Эшелетт параметры

Рассмотрим область частот, в которой над периодической структурой существует лишь одна распространяющаяся отраженная волна — нулевая гармоника рассеянного поля. Так как в одноволновом диапазоне отражение происходит в зеркальном направлении и с единичной мощностью, то с точки зрения наблюдателя, находящегося в дальней зоне, отражательную периодическую решетку можно заменить некоторой эквивалентной идеально проводящей плоскостью. Положение этой плоскости в пространстве будет определяться arg (Ло) и существенно зависеть от всех параметров. В многоволновом диапазоне (и > (1 + sin ф i ) ), когда над решеткой существует несколько однородных плоских волн, на первый план, естественно, выдвигается изучение энергетических, а не фазовых характеристик отраженного поля. Рассмотрим некоторые наиболее характерные особенности поведения фазы отраженной волны для трех типов отражательных дифракционных решеток гребенки с ламелями прямоугольного сечения (рис. 77, г), эшелетта (рис. 77, а) и решетки из полуцилиндров (рис. 77, д). Для единообразия плоскость 2=0 координатной системы совмещена с плоскостью, касающейся элементов структуры. Прежде всего отметим ряд общих положений. Для длин волн, гораздо больших периода структуры, профиль отдельного элемента решетки практически не сказывается на фазе отраженного сигнала, и отражение происходит практически от плоскости 2=0. При этом Е-поляризованная волна отражается с фазой, близкой к 180°, а Я-поляризованная — с фазой, близкой к нулю. С продвижением в область частот, где длина волны соизмерима с характерными размерами элемента решетки, на фазе отраженного поля начинает сказываться профиль структуры. Как показано ниже, это влияние более существенно в случае [c.136]

Вначале рассмотрим возможность существования очевидных решений задачи дифракции плоских волн на прямоугольном эшелетте (см. рис. 77, а). Легко показать, что структура поля четырех попарно встречных волн одинаковой амплитуды имеет вид прямоугольных ячеек с нулевым значением поля на сторонах прямоугольников. Картина суммарного поля не нарушится, если металлический эшелетт поместить в узлы поля при 5-поляризации либо в пучности при Я-поляризации, так как в местах расположения металла граничные условия выполняются автоматически. Если подобрать параметры задачи такими, чтобы этим четырем волнам соответствовали падающая волна и три гармоники дифрагированного поля, то [c.142]

Из приведенных рисунков видно, что вариацией параметров задачи можно получить довольно широкую область перестройки с высоким коэффициентом отражения, что важно для селекции излучения в квантовых генераторах, где эшелетты применяются с использованием первого порядка спектра преимущественно при Я-поляризации [282]. [c.190]

Выбор параметров эшелетта н рабочей области [c.240]

Рассматриваемый эшелетт для Я-поляризованной волны представляет собой гораздо более неоднородное препятствие, чем для -поляризованной. Поэтому зависимости, отражающие дифракционные свойства эшелетта, в этом случае более сложны и ярче выражены максимумы кривых, хотя н расположенные вблизи расчетных точек, могут быть неожиданно очень широкими, или, напротив, очень узкими по сравнению со случаем -поляри-зации. Дифрагированное поле варьированием параметров задачи можно формировать с большим произволом как с точки зрения диапазонности, так и в смысле величин интересуюш,их нас гармоник. В Я-случае эшелетт позволяет сконцентрировать почти всю энергию вторичного поля в одной выбранной гармонике, период решетки при этом может быть одного порядка с длиной волны. Для -поляризации такая возможность представляется при более коротких длинах волн. Таким образом, дифракционные зависимости для прямоугольного эшелетта всегда можно объяснить и предугадать, имея в виду установленные нами режимы рассеяния. [c.154]

Прп практическом использовании эшелеттов могут возникать различные задачи, связанные с вр,шором параметров эшелетта и его устатювкп при заданной области исследуемого спектра с целью получения наибольшей интенсивности в том плп пном порядке споктра. Инымп словами, нужно найти такие углы ). ф. параметры эшелетта с/ и Q. а также порядки спектра т и длины волн ) которые одновременно удовлетворяли бы соотно- [c.240]

Так. если задай угол падения ф и параметры эшелетта d и Q, то для данного порядка спектра т (а он. как известно, определяет область дисперсии) пз приведенных соотношений можно однозначно найтп длину волны Лб,т> Д-1Я которой точно выполняется условие блеска в т-м порядке [c.240]

KOTOjioe. вследствие сим-метрпчиисти функции р (v). выполняется для любого интервала частот и поэтому представляет известное удобство прп выборе параметров эшелетта. [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...