Распределение давления в спутном течении

Для вычисления интеграла необходимо знать связь между статическим давлением в спутном течении, определяющим скорость С/, и распределением скоростей в спутном течении, определяющим формпараметр Н. В спутном течении величина 1п (С/оо/С/) монотонно уменьшается от значения 1п (С/00/С/1) на задней кромке тела до нуля на большом расстоянии позади тела одновременно уменьшается и величина Н от значения на задней кромке до единицы на большом расстоянии от тела. Связь между 1п (С/оо/С/) и Н установлена Г. Б. Сквайром из опытов, которые показали, что [c.682]

Во многих случаях движения жидкости и газа в потоке возникают так называемые поверхности, тангенциального разрыва-, течения жидкости по обе стороны такой поверхности называются струйными. В зависимости от относительного направления движения струй они могут быть спутными или встречными. Характерной особенностью струйных течений является то, что тангенциальный разрыв на поверхности раздела терпят такие, например, величины, как скорость течения, температура, концентрация примеси, тогда как распределение статического давления оказывается непрерывным. [c.361]

При аэродинамической компоновке летательных аппаратов необходимо знать форму и размеры спутной струи в набегающем (сносящем) потоке. Исследования показывают, что в осесимметричной спутной струе (бу = 0°) с увеличением ее скорости происходит некоторое увеличение длины струйного конуса и сокращение размеров потенциального ядра потока (рис. 5.3.12,а), однако круглая форма сечения струи не изменяется вниз по течению. Поперечное сечение наклонной струи деформируется в подковообразную форму (рис. 5.3.12,6). В результате перепада давления между наружной и внутренней поверхностями струи на ее боковой поверхности зарождаются два противоположно направленных вихря, интенсивность которых увеличивается вниз по течению. Распределение скорости, как правило, несимметрично относительно оси струи, фиксируемой по максималь- [c.378]

Зная-- распределение скоростей в спутном течении, мы можем вычислить с помощью теоремы импульсов сопротивление пластины. Для этой А цели мысленно построим около пластины прямоугольную контрольную поверхность ААфВ так, как показано на рис. 9.10. Пусть граничная плоскость А1В1, параллельная плоскости пластины, удалена от последней настолько, что она всюду располагается в области невозмущенной скорости "С/оо. Пусть, далее, на всей контрольной поверхности давление [c.173]

А. М. Кьюз а также Г. Б. Сквайр и Дж. Троунсер струю конечной ширины, вытекающую из сопла в равномерный поток жидкости. В этом случае вблизи отверстия сопла происходит преобразование равномерного распределения скоростей в распределение скоростей, вычисленное выше. Турбулентная струя, вытекающая из сопла в поток жидкости, движущийся со скоростью С/оо в одном направлении со струей, отличается от спутного течения позади изолированного тела в основном только знаком скорости в формуле (24.31), а именно в случае струи и > С/оо, а в случае спутного течения и а С/оо. В частности, далеко позади сопла, где 1 С/оо, струя расширяется по таким же законам, как плоское спутное течение и спутное течение за телом вращения (таблица 24.1). Г. Райхардт из экспериментов нашел, что распределение полного давления или соответственно избытка импульса [c.669]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...