Радиационное равновесие В плоском

РАДИАЦИОННОЕ РАВНОВЕСИЕ В ПЛОСКОМ СЛОЕ [c.304]

Предположим, что среда и границы — серые. В разд. 8.2 было рассмотрено понятие радиационного равновесия и показано, что в случае плоского слоя и приближения серой среды условия радиационного равновесия записываются следующим образом [см. (8.23) и (8.24)] [c.305]

ИЛ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ И ПЛОТНОСТЬ ПОТОКА ИЗЛУЧЕНИЯ В ПЛОСКОМ СЛОЕ ПРИ НАЛИЧИИ РАДИАЦИОННОГО РАВНОВЕСИЯ [c.426]

В настоящем разделе будет рассмотрена задача переноса излучения при наличии радиационного равновесия в плоском слое серой среды, заключенной между двумя диффузно излучающими и диффузно отражающими непрозрачными серыми границами. Границы т = О и т = то поддерживаются при температурах Г, и Гг и имеют степени черноты ei и ег и диффузные отражательные способности pf и соответственно. На фиг. 11.1 представлена геометрия рассматриваемой задачи и соответствующая система координат. Найдем распределение температуры и пло,т-.ность потока результирующего излучения, в среде. [c.426]

Радиационное равновесие В плоском слое 304, 305, 309, 426 --определение 275 [c.609]

Рассмотрим радиационный перенос. Профили температуры, представленные на рис. 4.8, позволяют определить влияние параметров системы на распределение 7 при Л = onst. Существенно различается зависимость T i) для концентрированной и разреженной дисперсных систем. При большом расстоянии между частицами, когда велико пропускание системы, вблизи ограничивающих поверхностей формируется незначительный температурный скачок. Аналогичное распределение температуры приведено в [125] для плоского слоя серого газа, находящегося в состоянии радиационного равновесия. [c.165]

Ниже рассматривается задача теплообмена излучением в условиях радиационного равновесия в плоском слое поглощающей, излучающей и рассеивающей среды толщиной L граничные поверхности у = О VI у = L поддерживаются при температурах Ti и Ti соответственно. Предполагается, что границы непрозрачные, являются диффузными отражателями и диффузными излучателями и имеют степени черноты ei и ег, и отражательные способности pf и р . В данной задаче требуется определить распределение температуры и плотность потока результирующего излучения в среде. Рассмотрим вначале серую среду, а затем распространим наш анализ на случай несерой среды. [c.305]

Пусть плоский слой серой среДы конечной оптической толщины То находится в радиационном равновесии между двумя, параллельными черными границами т = О и т = то, поддерживаемыми при температурах Т и Гг (Гг > Т У соответственно. Пусть 0(т)— распределение безразмерной температуры в сре е, определяемой как Q x) = дТ х) — аТ 1 аТ —aTi). В работах [9, 10] получено распределение температуры в слое ц результате точного решения этой задачи. На фиг. 9.1 результаты этих расчетов приведены в виде функции т/то для различных значений Оптической толщины to. Из этого графика следует, что на гранит цах слоя любой конечной оптической толщины температура тер-пйт разрьгв (т е. имеет место скачок температуры). Однако при То — оо температура среды в слое, примыкающем к границе, становится равной температуре граничной поверхности. ) [c.347]

Ниже будет вкратце рассмотрен предложенный Дайслером метод расчета плотности потока результирующего излучения в плоском слое и между двумя коаксиальными цилиндрами в условиях радиационного равновесия. [c.348]

Фиг. 11.1. Плоский слой поглощающей и излучающей хреды в условиях радиационного равновесия.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...