Бистабильные резонаторы Фабри — Перо

БИСТАБИЛЬНЫЙ РЕЗОНАТОР ФАБРИ — ПЕРО [c.321]

РИС. 8.14. Выходные характеристики бистабильного резонатора Фабри — Перо, [c.323]

Бистабильный резонатор Фабри — Перо с обратной [c.340]

Бистабильные резонаторы Фабри — Перо 321, 323, 325, 340 [c.609]

Бистабильные резонаторы Фабри — Перо 53 [c.434]

Оптическая бистабильность. Эффективность продольных взаимодействий может быть резко усилена за счёт использования обратной связи, оптич. резонатора. Ярким примером такого усиления является возникновение амплитудной оптич. бистабильности в оптич. резонаторе Фабри — Перо, заполненном средой с кубичной нелинейностью. За счёт многократного прохождения через среду сигнал на выходе приобретает значительный нелинейный фазовый набег. При достаточно большой интенсивности на входе интенсивность на выходе испытывает скачки и обнаруживает гистерезис (подробнее см. Оптическая бистабильность). [c.302]

В механич. системах примером бистабильности является скачкообразное изменение прогиба упругой пластинки под действием приложенной нагрузки. В оп-тич. системах важную роль играет бистабильность интенсивности когерентного света в резонаторе Фабри — Перо с насыщающимся поглотителем. Эффекты бистабильности можно наблюдать при лазерном нагреве среды с обратимой хим. реакцией А В в случае, когда свет селективно поглощается одним из реагентов. [c.386]

Были продемонстрированы также бистабильные оптические резонаторы Фабри — Перо с обратной связью за счет отражения света [5] (см. задачу 8.7). [c.325]

Явление оптической бистабильности, по-видимому, может найти разнообразные применения в оптических устройствах важного прикладного значения. Поэтому мы остановимся на этом явлении и довольно подробно изложим его теорию. Рассмотрим экспериментальную схему, представленную на рис. 9.1. Когерентное световое излучение лазера (поле Е1) падает на зеркало, от зеркала частично отражается, а частично проходит в среду. Здесь оно распространяется в виде волны и достигает второго зеркала. Затем тоже частично отражается ( 2)1 з частично выходит из системы. Нас интересует, как связано поле Е прошедшей волны с полем Е1 на входе. В дальнейшем будем считать, что резонатор Фабри—Перо, изображенный на рис. 9.1, настроен в резонанс (или почти в резонанс) с полем Е, падающей волны. Если среда отсутствует, то мощность прошедшего света /7- пропорциональна входной мощности / , причем коэффициент пропорциональности зависит от расстройки резонатора и его резкости (ширины его резонансов). Качественно новые явления могут возникать, если резонатор заполнен веществом, для которого поле падающего света оказывается резонансным или почти резонансным. В отличие от обычного случая лазера, активное вещество которого некогерентно накачивается извне, в нашем случае в отсутствие когерентного поля Ес вещество находилось бы в основном состоянии. Такое вещество должно поглощать по- [c.231]

Рис. 2.1. Зависимости выходного сигнала от входного сигнала для нелинейного резонатора Фабри — Перо, демонстрирующего а) оптическую бистабильность б) пороговую зависимость,

С ПОМОЩЬЮ фемтосекундной лазерной системы. Временная характеристика, соответствующая времени переключения бистабильного устройства, может быть получена путем измерения того, насколько быстро сдвигается пик пропускания резонатора Фабри — Перо в ответ на воздействие входного пучка. Полученное для работающего при комнатной температуре устройства время отклика 1 пс является минимальным для оптических логических устройств с малым потреблением мощности (рис. 2.7). Время возврата вентиля в исходное состояние, которое соответствует времени выключения бистабильного уст- [c.64]

Оптическая бистабильность требует применения нелинейных материалов и оптической обратной связи. В тех устройствах модуляции света, где используют изменение показателя преломления, применяют нелинейные оптические среды, имеющие показатель преломления, зависящий от интенсивности света. Обратная связь является или внешней (макроскопической), где нелинейная среда размещается внутри интерферометра (резонатора) Фабри — Перо , или внутренней (микроскопической), где оптически индуцируемые изменения в нелинейной среде непосредственно влияют на взаимодействие среды с падающим пучком света. Большая часть работ по оптическим переключениям до сих пор выполнялась на устройствах, где для получения бистабильности использовались изменения рефрактивных свойств материалов, а обратная связь осуществлялась с помощью внеигаего резонатора Фабри — Перо. Примером реализации внутренней обратной связи является случай бистабильности, обусловленной возрастанием коэффициента поглощения. В устройствах типа СЭОУ (обсуждаемых ниже), хотя и используют рост коэффициента поглощения, но для воздействия на поглощение применяют извне подаваемое электрическое поле, так что здесь обратная связь является внешней. До сих пор все из наиболее перспективных устройств основывались на внешней обратной связи. [c.53]

Рис. 2.4. Бистабильность в резонаторе Фабри — Перо, заполненном квантоворазмерной структурой на ОаАз, на длине волны излучения полупроводникового инжекционного лазера 830 нм. Верхняя правая развертка инвертированная зависимость входного сигнала от времени (максимум около 6 мВт). Верхняя левая развертка зависимость входного от входного сигнала. Нижняя левая развертка зависимость выходного сигнала от входного. Нижняя правая развертка зависимость выходного сигнала от времени.

Оптические бистабильные устройства (ОБУ) (резонаторы Фабри— Перо, СЭОУ и др.) имеют очень большие, стремящиеся к бесконечности значения дифференциальных коэффициентов усиления при переключающей интенсивности 1вкл. В литературе, например [31], встречались сообщения об экспериментально полученных коэффициентах усиления, превышающих 10 . Здесь для простоты и наглядности под коэффициентом усиления, называемым далее просто усилением, подразумевается крутизна зависимости выходного сигнала от входного сигнала. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...