Эйлера поверхностных сил элемента

Лекции 5-6 посвящены бегущим волнам. Здесь рассматриваются не только общепринятые модели волновых движений частиц твердых тел, жидкости и газа, но также объемные и поверхностные сейсмические волны и современная сейсмическая модель Земли. На основе системы уравнений Эйлера, введенной в предыдущих учебных пособиях этой серии, предлагается адаптированный подход к описанию гравитационно-капиллярных волн и оцениваются характеристики таких волн, включая волны цунами. Для наиболее подготовленных студентов излагаются основные элементы нелинейного распространения акустических волн конечной амплитуды. [c.4]

Формула Эйлера. Выясним, как создается окружная сила на ободе шкива. Для этого мысленно вырежем элемент ремня rjda на ведущем шкиве (рис. 12.2, а). Пусть положение элемента координирует центральный угол а, отсчитываемый от начала сбегающей ветви ремня (рис. 12.2, б). Этот элемент находится под действием сил натяжения f и f + df . нормального давления со стороны обода шкива dFи силы трения обода о ремень fpp,,br- йo., где Pn — нормальное поверхностное давление Ь — ширина обода / — коэффициент трения. Если ремень скользит по шкиву, то / - onst. [c.312]

Для того чтобы составить дифференциальные уравнения движения, возьмем прямоугольную декартову систему координат и мысленно выделим из жидкости э.темент в форме прямоугольного параллелепипеда (фиг. 210). Выражения для массы элемента, проекций его ускорения на оси координат, проекций объемных сил запишутся здесь так же, как п прп выводе уравнений Эйлера для идеальной жидкости (глава IV). Отлич1 е от вывода уравнений Эйлера будет иметь место только в выранхвнпях для поверхностных сил. [c.524]

Металлическая частица в электрическом поле. Внешнее электрическое поле индуцирует на поверхности проводника распределение поверхностных зарядов плотностью а (г), которое в первом приближении определяет электрический дипольный момент проводника Ре, Ре (К, ) = = /dS"r 7(R + г ), ап — углы Эйлера. Сила, действующая на элемент поверхности dS незаряженного проводника, находящегося во внешнем поле, dF = aGdS 2, где G — нормальная компонента внешнего поля в окрестности элемента dS. Полная сила, действующая на незаряженный проводник в однородном поле равна нулю. В неоднородном поле на проводник действует сила Fi H) = р дО/дЩ. В квазинеоднородном поле компоненты момента являются линейными функциями компонент поля Рг = aikGkV, где aik —тензор поляризуемости проводника, V —объем проводника. Следовательно, энергия взаимодействия проводника с внешним полем [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...