Вспышка звезды

Волны на поверхности несжимаемой жидкости 104 Вспышка звезды 281 [c.327]

Рис. 12.7. Распределения плотности и температуры перед вспышкой звезды. о уз,26 в соответствии с условиями лучистого равновесия.

Звезды типа UV Кита [1, 29] — вспыхивающие карликовые звезды спектрального класса М массой 0,1—0,5 Mq, Вспышки происходят нерегулярно с характерной частотой около 1 сут . Время нарастания блеска — примерно 1 мин, длительность вспышки — около 20 мин, полная энергия вспышки — порядка 1025 [c.1211]

Сверхновые звезды [31]. Вспышка сверхновой происходит в результате коллапса звезды, в которой истощились запасы ядерного топлива. При этом выделяется [c.1212]

Перейдем к завершающим стадиям эволюции звезд. В этом и следующем пунктах мы рассмотрим равновесные состояния холодных звезд, в п. 12 — вспышки сверхновых. [c.609]

Данные наблюдений показывают, что нейтронные звезды (пульсары) возникают скорее всего при взрывах — вспышках сверхновых. Вспышка сверхновой представляет собой гигантский по масштабам взрыв звезды. В момент вспышки сверхновой светимость звезды увеличивается в миллиарды раз, и на короткое время (порядка месяца) звезда по своей яркости становится сравнимой с целой галактикой (рис, 12.6). По зависимости яркости сверхновой от времени специалисты различают два типа сверхновых — сверхновые I и II (СН I и СН II). В табл, 12,2 приведены характеристики взрывов СН I и СН II. [c.615]

Прекращается имплозия на стадии нейтронной звезды, разогретой до температуры Т 10 К. Практически вся высвобождающаяся при имплозии гравитационная энергия, превышающая 10 эрг, уносится нейтрино. Хотя этой энергии, и даже небольшой ее доли, было бы вполне достаточно для объяснения вспышки сверхновой, до сих пор не найдено правдоподобного механизма, посредством которого энергия передавалась бы оболочке звезды. Может оказаться, что рассмотренные нами катастрофические процессы в звездах соответствуют пока еще не наблюдавшимся тихим взрывам звезд, главным внешним проявлением которых является нейтринный импульс длительностью порядка десятка секунд с общей энергией, большей 10 эрг. Обнаружение таких взрывов явилось бы указанием на правильность основных положений теории. [c.619]

Постоянная A имеет размерность ML T . Отвлечённую постоянную ttj, постоянную A и показатели к я s можно выразить через мощность источника энергии, находящегося в центре звезды (действующего при равновесии до вспышки), и через постоянные, входящие в формулу (4.10). [c.304]

Бесконечность значений энергии вспышки, бесконечность давления в центре, мгновенность выделения энергии и т. п. — следствия принятой идеализации — показывают, что в центре звезды изученное решение должно быть прокорректировано. [c.326]

Осн. часть атмосфер большинства звезд находится в состоянии, близком к гидростатич. равновесию. Исключение составляют гл. обр. ниж. части фотосфер звёзд с 7 з<8000 К, где важна роль конвекции, верх, части 3. а., где формируется звёздный ветер, а также 3. а. пульсирующих звёзд, эруптивных переменных звёзд и те участки 3. а., где происходят хромосфер-ные вспышки и некоторые другие активные процессы. [c.62]

Конечные стадии эволюции звезд [33]. Конечное состояние звезды после истощения ядерного топлива и сброса массы в ходе эволюции либо при вспышке сверхновой зависит от массы коллапсирующего остатка. Белые карлики представляют собой звезды, в котоЛ рых сила тяжести уравновешивается давлением вырожденного электронного газа. Их излучение обеспечивается тепловой энергией, запасенной в их недрах. Масса белого карлика не может превысить значение (предел Чандрасекара) Л1=1,46 (2/р.) Mq, где M. = A/Z — молекулярная масса на электрон (для элементов в интервале Не—Fe р, = 2). Радиусы белых карликов составляют 10 —г10 м (рис. 45.22), светимости — (10-2—10- ) Z/0, центральные плотности — порядка 10 кг/м . Зеемановское расщепление линий свидетельствует о наличии у ряда белых карликов магнитных полей с В=102ч-103 Тл. [c.1212]

Теоретически можно указать два возможных источника энергии вспышки сверхновой. Первым источником являются уже знакомые нам ядерные реакции. Как мы увидим ниже, опасность ядер-ного взрыва подстерегает звезду на стадии сжигания в ее центральных областях ядер изотопа углерода При горении углерода выделяется энергия Q, равная примерно 1 МэВ на нуклон. Поэтому для получения наблюдаемой при вспышке сверхновой энергии достаточно взрывным образом сжечь 1—2 солнечные массы углерода [c.616]

