Жидкий кристалл с кручением

Пусть Г — фазовая задержка пластинки при отсутствии кручения. В частности, в случае нематического жидкого кристалла, ось с которого параллельна поверхности пластинки, Г дается выражением [c.156]

Если падающий свет линейно поляризован вдоль медленной или быстрой оси пластинки, то в соответствии с (5.4.11) свет будет оставаться линейно поляризованным вдоль локальной медленной или быстрой оси. В этом смысле вектор поляризации отслеживает вращение локальной оси, при условии что вектор поляризации направлен вдоль одной из осей. Действие матрицы Джонса на любой вектор поляризации можно разделить на два этапа. Сначала матрица фазовой задержки действует на вектор Джонса падающей волны, причем для света, линейно поляризованного вдоль одной из главных осей, действие этой матрицы приводит только к фазовому сдвигу светового пучка, а состояние его поляризации сохраняется неизменным. Затем матрица R (ф) поворачивает вектор Джонса на угол ф. В случае линейно поляризованного света такой поворот приводит к тому, что вектор поляризации оказывается параллельным главной оси на выходной грани пластинки. Таким образом, если падающий пучок света поляризован вдоль направления нормальных мод во входной плоскости (г = 0), то вектор поляризации световой волны будет отслеживать вращение главных осей и оставаться параллельным локальной медленной (или быстрой) оси, при условии что коэффициент кручения мал. Это явление называется адиабатическим отслеживанием и имеет важные применения при создании световых затворов на жидких кристаллах. Ниже мы рассмотрим принцип работы таких световых затворов. [c.158]

Обсудим случай нематического жидкого кристалла с кручением в четверть оборота (ф = ж/2). Если слой такого кристалла поместить между двумя параллельными поляризаторами, оси пропускания которых (х) параллельны оси с жидкого кристалла во входной плоскости z = 0), то для волны, прошедшей первый поляризатор, можно записать следующий вектор Джонса [c.158]

Во многих жидких кристаллах с кручением, прикладывая электрическое поле (или создавая механические напряжения), можно воздействовать на ось с таким образом, чтобы она была направлена вдоль заданного направления (см. разд. 7.7). Приложение электрического поля вдоль направления г будет разрушать такую скрученную структуру (см. разд. 7.7). Это приводит к тому, что Г = О и, согласно (5.4.15), полному пропусканию света. После отключения электрического поля жидкий кристалл восстанавливает свою структуру с кручением и свет блокируется. В этом состоит основной принцип работы светового затвора на жидких кристаллах. [c.159]

Нематические жидкие кристаллы с кручением. [c.168]

Тонкий слой нематического жидкого кристалла, у которого оптическая ось параллельна плоскости слоев, может быть закручен таким образом, что локальная оптическая ось будет изменяться в зависимости от г. При этом возникает анизотропная среда с кручением. В линейно закрученном нематическом кристалле азимутальный угол оптической оси является линейной функцией координаты г [c.289]

Характер непрерывной деформации ab на отдельных участках можно описать количественно, пользуясь понятиями дифференциальной геометрии, в которой термины изгиб , кручение и т. п. имеют точный смысл и являются математическими величинами. Эти понятия находят, в частности, широкое применение в теории строения жидких кристаллов [51, 52], в которой наряду с ними важную роль играет изучение геометрически особых точек и линий, характеризующих непрерывную деформацию. [c.100]

В данном разделе мы применим исчисление Джонса для исследования распространения электромагнитных волн через анизотропную среду со слабым кручением. Типичным примером такой задачи является распространение света в нематических жидких кристаллах с кручением. Этот случай аналогичен веерному фильтру Шольца, число пластинок N которого стремится к бесконечности, а толщина пластинок стремится к нулю как /N. Действительно, анизотропную среду с кручением можно разделить на N слоев, предполагая, что каждый слой представляет собой волновую пластинку с некоторой фазовой задержкой и азимутальным углом. При этом полную матрицу Джонса можно получить перемножением всех матриц, отвечающих этим пластинкам. [c.156]

Последние породят дополнительные дислокации (9.31) и дисклинации (9.32), а следовательно, пластические деформации (9.29) и изгибы-кручения (9.30), т. е. опять-таки дополнительные дислокации (9.13) и дисклинации (9.14) и т. д. Иными словами, последовательное рассмотрение проблемы реализации эффектов пластической деформации возможно при одновременном привлечении идей и о дисклинациях, и о дислокациях. Правильная структура определяющих уравнений не может быть реализована при обращении, например, к концепции дислокаций. Из сказанного не следовало бы делать заключение о том, что на элементарном уровне задачи, т. е. при уменьшении области усреднения, невозможно в принципе обойтись без идеи и дисклинациях. Подобно тому, как было бы неверным думать, что рассуждение о дислокациях ставит под сомнение возможность реализации каких-либо задач на основе атомистики. Все же следует подчеркнуть, что имеются аргументы в пользу существования дисклинаций не только в континууме дефектов, но и решеточных (совершенных) дисклинаций — во всяком случае в стеклообразных объектах [8], а также в очень силь-нодеформированных металлах, отдельные области которых испытывают переход в аморфное состояние. Решеточные дисклинации, вероятно, существуют и в тонких пленках, выращенных в особых условиях. Кроме того, дисклинации являются естественными дефектами жидких кристаллов и, видимо, квазикристаллов. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...