Газодинамический нагрев ИПТ

Таким образом, происходит газодинамический нагрев газа в полузамкнутой емкости и его охлаждение на выходе из нее в пульсационном режиме истечения струи. Весь процесс протекает в режиме автоколебаний [11, 16]. [c.179]

Газовый термометр 17 Газодинамический нагрев ИПТ 65 [c.491]

Если под КПД газодинамического лазера подразумевать отношение мощности лазерного излучения к мощности, затрачиваемой на нагрев смеси до Т , то его величину можно оценить с помощью соотношения [c.149]

Охлаждение—нагрев в потоке продуктов сгорания на газодинамическом стенде [c.218]

Необходимо подчеркнуть, что специфической особенностью теплообмена в газодинамических потоках с большими скоростями является переход кинетической энергии газа в тепловую на поверхности обтекаемого тела, причем чем больше скорость газового потока, тем более интенсивным является нагрев тела. В сверхзвуковых потоках необходимо еще учитывать влияние на течение в пограничном слое ударных волн. Эти волны образуют поверхности разрыва газодинамических и термодинамических параметров (скоростей, плотностей и др.) вблизи обтекаемого тела и оказывают влияние на процесс эрозии металла, усугубляя его. Действительно, в ударной волне, образующейся в сверхзвуковом потоке газа, имеет место скачок температуры, плотности и давления. Этот скачок приводит к появлению больших тепловых потоков, к локальному нагреву поверхности тела до высоких температур, что должно вызывать процесс усиленной эрозии. [c.168]

НОВ позволяет инициировать реакцию за рекордно короткое время — порядка 10" — 10 с (при самостоятельном разряде длительность инициирующего импульса не менее 10 с). Тепловое инициирование реакций связано с тепловой диссоциацией молекул. Этот способ удобно применять в лазерах газодинамического типа, так как в них осуществляется сильный нагрев газа (для обеспечения больших скоростей истечения потока). [c.70]

В зависимости от величины плотности потока излучения на поверхность первой стенки возможны два предельных режима воздействия. 1. Пусть плотность потока излучения достаточно велика, а поверхность стенки состоит из вещества с малым атомным номером 2. Излучение первоначально прогревает слой холодного вещества с характерной толщиной Ло, равной длине пробега излучения, обусловленной его захватом из-за фотоэффекта. Пусть разогрев и ионизация этого слоя происходят за время, меньшее времени его газодинамического разлета. По достижении полной ионизации вещества фотоэффект прекращается, и пробег излучения в слое определяется обратным тормозным поглощением. Однако при температурах порядка десятков эВ (а именно таким температурам соответствует полная ионизация вещества с малым 2 при концентрации 10 —10 см ) длина, на которой существенно поглощается излучение по этому механизму, значительно превышает Ло-Происходит просветление вещества, излучение относительно свободно пронизывает нагретый слой и начинает нагрев следующего слоя. [c.134]

При выполнении неравенств (4.36) в приведенных выше расчетных за-" симостях с погрешностью не более 1 % можно полагать = 1., я составных термоприемников, когда чувствительный элемент отде- Я от исследуемой среды защитной оболочкой, требуются иные оцен-.и, и соотношения (4.36) можно использовать как ориентировочные. Газодинамический нагрев термоприемника. Нагрев термоприем-са в результате торможения им высокоскоростного потока газа ьвгется критерием Р, определяемым формулами (4.16). Для двух-ных газов показатель адиабаты к = 1,4, и для всех термоприем-с коэффициентами восстановления г 0,5 -ь 0,99 Р < 0,01, М < 0,2. [c.65]

В целях герметизации корпусов подшипников, коробок редукторов и других узлов машин в местах выхода из них концов валда, опирающихся на ПК, используют различные виды уплотнений. Они защищают подшипники от попадания в них извне посторонних веществ (пыли, влаги, газов) при одновременном предотвращении утечки смазки сквозь уплотнения. Различают трущиеся (контактные) уплотнения, в которых герметизация обеспечивается манжетами из эластичных материалов, и нетрущиеся (бесконтактные) уплотнения, основанные на принципе газодинамического затвора. Контактные уплотнения требуют полировки цапф в местах их установки, лимитированы по скоростям и износу, вызывают нагрев и некоторую потерю энергии на трение в них. Их используют при невысоких скоростях. Основные, принципиально различные конструкции таких уплотнений приведены на рис. 9. [c.417]

Пульсациями электрических и магнитных величин, а также непосредственным влиянием магнитного поля на турбулентные пульсации пренебрегаем. Некоторое обоснование этого приближения, называемого газодинамическим, можно найти в работах В. П. Панченко [Л. 17]. По-видимому, это допущение будет оправдано, если джоулев нагрев и нондеромоторная сила (в слое на изоляторной стенке) малы по сравнению с тепловым потоков/ и трением на стенке. На малых расстояниях от электрода при низких температурах стенки это допущение нарушается, так как здесь существенными становятся диффузионные процессы, джоулев нагрев и другие эффекты. [c.179]

Нагрев напыляемого материала при плазменном напылении зависит от его теплофизических свойств, тепловых и газодинамических характеристик плазменной струи, а также рода плазмообразующего газа. В качестве последнего обычно используется азот или аргон ири расходе 0,5— 1,6 л/с. Реже применяются аргоноводородные или аргоно-гелиевые смеси. [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...