Изменение блеска сопровождается резкими изменениями спектров. Характерным является смещение всех линий в фиоле--товую сторону, обусловленное возникновением больших радиальных скоростей излучающего газа. Эти скорости имеют порядок от нескольких сотен до трёх-четырёх тысяч километров в секунду. Через некоторое время после вспышки в спектре новой звезды появляются яркие запрещённые линии, что характерно для излучения весьма разреженного газа и для спектров газовых туманностей. Спектры новых звёзд до вспышки и после вспышки через много лет принадлежат к классу О наиболее горячих звёзд. Для Новой Орла с помощью метода Занстра по линиям Не-И было найдено, что через три месяца после вспышки температура звезды равнялась 65 000° (температура Солнца равна 6000 ). [c.281]

На рис. 87 дапа типичная кривая изменения блеска сверхновой звезды. Кривые падения блеска сверхновых звёзд монотонны для новых звёзд при падении блеска наблюдаются его колебания. Вспышки сверхновых звёзд—редкое явление. В нашей Галактике за последние 900 лет наблюдались, повидимому, только две сверхновые звезды первая—это звезда, вспыхнувшая согласно китайским летописям в 1054 г. в созвездии Тельца. Сейчас в этом месте наблюдается туманность, названная крабовидной. В наши дни эта туманность продолжает расширяться с большой скоростью. В центре крабовидной туманности имеется слабая, но очень горячая звезда с температурой свыше 100 000°. В качестве второй сверхновой, наблюдавшейся Тихо Браге, [c.282]

Не сразу судьба вывела Декарта (по-латыни Карте-зиуса) на философскую дорогу. Отпрыск старинного дворянского рода, он в 16 лет заканчивает иезуитский коллеж, становится военным и в промежутках между учениями и сражениями ведет обычный разгульный и рассеянный образ жизни. Но вот, по его словам, 10 ноября 1619 г., когда в Баварии было холодно и он просидел весь день в комнате, видя вспышки молнии и слыша раскаты грома, в его голове сложилась мысль создать аналитическую геометрию и применить математические методы в философии. Я-- должен был отбросить как безусловно ложное все, в чем мог вообразить малейший повод к сомнению, — пишет он. — А что несомненно С чего начинать Где та истина, которая так тверда и верна, что самые сумасбродные предположения скептиков не смогут ее поколебать... Этой истиной стал принцип Я мыслю, следовательно, я существую . А раз я существую и ощущаю окружающий мир, то существует и он. Но тогда несомненно должен существовать и бог — кто бы иначе все это сотворил, — который создал материю и движение в каком-то определенном количестве (отсюда сами собою возникают законы сохранения ). Однако, несомненно, лучше для познания растений и человека следить за их постепенным развитием из семени, чем так как бог создал их в начале мира. Если мы в состоянии открыть некоторые принципы, простые и легко понимаемые, из которых, как из семени, могут быть выведены звезды, Земля и все, что мы находим в видимом мире, хотя бы мы знали, что они произошли иначе, — то таким способом мы объясним природу несравненно лучше, чем если будем описывать только существующее. [c.69]

К важным следствиям приводит А. на белые карлики. В результате А. хим. состав поверхностных слоев может существенно отличаться от хим. состава внутр. областей. Водородно-гелиевый слои на поверхности белого карлика с ростом массы слоя становится не-усто1гчивым относительно ядерного горения. Проие-ходит теп,10вая вспышка, приводящая к появлению новой звезды,. Аналогичные термоядерные взрывы в слое у поверхности нейтронной звезды могут объяснить существование вспыхивающих рентг. источников. [c.34]

ВЗРЫВНОЙ НУКЛЕОСИНТЕЗ в астрофизике — образование хим. элементов в ядерных реакциях, происходящих во время потери звездой гидростатич. равновесия и её полного или частичного разрушения, напр, при вспышках сверхновых звёзд. В. н. J[pивлeкaвJT для объяснения наблюдаемой распространенности элементов. Считается, что В. п. ответствен (по крайней мере частично) за образование хим. элементов от углерода до элементов группы железа включительно, т. о, нуклидов с ат.м. номерами 6 Z 28, а также части изотопов с Z>28. [c.270]

При фотографировании в монохроматич. свете с большими экспозициями на северной границе К. т. было обнаружено относительно яркое образование с параллельными краями (рис. 3), к-рое не могло быть создано звездой до вспышки сверхновой и не связано с совр.активностью пульсара, поскольку продольная ось этого образования не совпадает ни с направлением на геом. центр расширяющейся туманности, ви с направлением на [c.486]

Большие перспективы в изучеппи Н. з. связываются с успехами нейтринной астрономии, к-рая н принципе позволяет определить параметры мощного всплеска нейтринного излучения, сопровождающего рождение Н. 3. Впервые такой всплеск нейтринного излучения был зафиксирован подземными нейтринными детекторами в момент вспышки сверхновой в Болыло.м Магеллановом Облаке 23 февр. 1987. Измерения нейтринного излучения позволяют не только непосредственно измерить дефект массы нейтронных звезд, но и проследить за самим процессом образования нейтронных звёзд. [c.282]

