Ланга формула

Лаваля сопло 299 Ланга формула 179 Лейбензона формула 201 Лилиенталя поляра 162 Линия вихревая 73 [c.354]

Теория подобия и метод анализа размерностей на основе большого экспериментального материала позволили получить ряд обобщенных зависимостей, достаточно полно отражающих действительные условия, имеющие место при движении жидкостей в трубах и каналах. Таковы, например, формулы Блазиуса, Мизеса, Ланга, в которых X является функцией числа Рейнольдса. [c.144]

Формула Ланга. Ланг, использовав многочисленные опыты, опубликованные до 1887 г., а также большое количество своих данных (до 300 опытов), предложил формулу [c.179]

Период дальнейших исканий изобилует формулами самых разнообразных конструкций (Фламан, Ланг, Блазиус и др.) долгое время не удается найти такой закон, который бы примирил противоречия, возникавшие на пути решения вопроса. [c.186]

В 1877 г. Ланг на основе систематических опытов по фильтрации пришел к выводу, ставшему впоследствии известным под названием закона Ланга и выражаемому формулой [c.185]

Ланг, производивший опыты при давлениях порядка 100 мм вод. ст. с материалами малой и средней проницаемости, не обнаружил больших отступлений от зависимостей, выражаемых формулой (16.1). [c.186]

Рис. 4.77. Графики г —V для алюминия высокой чистоты при центральной ориентации и низкой температуре (кружки) в сравнении с предсказанной Беллом на основании формул (4.20) и (4.21) III фазой деформации (сплошные линии), а) данные опытов Люке и Ланге б) данные опытов Тэйлора и Элам. По оси абсцисс отложен сдвиг, по оси ординат — — квадрат

Сечение у основания трубы fo (см. фиг. 62, сечение III—III) определяется исходя из скорости газов в нем 2,5—3 м/сек. Высоту трубы Н в первом приближении принимают равной 20Z) (где D — диаметр трубы внизу) или определяют по формуле Ланге [c.108]

Первоначальные эмпирические формулы возникли в связи с расчетами водопроводов. При этом коэффициент гидравлического сопротивления одни авторы считали постоянным (Дюпюи), другие ставили его в зависимость только от средней скорости течения жидкости (Вейсбах), третьи связывали его только с диа.метром трубопровода (Дарси), четвертые полагали этот коэффициент зависящим как от скорости, так и от диаметра (Ланг), пятые, наконец, считали его зависящим только от материала труб (Фром и Хопф). [c.178]

Рис. 4.80. Графики г —V, построенные на основе экспериментов прн комнатной температуре с алюминием высокой чистоты прн центральной ориентации (кружки) в сравнении с вычисленными Беллом данными на основе его параболического обобщения — формулы (4.20) и (4.21) (сплошные линии) I — опыты Люке и Ланге, 2 — опыты Бернера один эксперимент Бернера был проведен при 153 К, 3 — опыты Ноггле и Кёлера. По оси абсцисс отложен сдвиг, по оси ординат — квадрат касательного напряжения т .

Круупер и Ланге [222] не смогли описать результаты испытаний на уЬталость при высоких циклических напряжениях с помощью степенного закона Париса — формула (120). Они в процессе испытаний замаяли размах общей деформации и использовали его для описания результатов испытаний на изгиб некоторых сталей при напряжениях вблизи предела текучести. Было показано, что эти экспфиментальные результаты хорошо описываются степенным уравнением вида [c.161]

Ланг, Кнудсен, Филлмор и Рот [1], изучая взаимодействие СаО и UO2 в твердом состоянии, обнаружили соединение типа перовскита, для которого правильнее считают принимать формулу Са(и, Са)0 , а не aUOg. Соединение имеет ромбическую структуру и следуюш ие параметры элементарной ячейки а=5.78 A, 6=8.29 A, с=5.97 A. [c.409]

Теория подобия и метод анализа размерностей (см. гл. 8) на основе большого экспериментального материала позволили получить ряд обобщенных зависимостей, достаточно полно отражающих действительные условия в трубах и каналах при движении жидкостей. Таковы, например, формулы Блазиуса, Мизеса, Ланга, в которых X — функция числа Рейнольдса. Еще более совершенными являются формулы, предложенные в более позднее время (Прандтлем и Никурадзе, Кольбруком и Уайтом, Альтшулем). Они основаны на существенно важных результатах, полученных гидродинамикой в области исследования турбулентного режима. [c.133]

В гл, 7 говорится об опытном определении теплоемкости газа. Здесь описываются различные методы экспериментального определения теплоемкости газа и приводятся для вычисления теплоемкости газа эмпирические формулы различных авторов. Кроме старых методов определения теплоемкости газа, осуществлявшихся еще в ХГХ в., приведены совре.менные по тому времени методы Лангена (1903), Гольборна (1905), Пира (1910) и др. В книге особенно подробно рассмотрены дгетоды экспериментального определения коэффициента к = ср с,. [c.182]

После этого приводятся формулы Лангена — Шребера средних мольных теплоемкостей и цср для простых газов, углекислоты и водяного пара. Дальше даются расчетные формулы, вывод которых принадлежит Гриневецкому. В числе их формулы коэффициента молекулярного изменения, давления и температуры конца сжатия, давления и температуры конца сгорания, давления и температуры конца расширения, температуры газов начала сжатия, среднего теоретического индикаторного давления, коэффициента остаточных газов, расхода тепла на индикаторную и эффективную лошадиную силу в час, индикаторного и экономического к. п. д. и др. [c.631]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...