Монохроматор нелинейный

В этой же системе. могут быть отклонения от линейной зависимости и из-за неправильно выбранной ширины ще.ти регистрирующего монохроматора. Например, когда щели широкие, интенсивность полос в максимуме понижается и оптическая плотность с увеличением концентрации вещества не дает линейной зависи-.мости. Если же щели узкие, то начинает проявляться вращательная структура и опять получается нелинейная зависимость оптической плотности полос от концентрации. При очень низких давлениях вещества избежать инструментальных ошибок в спектрах поглощения практически невозможно. [c.98]

Фиг. 25. Схема конструкции нелинейного монохроматора.

По ЭТОЙ причине можно использовать дисперсию, т. е. частотную зависимость А при смешении света, для построения нелинейных спектрографов и монохроматоров. К этим приборам предъявляется требование высокой угловой дисперсии и высокой разрешающей способности. Их принцип предложен С. А. Ахмановым, Р. В. Хохловым и сотрудниками и объяснен на фиг. 24 и 25. В обеих установках достигается коллинеарность лучей света вспомогательного лазера с частотой и исследуемого света (в данном случае с частотами 1 и /г). Этой цели служит зеркало 5, хорошо пропускающее лазерное излучение и наиболее полно отражающее второе излучение. В нелинейных спектрографах объединенный [c.178]

Для обнаружения линии слабой интенсивности, находящейся вблизи более сильной линии (примером может служить волна некоторого некогерентного нелинейного процесса рассеяния рядом с лазерной волной), т. е. для подавления фона требуется применение нескольких монохроматоров. В настоящее время промышленность изготовляет тройные монохроматоры. [c.48]

Самым распространенным источником излучения, используемым для проведения точных измерений, является импульсный лазер, достаточно мощный, чтобы создавать нелинейные эффекты в соответствующей среде. Используя нелинейные эффекты можно получить короткие импульсы, занимающие определенный диапазон длин волн. С помощью монохроматора из него можно выделить требуемую узкую полосу длин волн, а если потребуется, можно осуществить дополнительную модуляцию, используя для этого внешний модулятор света. Обычно использовали лазеры на красителях и неодимовые лазеры. Одной из возможных нелинейных сред может служить одномодовое волокно. Будучи возбужденным импульсами мощностью около 1 кВт на длине волны 1,06 мкм, излучаемыми лазером с модулированной добротностью или лазером на иттриево-алюминиевом гранате с неодимом, работающим в [c.112]

ГРАДУИРОВКА МОНОХРОМАТОРОВ. Градуировку монохроматоров по длинам волн надо проводить регулярно, особенно для тех монохроматоров, где градуировку" осуществляют с помощью электроники, а не путем прямого механического соединения. Для градуировки применяют ртутные пальчиковые лампы. Ртутную лампу низкого давления изготавливают в форме цилиндра диаметром 5 мм. Такие лампы хорошо входят в кюветное отделение. Для того, чтобы стационарно установить лампу, используют метал-лИ ческий блок, в который плотно входит лампа. Этот держатель имеет те же размеры, что и кювета. На одной из его сторон есть диафрагма, которая позволяет ограничивать световой поток, попадающий в монохроматор испускания. Для того чтобы повысить точность определения длины волны и уменьшить интенсивность света, устанавливают небольшую ширину щели. Важно ослабить световой поток, чтобы не повредить фотоумножитель и/или усилитель. После выполнения указанных предосторожностей устанавливают наиболее сильные ртутные линии, используя монохроматор испускания. Измеренные длины волн сравнивают с известными величинами, которые приведены в табл. 2.1. Если наблюдаемые значения отличаются от табличных на постоянную величину, градуируют монохроматор еще раз до получения совпадения. Более серьезные проблемы возникают, если шкала длин волн нелинейна, т. е. измеренные длины воли отличаются от приведенных в таблице на величину, которая зависит от длины волны. В этом случае монохроматор обычно возвращают изготовителю для переделки. [c.42]

Описанные выше факторы обусловлены собственными свойствами образца. Несовершенства аппаратуры могут также привести к нелинейной зависимости оптической плотности от концентрации. Это в особенности справедливо при больших оптических плотностях. Например, рассмотрим раствор индола с О = 5 при длине волны 280 нм. Для того чтобы измерить такую оптическую плотность, спектрофотометр должен очень точно регистрировать интенсивности /ц и I. Последняя в 10 раз меньше, чем интенсивность падающего света /ц. Обычно интенсивность побочного света, пропущенного монохроматором, на тех длинах волн, где вещество не поглощает, больше, чем 1. Следовательно, невозможно надежно измерять большие оптические плотности, если не приняты все предосторожности, чтобы свести к минимуму побочный свет. [c.60]

Еще один пример современного технического решения оптико-абсорбционного спектрофотометра — модель 1272 фирмы Бэкман (США). Этот прибор может рао отать в одно- и двухлучевом режиме. В нем используются решетчатый монохроматор с 12 фиксированными щелями, несколько сменных ламп, предусмотрены компенсация нелинейности нулевой линии и автоматическая установка нуля. Область спектра 200—860 нм при разрешении лучше, чем 0,2 нм. Допускается любое время интегрирования с внешним таймером. В атомизаторе обеспечивается 36 температурных режимов поджига максимальная температура 3100 °С. [c.269]

Достижение предела спектрального разрешения, определя-елюго уже не инструментальной шириной монохроматора, а естественным уширением линий исследуемого вещества. Это особенно существенно для спектроскопии газов в инфракрасной области, где только на уникальных установках удавалось достичь спектрального разрешения порядка 0,01 см (фурье-спектрометры), тогда как с лазером, благодаря его высокой монохроматичности эта величина может быть порядка 10 см что примерно в 100 раз меньше допплеровской ширины спектральных линий. Кроме этого, с помощью специальных методов нелинейной лазерной спектроскопии [22], основанных, например, на явлении насыщения поглощения (уменьшение уровня поглощения при высоких интенсивностях излучения), стало возможным изучать тонкую структуру спектральных линий, скрытую для обычных линейных методов допплеровским уширением. [c.438]

Постоянное напряжение, пропорциональное интенсивности люминесценции, из синхронного детектора 15 через усилитель 14, позволяющий усиливать сигнал в 1000 раз, поступает в блок коррекции спектральной чувствительности ФЭУ-79, состоящий из потенциометра 13, кулачка 12 и приводного двигателя И типа РД-09. Валы двигателей 11 и 22 кинематически связаны между собой. С выходных выводов потенциометра 13 напряжение поступает на вход усилителя (координата -/ ) двухкоординатного самопишущего потенциометра 23 типа ПДС-021М. На координату длины волны А потенциометра 23 поступает напряжение развертки спектра по длинам волн с потенциометра 21. При развертке спектра (поворот призмы е монохроматора УМ-2 синхронными двигателями 11 и 22) одновременно перемещается движок потенциометра 21 питаемого стабилизированным напряжением блока 20. Поскольку дисперсия призмы нелинейна, с проволочного потенциометра 21 при развороте призмы, т. е. перемещении спектра по выходной щели В монохроматора 6, снимается напряжение, обратно пропорциональное дисперсии призмы (изменяющееся по гиперболическому закону). Это позволяет записывать спектр в линейном масштабе. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...