Значения термов, вращательных

Значения термов, вращательных 26, 36 Значения термов, колебательных 90, 223 [c.601]

Другой способ определения вращательных постоянных верхнего состояния особенно полезен, когда в разных ветвях наблюдаются не все линии, т. е. когда ветви изучены с различной степенью полноты. Он заключается в том, что к волновым числам наблюдаемых линий просто прибавляют значения соответствующих вращательных термов нижнего состояния, если они известны из инфракрасных спектров, спектров комбинационного рассеяния или из микроволновых спектров. Таким путем получают значения вращательных термов верхнего состояния, которые затем можно выразить через вращательные постоянные А, В, В к, D jk, D j. [c.233]

В направлении межъядерной оси I и 3" образуют магнитные моменты одного порядка. Поэтому, по крайней мере при больших значениях N, спин остается вязанным С полным вращением точно так же, как в электронно-колебательных состояниях 2,. ... Случай Ъ по Гунду применим ко всем этим электронно-колебательным уровням. Таким образом, формулы вращательной энергии для электронно-колебательных уровней П, П, и А, А такие же, как и для 2, за тем лишь исключением, что N N - - 1) надо заменить на N (М 4-1) — а Л >/. Поэтому формулами (1,86) и (1,87) можно пользоваться, если постоянный член —В[к]Р включен в значения колебательных термов. Более подробно этот вопрос пока не рассматривался. [c.77]

Обратимся далее к вопросу, какой механикой — классической или квантовой — описывать возбуждение различных степеней свободы молекул газа. Поступательное движение молекул, естественно, всегда можно считать классическим. Вращение молекул также практически всегда является классическим, так как расстс)яние между соседними вращательными термами, имеющее порядок величины Н Ц, где Н постоянная Планка, / — момент инерции молекулы, мало по сравнению с обычными температурами Т газа 1г /1)< Т (мы будем всюду выражать температуру Т в энергетических единицах, так что постоянная Больцмана =1). Следовательно, при не слишком малых значениях Т тепловое движение молекул возбуждает большие вращательные квантовые числа, что и приводит к классическому характеру вращения молекул. Это утверждение становится несправедливым при температурах [c.5]

Спиновая функция входит здесь как множитель, причём в первом случае она симметрична, а во втором—антисимметрична. Во втором случае применение какого-либо из операторов 5 = 5 4-52 к спиновой собственной функции даёт нуль. Уже из этого следует инвариантность этой функции по отношению к вращениям. Это, однако, видно и непосредственно, так как она при любом линейном преобразовании умножается на такой же детерминант преобразования, как и С . ( 13) С (5и) или С+(5,з) С (5л) но, как мы видели, детерминант преобразования вращения для С , С имеет значение 1. Итак, соответствует терм с 5 = 0 (сингулет). Даже тогда, когда благодаря инвариантности оператора Гамильтона по отношению к вращениям одному и тому же значению энергии принадлежит несколько и и несколько и (с не равным нулю результирующим вращательным моментом орбитального движения) включение энергии возмущения не вызывает дальнейшего расщепления терма. В случае и(х) = и(х) первый нормирующий множитель в заменяется на так что можно просто писать u x)v x). В первом приближении, т. е.-пренебрегая Я(2), получаем для возмущение терма [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...