НОВЫЕ ЗВЕЗДЫ — звёзды, очень быстро увеличивающие свою светимость прибл. в 10 раз по сравнению с первоиач. низкой светимостью. Увеличение блеска (вспышка) происходит за неск. дней. Характерное время спада блеска после его максимума порядка 10—20 дней у быстрых новых и 2—3 мес у медленных [c.358]

За год в Галактике фиксируется неск. вспышек Н. з. Все наблюдаемые вспышки происходят в объёме неск. КПК вблизи Солнца. Более далёкие Н. з. остаются незамеченными — гл. обр. вследствие межзвёздного поглощения света. Частота вспышек Н. з. в Галактике 100—200 в год. Т. к. общее число вспышек за время жизни Галактики во много раз превышает полное кол-во звёзд в ней, то процесс вспышки Н. з. должен быть рекуррентным одна и та же звезда вспыхивает много раз, интервал между последоват. вспышками 10 лет или больше. Т. н. п о в т о р н ы е Н. з. испытывают вспышки с амплитудой изменения блеска, на два порядка меньшей, чем у обычных Н. з.,и соответственно с меньшей массой сбрасываемой оболочки. Интервал между последоват. вспышками повторных Н. з. составляет 10—30 лет. К Н. а. примыкают карликовые новые (или вовоподобные типа U Близнецов). У такой звезды блеск при вспышке увеличивается в десятки раз и остаётся таким в течение 1 —10 дней, интервал между вспышками 10—100 дней. По фотометрич. и спектральным особенностям вспышки карликовых новых не похожи на вспышки Н. з. и, по-видимому, обусловлены др. механизмом. [c.358]

По наблюдениям ряда вспыхивавших Н. з. установлено, что вспышки происходят в одном из компонентов тесной двойной системы (ТДС) (см. Тесные двойные звёзды). Такие системы содержат в качестве гл. звезды белый карлик (БК), а спутник является звездой позднего спектрального класса малой светимости (красным карликом). Период обращения в тех ТДС, где происходили вспышки Н. 3., составляет неск. часов, соответственно характерный размер системы порядка 10 см. Эти данные послужили основой для выяснения причины вспышек Н. 3. и их рекуррентности. Если красный карлик заполняет свою полость Роша, то его вещество, попав в точку Лагранжа (рис.), при малом возмущении скорости может попасть внутрь полости Роша Б К и при надлежащих условиях присоединиться к нему. Часть вещества, теряемого красным карликом, может и не быть аккрецирована БК, а будет потеряна системой и образует уплощённую оболочку в орбитальной плоскости системы. Перетекающее на БК вещество образует аккрец. диск (см. Аккреция), и постепенно на его поверхности нарастает слой, содержащий большое кол-во водорода. При достаточно большой массе аккре-циров. вещества плотность в нём возрастает настолько, что начинаются термоядерные реакции. Как показали расчёты, неустойчивость развивается очень быстро. В образующемся в периферийных областях БК слоевом источнике энергии достигается темп-ра 10 К и боль- [c.358]

СВЕРХН0ВЫЕ ЗВЕЗДЫ — звёзды, блеск к-рых при Бсиыпже увеличивается на десятки звёздных величин в течение неск. суток. Вспышка происходит в результате взрыва звезды на конечной стадии её зволюцин. [c.433]

Рис. 3. Кривая блеска сверхновой звезды N1987А- в Большом Магеллановом Облаке, По оси абсцисс отложено время, отсчитанное от момента регистрации нейтринной вспышки от этой звезды. По оси ординат отложена та же величина, что и на рис. ).

Наряду со вспышками внегалакткч. С. з. интенсивно изучаются в вашей н близких к нам галактиках остатки вспышек сверхновых, к-рые образуются при взаимодействии выброшенного во время вспышки вещества, имеющего скорости вплоть до 20 тыс, км/с, с окружающей средой. По свойствам остатков С. з. определяют важную характеристику С. а,— кынетпч. энергию выброшенного вещества. Она составляет 10 —10 эрг. В ряде случаев удалось обнаружить звёздные остатки вспышек — нейтронные звёзды. Наиб, ярким примером является В рабовидная туманность, содержащая нейтронную звезду типа пульсар. Нейтронные звёзды, по-видимому, возникают При вспышках С. з. II типа, поскольку в галактич. остатках вспышек С. з, I типа звёздные остатки не обнаружены. [c.433]

Конечные стадии эволюции звёзд я вспышки сверхновых звёзд. Вспышка С. з. является результатом дина-мич. эволюции ядра звезды, к-рая начинается с момента нарушения гидростатич. равновесия в звезде, уже далеко продвинувшейся в своей эволюции. Динамнч. эволюция ядра завершается либо полным разлётом вещества звезды, либо гравитационным коллапсом ядра. Характер эволюции в осн. определяется массой звезды. [c.434]

Ивтернретацвя вспышек сверхновых звёзд. Взрывное выделение энергии, к-рое сопровождается феноменом вспышки С. 3-, приводит к формированию сильной ударной волны, распространяющейся к поверхности звезды. При прохождении ударной волны внутр. энер- [c.434]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...