Объем насыщенного пара

Точка К есть критическая точка данного вещества. В этой точке удельный объем насыщенного пара v равняется удельному объему жидкой фазы v". [c.133]

Фазовый переход газа в жидкость. Теория идеальных газов не в состоянии объяснить превращение газа в жидкость, наступающее всякий раз, как только объем газа, сжимаемого, например, при постоянной температуре Т -< Гк, достигает некоторого предельного значения, равного объему насыщенного пара. [c.194]

Удельный объем насыщенного пара и равновесно сосуществующей с ним жидкости в области критической точки определяется уравнениями (8.21) Известна также следующая эмпирическая зависимость [c.265]

Значение абсциссы любой из точек на пограничной кривой представляет собой удельный объем v соответствующей фазы при фазовом равновесии. Так, кривая КС характеризует удельный объем насыщенного пара у" кривая АК — удельный объем о жидкости, находящейся под давлением насыщенных паров и в равновесии с последними кривая АЕ — удельный объем жидкой фазы, находящейся в равновесии с кристаллической фазой, и кривая FG — удельный объем кристаллической фазы. Из рассмотрения кривых КС и Л К видно, что с ростом [c.216]

Удельный объем насыщенного пара и равновесно-сс-существующей с ним жидкости в области критической точки определяется уравнениями (3.75). [c.431]

При температуре конденсации 283—303 К давление насыщенных паров чрезмерно мало. Это усложняет конструкцию паросиловой установки вследствие необходимости поддерживать в конденсаторе вакуум. Большой объем насыщенного пара обуславливает увеличение размеров конденсаторов, паропроводов и турбины (по крайней мере нижней ступени ее). Поэтому в паросиловых [c.547]

При атмосферном давлении объем насыщенного пара примерно в 1600 раз больше объема воды, следовательно, можно полагать начальный объем ь н 0 пренебрегаем также массой поршня. [c.24]

Из хода кривых k D и Ak видно, что с ростом температуры удельный объем жидкой фазы v увеличивается, а удельный объем насыщенного пара v" уменьшается. [c.128]

Точка k — критическая точка данного вещества. В этой точке удельный объем насыщенного пара v равняется удельному объему жидкой фазы v". Отрезок S соответствует равновесию всех трех фаз (тройной точке на р—Т диаграмме). [c.128]

Здесь и" —удельный объем насыщенного пара при температуре Т, а v — удельный объем жидкой фазы, находящейся в равновесии с насыщенным паром при той же температуре члены рядов написаны в порядке их величины. [c.224]

Теория ассоциации реальных газов объясняет механизм процесса конденсации насыщенного пара. Явление конденсации согласно этой теории состоит в преимущественном образовании комплексов больших размеров (капель жидкости), начинающемся, как только удельный объем пара достигнет значения v", равного удельному объему насыщенного пара. [c.257]

Удельный объем насыщенного пара определяется величиной vb (рис. 16). Как видно из рис. 16, при увеличении температуры давление увеличивается, а vb уменьшается, приближаясь к у р. [c.77]

V — удельный объем насыщенного пара, м 1кг [c.10]

Удельный объем насыщенного пара г/", м 1хг [c.13]

Vj —удельный объем насыщенного пара [c.180]

По табл. 1.1 находим объемы насыщенного пара и воды при 24,1 °С и = 0,001 м /кг, v"= 45,67 м /кг Таким образом, объем образующейся воды в 45 760 раз меньше, чем объем насыщенного пара. Именно поэтому давление, при котором происходит конденсация, составляет всего 3 кПа. [c.181]

Объем насыщенного пара о" представляет собой убывающую функцию температуры, а объем V жидкости, находящейся под давлением своих насыщенных паров, наоборот, является возрастающей функцией t. В критической точке, где различие между жидкостью и паром исчезает, у = о". [c.163]

ТОЧНО низких температурах объем насыщенного пара может быть вычислен при помощи уравнения Клапейрона-Менделеева ри—Ш, а именно т [c.163]

