Дублетные полосы, переходы

Дихроизм круговой 136 Донорная молекула 442 Допплера эффект, уширение линий 471 Дробный порядок связи 415 Дублет-квартетныс переходы 136, 219 Дублетное расщепление 118 Дублетные полосы, переходы 186, 220, [c.738]

Дублетные полосы. Как и для двухатомных молекул, структура полос дублетных переходов зависит от того, к какому случаю связи (случаи а, Ъ, с по Гунду) относятся электронные состояния. Однако при возбуждении деформационных колебаний возникают дополнительные осложнения, обусловленные электронно-коле-бательными взаимодействиями, которых не может быть в двухатомных молекулах. [c.186]

Если дублетное расщепление в обоих электронных состояниях мало, т. е. если оба они относятся к случаю Ъ по Гунду, то структура полос, разумеется, совершенно такая же, как для соответствующего син-глетпого перехода, за исключением того, что во всех ветвях будет наблюдаться небольшое удвоение, возрастающее с увеличением N — квантового числа полного момента количества движения без учета спина. Это относится ко всем электронным переходам типа 2 — 2, в том числе и к электронно-колебательным переходам [c.186]

Анализ дублет-дублетного перехода у молекул типа сильно асимметричного волчка был проведен только в одном случае (Диксон, Даксбери и Рамсей [2866]) полос поглощения РПг в красной области, которые связаны с переходом (для сравнения см. фиг. 95, где показана дублетная струк- [c.265]

Можно ожидать появление спектра магнитного вращения (без ограничения малыми значениями J) при переходах между невырожденными дублетными состояниями, если в верхнем и нижнем состояниях разрыв связи спина с вращением при изменении N происходит в разной степени. (При полном разрыве связи из-за правила отбора АЛ/s = О эффекта Зеемана быть не должно, а следовательно, не должен наблюдаться и спектр магнитного вращения.) Такой случай был обнаружен в спектре поглощения NOg в видимой области (Вуд и Дике [1318]). Этот спектр исследовался также при более высоком разрешении Дугласом [294а]. Упрощение спектра происходило не в такой стенени, в какой этого можно было бы ожидать, и провести полный анализ пока еще не удалось. В случае другого дублетного перехода, для полос IO2 в видимой и близкой ультрафиолетовой области, спектр магнитного вращения обнаружен не был, по-видимому, из-за того, что в обоих состояниях спин почти не связан с вращением. [c.273]

В основном состоянии X Bi молекула NHg сильно изогнута, так же как и молекула Н2О в своем основном электронном состоянии, в то время как в возбужденном состоянии A i молекула NH2 почти линейна (см. стр. 217). Снова, как и для других дигидридов, из-за сильного электронно-колебательного взаимодействия (эффект Реннера — Теллера) из одного П. -состояния линейной конфигурации возникают два состояния. Благодаря значительному изменению угла при электронном переходе в сиектре наблюдается длинная прогрессия полос с чередующейся интенсивностью для четных и нечетных значений К (так же как и в случае красных полос ВНг и СН2). Разности Д гС для уровней с i = О в верхнем состоянии сначала увеличиваются и только к концу прогрессии начинают уменьшаться. Дублетная структура электронного перехода обнаруживается в незначительном расщеплении почти всех линий (фиг. 95). Так же как и для красных полос ВН2 и СНг, момент перехода для рассматриваемой системы NH2 перпендикулярен плоскости молекулы (полосы типа С). Джонс и Рамсей [638а] проанализировали ряд горячих полос в спектре NH2 с целью определения значения частоты деформациоипого колебания V2 в основном состоянии. Вращательные и колебательные постоянные NH2 приведены в табл. 62. [c.504]

СбНв ) Во всех полосах наблюдается дублетное расщепление 10 см 1. Можно предполагать, что система полос соответствует переходу электрона [c.677]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...