Коэффициент молекулярного изменения теоретический

Теоретический коэффициент молекулярного изменения Ро [c.590]

Отношение количества продуктов сгорания к количеству горючей смеси до сгорания называется теоретическим коэффициентом молекулярного изменения цо- Очевидно, [c.87]

Для соответствующего значения ас теоретический коэффициент молекулярного изменения может быть найден из выражения [c.184]

Теоретический коэффициент молекулярного изменения в точке г [c.187]

Пренебрегая различием теплоемкостей с , с , ср и принимая теоретический коэффициент молекулярного изменения р.о=и можно написать формулу для определения температуры в ресивере с учетом смешения выпускных газов с продувочным воздухом еще в следующем виде [c.259]

Изменение объема при сгорании принято выражать относительной величиной — теоретическим коэффициентом молекулярного изменения [c.51]

Для оценки степени приращения количества рабочего тела в результате сгорания топлива профессор Мазинг Е. К. ввел понятие теоретического (химического) коэффициента молекулярного изменения / о, представляющего собой отношение количества газообразных продуктов, образующихся в результате сгорания топлива, к количеству воздуха, поступающего в цилиндр расширительной машины теплового двигателя до сгорания топлива [c.181]

Выражение (10.44) показывает, что чем меньше коэффициент избытка воздуха а, тем больше теоретический коэффициент молекулярного изменения рабочего тела /Зо- Из выражения (10.52) видно, что с увеличением теоретического коэффициента молекулярного изменения увеличивается действительный коэффициент молекулярного изменения рабочего тела. Чем больше действительный коэффициент молекулярного изменения, тем больше увеличивается количество п (но не масса) рабочего тела при сгорании топлива. С уменьшением коэффициента избытка воздуха а энергетические возможности рабочего тела увеличиваются в связи с действием отмеченных выше факторов. [c.183]

Изучением внутренних форм движения материя и связанных с ними явлений занимается теоретическая физика в своих специальных разделах молекулярная (кинетическая) теория, статистическая механика, электродинамика и др. В этих разделах исследуются внутренние механизмы вязкости, теплопроводности, массопроводности (диффузии) и других явлений переноса, устанавливаются теоретические значения коэффициентов переноса и общие закономерности их изменения в зависимости от различных физических условий. [c.11]

Полученная зависимость приведена на рис. 10. Несмотря на то, что молекулярный вес, давление пара и коэффициент диффузии применявшихся жидкостей менялись в широких пределах, все экспериментальные точки расположились на одной кривой, наклон которой изменяется при ф=20. Как и следовало ожидать, применение звука оказалось наиболее существенным для испарения жидкостей с малой упругостью пара, которые в обычных условиях улетучиваются слабо. Для хорошо испаряющихся жидкостей, таких как ацетон и четыреххлористый углерод, изменение коэффициента массообмена составляло около 30%. Таким образом, хотя применявшееся в опытах звуковое давление превышало пороговый уровень, для этих жидкостей оно не сильно отличалось от и, судя по полученным данным, критический уровень составлял 142—145 дб. Здесь уместно сопоставить указанные значения с теоретической величиной, определяемой выражением (26). Подставив в эту формулу (видоизмененную для случая массообмена, как указывалось в 1) соответствующие значения (для ацетона Со—Ссо=0,32-10 г/см ) мы получим Р,,р=2,1-10 бар, т. е. немного более 140 дб. Таким образом, полученные формулы для вычисления кри- [c.602]

Для жидкого топлива и для газов с высоким содержанием тяжелых углеводородов в горючей смеси теоретический коэффициент молекулярного изменения больше единицы для большинства же газов с преобладанием СО, На и С2Н4 в горючей части величина Ро меньше единицы. [c.590]

После этого приводятся формулы Лангена — Шребера средних мольных теплоемкостей и цср для простых газов, углекислоты и водяного пара. Дальше даются расчетные формулы, вывод которых принадлежит Гриневецкому. В числе их формулы коэффициента молекулярного изменения, давления и температуры конца сжатия, давления и температуры конца сгорания, давления и температуры конца расширения, температуры газов начала сжатия, среднего теоретического индикаторного давления, коэффициента остаточных газов, расхода тепла на индикаторную и эффективную лошадиную силу в час, индикаторного и экономического к. п. д. и др. [c.631]

При температуре окружающего воздуха 22° С и влажности ф = 68% изменение температуры образца в звуковом попе по сравнению с образцом при конвективной сушке не превышало 1° С. В этих условиях увеличения скорости диффузии не наблюдалось, изменения происходили в пределах точности измерений, причем некоторое увеличение скорости влаго-перепоса вполне может быть отнесено за счет указанного небольшого повышения температуры. Таким образом, экспериментальная проверка показала, что коэффициент диффузии не меняет своей величины в звуковом ноле, если при этом не изменяется температура этот же вывод следует и из теоретических предпосылок [55], так как коэффициент молекулярной диффузии зависит лишь от температуры и вязкости среды. С повышением температуры он увеличивается как за счет увеличения кинети- [c.617]

Проведенное в настоящей работе одновременное изменение температурных полей в потоке и коэффициентов теплоотдачи методами, учитывающими термическое контактное сопротивление, позволило достаточно четко разделить два процесса, определяющих передачу тепла к жидким металлам. Первый процесс, связанный с молекулярным и турбулентным переносами тепла, можно описать полуэмпирическими теориями теплообмена. Как показали опыты, такой перенос тепла в первом приближении описывается теорией Мартинелли — Лайона. Второй процесс, вызванный термическим контактным сопротивлением на поверхности теплообмена, в настоящее время не поддается теоретической оценке. [c.366]

С этого времени в большом количестве проводятся эксперимен тальные и теоретические работы по исследованию дисперсии и пог лощения ультразвуковых волн в газах, а затем и в жидкостях, сре ди которых следует отметить работы Кнезера [9] и Бикара [10] К настоящему времени накопилось очень большое количество ра бот по измерению скорости и поглощения ультразвука в газах, в смесях газов, жидкостях, смесях различных жидкостей, растворах, электролитах, проведенных при разных физических условиях (температура, давление, плотность, фазовые переходы и т. д.). Результаты этих измерений важны не только для изучения молекулярных свойств газов и жидкостей, но также широко используются в технике для контроля протекания различных технологических процессов (по изменению скорости и поглощения звука). Методика этих измерений хорошо отработана и изложена во многих учебниках, поэтому мы не будем ее описывать. Отметим только, что на ультразвуковых частотах современные импульсные, фазовые и в особенности импульсно-фазовые методы позволяют получить относительную ошибку Ас/с 10 —10 , а абсолютное значение с измерять с точностью 10" %. Аппаратурная точность может быть выше, однако точность измерения скорости ограничивается трудностью поддерживать неизменными физические свойства среды (температуру, плотность, однородность, отсутствие потоков и т. д.) и неоднородностями акустического поля абсолютное значение а в области ультразвуковых частот можно измерять с ошибкой 2—5%. Трудности в определении коэффициента поглощения звука по результатам измерений также состоят в необходимости детального учета неоднородности излучаемого акустического поля, дифракционных эффектов, неизменности физических свойств среды. Для газов измерения на частотах выше нескольких МГц (при нормальном атмосферном давлении и комнатной температуре) затруднены из-за очень большого поглощения. [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...