Объем насыщенного пара и и объем и жидкости, находящейся под давлением своих насыщенных паров, удовлетворяют следующей эмпирической зависимости [c.135]

Как видно из таблицы, удельный объем воды с повышением давления очень медленно возрастает, в то время как удельный объем насыщенного пара с повышением давления сильно уменьшается. [c.40]

Удельный объем насыщенного пара [c.217]

Теория идеальных газов не в состоянии также объяснить превращение газа в жидкость, наступающее всякий раз, как только объем газа, сжимаемого, например, при постоянной температуре Т<Т , дости гает некоторого предельного значения, равного объему насыщенного пара. На плоскости р—v вид изотерм, построенных для углекислоты по уравнению Клапейрона — Менделеева при температурах, меньших критической, в средней части резко отличается от действительного (рис. 6-7). Изотермы реальных веществ при температурах ниже критической имеют прямолинейный участок, соответствующий превращению газа в жидкость, тогда как изотермы идеального газа представляют собой равнобокие гиперболы, нигде не имеющие прямолинейного участка. [c.192]

При изменении давления пара объем его значительно меняется. Так, при снижении давления с 14 до 10 кгс1см объем насыщенного пара увеличится в 1,38 раза, а до [c.154]

Абсолют- ное давле-. ние в ати Р Темпера- тура насыщения в градусах /н Удельный объем воды в M K2 V Удельный объем насыщенною пара в м кг у Teплo oJ жидкости в KKQAjKZ 1 держание пара в KKuAjKZ i" [c.51]

При переходе теплоносителя И 3 жидкого состояния в газообразное объем всегда увеличивается, т. е. удельный объем насыщенного пара v<2, = v всегда больше удельного объема кипящей жидкости = Так как скрытая теплота па-рообразования всегда гаолож ительна [c.128]

При температуре 25°С удельный объем насыщенного пара составляет 43,4. v на 1 кг деп рессия давления для воды океало1В, содержащей 36 г/л растворенных солей,— 0,48 мм рт. ст., или 6,8 10" кГ1см . Тогда работа по опреснению 1 кг воды океанов составит 0,85 вт ч. Эта величина — 0,85 кет < на 1 м — и составляет теоретический расход эне)ргии на опреснение воды океанов парокомпрессионным методом при =25 С. [c.15]

С повышением температуры возрастает объем насыщенного пара, который нужио обработать для получения 1 кг пресной воды, в связи с этим возрастает и теоретический расход энергии на ее опреснение. [c.15]

Значение абсциссы любой из точек каждой из пограничнык кривых, отделяющих область двухфазного состояния вещества от области однофазного состояния, представляет собой удельный объем соответствующей равновесно сосуществующей фазы. Так, кривая КСО определяет объем насыщенного пара у" кривая АК — объем V жидкости, находящейся под давлением своих насыщенных паров, т. е. кипящей жидкости кривая АЕ — объем жидкой фазы, находящейся в равновесии с твердой фазой, и кривая РЮ — объем кристаллической фазы. Из хода кривых КСО и АК видно, что с ростом температуры объем кипящей жидкости у увеличивается, а объем насыщенного пара V" уменьшается в точке К оба О бъема V и и" становятся равными друг другу. [c.111]

Так, кривая КСО определяет удельный объем насыщенного пара ь", кривая АК — удельный объем ь жидкости, находящейся под давлением своих насыщенных паров (т. е. кипящей жидкости) кривая объем жидкой фазы, находящейся в равновесии с твердой фазой, и кривая Р80 — объем кристаллической фазьи. Из хода кривых КСО и АК видно, что с ростом температуры удельный объем кипящей жидкости V увеличивается, а удельный объем насыщенного пара у" уменьшается. [c.76]

Теория идеальных газов не в состоянии также объяснить превращение газа в жидкость, паступающее всякий раз, как только объем газа достигает некоторого предельного значения, равного объему насыщенного пара. На плоскости р—V вид изотерм, построен-НЫ1Х для углекислоты по уравнению Клапейрона— Менделеева при температурах, меньшйх критической температуры, в средней части резко отличается от действительного (рис. 6-10). [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...