Движение адиабатическое вращательное

В адиабатическом приближении каждое состояние внутреннего движения не искажается при приведении ядра во вращение. Поэтому каждому состоянию внутреннего движения соответствует вращательная полоса (2.35), в которой J = К, К Примером [c.110]

В следующем параграфе адиабатический принцип будем применять к возбуждению вращательного и колебательного движений атомными столкновениями. [c.171]

В предыдущем параграфе мы видели, что даже тогда, когда энергия налетающих частиц достаточна для возбуждения, эффективное сечение может быть малым, если выполнено условие адиабатичности, т. е. Е Е из (4.159). В случае Е iEj наблюдаемые неупругие эффективные сечения обычно порядка яа . Соударения, в которых внутренняя энергия превращается в кинетическую энергию, также ограничены адиабатическим принципом. Такие соударения иногда называют сверхупругими или соударениями второго рода. Относительная величина эффективных сечений для переноса импульса, возбуждения вращательного движения и возбуждения колебательного движения будет использована в гл. 13 для выяснения деталей структуры ударного фронта. [c.171]

Кинетическая теория газов утверждает, что внутренняя энергия молекулы по истечении достаточно большого времени равномерно распределяется по степеням свободы молекулы во вращательном, колебательном и поступательном движении ее. В условиях равновесия каждая степень свободы может обладать энергией 2кТ, где к — постоянная Больцмана. Таким образом, простая молекула не обладает резервом энергии и быстро тратит тепловую энергию (температуру) па работу над окружающей средой в процессе расширения. С другой стороны, сложная молекула со многими степенями свободы обладает большей возможностью запасать энергию за счет непоступательных степеней свободы при данной температуре (у близко к единице), так что такая молекула медленно теряет температуру (кинетическую энергию поступательного движения) в процессе расширения. Это отмечено в уравнении адиабатического расширения 2.16). Например, если у = 1,25, то из (12.16) следует [c.406]

В обобщенной модели с сильной связью главным является допущение о независимом движении нуклонов в самосогласованном потенциале несферичной (но обычно аксиально симметричной) формы. Несферичность потенциала приводит к тому, что плотность нуклонов в ядре также оказывается сферически асимметричной. Поэтому у ядра возникает новая, причем коллективная, степень свободы, соответствующая вращению остова в целом. Эта степень свободы также учитывается в модели. В отношении взаимодействия между одночастичными возбуждениями и коллективным вращением принимается адиабатическая гипотеза, согласно которой расстояния между соседними вращательными уровнями намного меньше расстояний между соседними одночастичными уровнями. Наглядно [c.106]

ФРАНКА—КОНДОНА ПРИНЦИП—утверждает, что электронные переходы в молекулах происходят очень быстро по сравнению с движением ядер, благодаря чему расстояние между ядрами и их скорости при электронном переходе не успевают измениться. Ф.— К. п. соответствует адиабатическому приближению и основан на приближённом разделении полной энергии молекулы на электронную энергию и энергию движения ядер (колебательную и вращательную), согласно Борна—Оппенгеймера теореме. По Ф.— К. п. в простейшем случае двухатомной молекулы наиб, вероятны электронные переходы, изображаемые вертикальными линиями на диаграмме зависимости потенц. энергии от межъядерного расстояния для двух комбинирующих электронных состояний (см. рис. 3 при ст. Молекулярные спектры). Впервые Ф.— К. п. сформулирован Дж. Франком (1925) на основе полуклассич. представлений, а Э. Кондон дал (1926) его квантовомеханич. трактовку. [c.372]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...