Истечение идеального газа через сопло

Истечение идеального газа через сопло 466 [c.503]

Для скорости истечения идеального газа через сопла может быть выведена и другая формула, [c.87]

Отсюда скорость истечения идеального газа через сопла [c.87]

Уравнения расхода газов из цилиндра записываются в виде известных из термодинамики выражений для истечения идеального газа через сопло. Для сверхкритического режима [c.314]

Истечение идеального газа через комбинированное сопло Лаваля [c.211]

Итак, нами установлено, что при истечении рабочего тела из цилиндрического или суживающегося сопла скорость потока на выходе из него не может быть больше местной скорости звука. А это значит, что при истечении упругих тел, в частности идеального газа через цилиндрические и суживающиеся сопла в среду с давлением рср < Ркр, только часть потенциальной энергии потока, соответствующая перепаду давления от /)i до ркр, переходит в кинетическую энергию потока, хотя поток по выходе из сопла и будет продолжать расширяться с понижением своего давления от ркр до рср, но это расширение будет происходить неорганизованно и потенциальная энергия потока будет расходоваться на образование вихрей и т. д. [c.48]

Коэффициент а является одной из важных характеристик качества сопла и отклонения соответствующего действительного режима истечения жидкости или газа через сопло от идеального. На практике для хороших сопел величина а близка к единице, о 0,98. [c.94]

Выражение для идеальной тяги, соответствующей идеальному процессу расширения газов (адиабатическому, изэнтропическому) или истечению газов из идеального сопла, т. е. идеальной тяги, определенной по идеальному расходу газа через сопло, имеет вид [c.26]

Пример 13-1. Из резервуара при температуре 400° К и постоянном давлении = 80 бар вытекает 1 кг кислорода через суживающееся сопло в среду с давлением рг = 60 бар. Определить скорость истечения и секундный расход кислорода, если площадь выходного сечения сопла / = 30 мм . Найти также скорость истечения и секундный расход кислорода, если истечение будет происходить в среду с давлением рг = 20 бар. Кислород считать идеальным газом. [c.215]

Проведем анализ истечения из сопла идеального газа. Для идеального газа расход через сопло [c.46]

Теоретически при идеальном (без учета диссипативных процессов) газодинамическом истечении в вакуум через отверстие или с помощью сопла можно разогнать поток до любых чисел Маха при любой сколь угодно малой плотности. Однако в действительности при получении потоков разреженного газа с помощью сопел быстрое нарастание пограничного слоя в расширяющейся части сопла препятствует реализации режима, рассчитанного по идеальной схеме. Чтобы избежать Этой трудности, в последние годы уделяется большое внимание изучению свободно расширяющейся струи ). В этом течении нет стенок сопла и, следовательно, нет и мешающего реализации режима пограничного слоя. Однако оказывается, что и в этом течении наличие диссипативных процессов не позволяет получить сколь угодно большие числа Маха. [c.425]

Предположим, что из большого сосуда, в котором поддерживается постоянное давление, идеальный газ истекает через сопло с конечным сечением Fg в пространство с более низким давлением. Пусть параметры газа в сосуде равны соответственно ро, Vq, То, а скорость его Шо = 0 (рис. 149). Обозначим давление в пространстве, куда истекает газ, через ра, а скорость его истечения через Wg, причем примем, что конечное сечение сопла является одновременно и наиболее узким его сечением (суживающееся сопло). Состояние в конечном сечении будем характеризовать парамет- f Р, рами ре, Ve, Те- Для идеального газа с постоянной теп- ( лоемкостью справедливо V . [c.231]

Формула Сен-Венана — Ванцеля для адиабатического истечения идеального газа через сопло (сужающийся насад о к) из резервуара неограниченно большой емкости. Если ро — давление газа в резервуаре и — давление [c.466]

Итак, при изменении давления среды от pi до рг = Ркр расход идеального газа через сопло увеличивается от нуля до максимума. При дальнейшем понижении давления среды от рг = Ркр до рз = О сог ласно уравнению (1.164) расход газа через сопло должен уменьшаться от максимума до нуля. Опыты с истечением упругих тел через суживаюишеся и цилиндрические насадки показывают, что при дальнейшем понижении давления среды от ркр до нуля расход газа через насадку становится постоянным, равным максимальному, т. е. действительный процесс изменения т от Р2/Р1 = 1 до pi/p = О идет по линии ah (рис. 1.28). Это расхождение теории с действительностью объясняется тем, что в ус1ье цилиндрического или суживающегося сопла при давлении среды Рср < Ркр устанавливается свое давление pi = ркр независимо от давления среды. Этому постоянному давлению потока на выходе из сопла, естественно, будет отвечать постоянный расход рабочего тела через сопло, равный максимальному значению Шпи,. [c.47]

Несколько ранее мы получили уравнение (8-29) для расчета скорости истечения идеального газа из сопла по известным значениямpj, v- и =р 1рх. Для того чтобы получить из (8-29) выражение для скорости истечения газа из сопла при максимальном расходе (обозначим эту скорость через w ), нун но подставить в уравнение (8-29) полученное по уравнению (8-34) значение ф р. Осуш,ествляя эту подстановку, получаем [c.281]

Для оценки степени совершенства реактивного сопла как устройства, предназначенного для создания реактивной силы (тяги двигателя) за счет использования кинетической энергии газов, используются понятия идеальной скорости истечения газов из сопла идеального расхода газа через сопло идеальной тяги и идеального импульса /вд, соответствуюгцие истечению идеального газа (или истечению газа из идеального сопла). [c.24]

Для бесфорсажного режима, когда скорость потока в канале относительно невелика, коэффициенты расхода и тяги при сверхкритическом истечении газа из сопла (тг > 1,89) практически не зависят от величины угла отклонения вектора тяги (у = О и 20°), т. е. различие этих величин находится в пределах погрешности единичного эксперимента (рис. 7.7а и 7.8а). Для форсажного режима работы, когда скорость потока в канале возрастает, отклонение вектора тяги на 15° и 20° приводит к уменьшению коэффициента расхода соответственно примерно на 1 и 2% по сравнению Ус = О (рис. 7.76), однако отличие коэффициента тяги по-прежнему находится в пределах погрешности эксперимента, поскольку реальная и идеальная тяги здесь соответствуют действительному расходу газа через сопло. [c.300]

Рассмотрим теперь истечение газа из двигателя через выходное сопло Лаваля. Выше было показано, что максимальное значение реактивной сплы получается в расчётном сопле Лаваля, т. е. когда в нём происходит полное расширение газа до атмосферного давления на выходном срезе. В этом случае для отыскания коэффициента скорости истечення можно испо.льзовать зависимость (12), которая даёт как функцию Ац- Ввиду наличття потерь коэффициент скорости истечения в реальном двигателе в отличие от идеального меньше коэффициента скорости полёта (Хд<Х ). Скорость истечения из двигателя получается как произведение её к оэффициента на критическую скорость подогретого газа [c.680]

В конце прошлого века Лаваль (Laval), развивая исследования Сен-Вена-на, касающиеся истечения газов, предложил свое знаменитое сопло. Он пришел к выводу, что при истечении через цилиндрические или суживающиеся насадки скорость газа не может превзойти скорости звука в соответствующих условиях. Однако при выполнении насадки в виде сходящегося сначала, а потом расходящегося канала скорость газа может не только превысить скорость звука, но — при наличии идеальных условий — достигнуть величины, соответствующей полному превращению энергии газа в кинетическую энергию его частиц. Дальнейшее углубление работ Лаваля связано с развитием тур-биностроения. [c.79]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...