Пластинки бесконечные— Напряжения трещин

В основу этих методов положена теория Гриффитса, которая оценивает среднее напряжение а в идеально упругой пластинке бесконечной ширины с центральной эллиптической трещиной в момент разрушения. [c.94]

Гриффитс рассматривал пластинку бесконечной ширины из абсолютно упругого материала. При испытании образцов мы имеем дело с конечной шириной. Используя решение Вестергарда, Ирвин предложил следующее выражение для коэффициента интенсивности напряжений в пластине конечной ширины Ь, имеющей центральную трещину длиной 21 [c.95]

Сформулируем упрощенную задачу. Пусть в момент t = О произвольная область S в бесконечной однородной и изотропной упругой пластинке мгновенно нагревается до постоянной температуры Т ТQ. Остальная часть тела имеет температуру Т = О при == 0. На границе области S нет скачка смещения это соответствует физически замене области 5, нагретой шайбой точно таких же размеров. Требуется определить развитие начальной трещины во времени. Перемещения, напряжения и главный вектор сил (а также вращение) в бесконечно удаленной точке считаются равными нулю. [c.105]

Процесс разрыва по Гриффитсу — есть постепенное отрывание двух половин образца, начиная с трещины, т. е. разрыв сводится к увеличению X. Ширина трещины предполагается бесконечно малой, вследствие этого напряжение, получаемое в конце трещины, достигает бесконечно большо величины при любой конечной величине приложенного напряжения Р. Однако разрыв происходит только при Р — Ркр1 так как до этого дефект объемной энергии, связанный с этими напряжениями, компенсируется поверхностной энергией. Бесконечно узкая трещина не имеет физического смысла. В действительности, трещины, если они есть, имеют конечную ширину, однако настолько малую, что получаемые на их концах перенапряжения по порядку величины приближаются к теретической прочности вещества. Учет размеров пластинки не внесет ничего существенного, а изменит только численный множитель в формуле (3.2). [c.25]

В неограниченной пластинке, подверженной действию одноосного растяжения напряжением о на бесконечности, распространяется трешина (у=(), 1 х < /) в закритическом состоянии. В критический момент напряжение а - Go длина трещины 21 = 2/. Требуется определить закон изменения напряжения, при котором конец трещины из критического положения х(0) = /о (в момент времени t = 0) перейдет в заданное положение x(ii) = h (в момент времени t = ti), где и остановится. В качестве управления принимаем искомое напряжение, симметрично о] раниченной в пределах 1 aj Оо Коней трещины считаем некоторой квазичастицей - креконом [171], масса Шо которого здесь принята постоянной. Примем также в этом примере, что сила, действующая на креком, пропорциональна напряжению, т.е. G = РоСТ Таким образом, записав для крекона первый закон движения Ньютона можно решать вопросы роста трещины. Закон движения крекона [c.329]

В статьях [10, 21] исследовалось термонапряженное состояние однородной изотропной пластинки с термоизолированной дугообразной трещиной при заданном однородном тепловом потоке на бесквиечности. Определялось также установившееся термоупругое равновесие неограниченной изотропной пластинки с впаянным инородным круговым включением при наличии на линии раздела материалов конечного числа разрезов, на берегах которых заданы смешанные условия на температурные характеристики и условия первого или второго рода на механические, на бесконечности — однородный тепловой поток. Получены формулы для определения функции напряжений для шайбы и пластинки. Детальнее рассмотрена кусочно-однородная плоскость, ослабленная [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...