П параметры пара начальные нестационарные

При сверхзвуковых скоростях спонтанная конденсация проявляется в специфической форме скачков конденсации, возникающих в расширяющейся части сопл Лаваля. Как известно [61], при определенных условиях скачки конденсации могут совершать периодически нестационарное движение в сопле, что неизбежно приводит к возникновению значительных пульсаций параметров потока. Физическая природа возникающей нестационарности объясняется следующим образом. Локальный подвод теплоты парообразования к сверхзвуковому потоку, выделяющейся при конденсации, приводит к возникновению скачка конденсации, т. е. к резкому торможению потока. При некоторых начальных параметрах пара (перегрев ДТо или Isoскорости расширения потока р = — — [c.205]

Из табл. 6.2 также видно, что абсолютные концентрации нормируемых показателей различны для разных давлений и типов установок. Наименьшие концентрации, т. е. самые жесткие нормы, приняты для КЭС с прямоточными котлами, которые обычно оборудуются агрегатами сверхкритических параметров большой единичной мощности. Связанное с загрязнением проточной части таких турбин снижение экономичности и мощности сказывается на энергетическом балансе сильнее, чем аналогичные явления в турбинах меньшей мощности. Уменьшение допустимых концентраций в паре барабанных котлов, работающих на КЭС, по сравнению с котлами тех же параметров,, работающими на ТЭЦ с производственными отборами пара, обусловливается особенностями работы турбин на КЭС и ТЭЦ. Турбины на таких ТЭЦ имеют большие отборы пара и, как правило, работают с переменной нагрузкой. При больших отборах в хвостовую часть турбины поступает меньшее количество пара и, следовательно, меньшее количество примесей. Работа турбины на нестационарных режимах способствует частичному удалению образовавшихся отложений. Наблюдения показывают, что турбины на ТЭЦ заносятся отложениями в меньшей степени, чем турбины тех же начальных параметров, работающие на КЭС. Для предотвращения отложений в турбинах КЭС требуется уменьшить допустимые концентрации примесей в паре, что и отражают действующие нормы. [c.177]

Характер процессов в потоке конденсирующегося пара при заданных геометрических параметрах межлопаточного канала определяется газодинамическими режимными параметрами течения и начальным состоянием среды. Как показали экспериментальные (гл. 3) и расчетные (в рамках одномерной теории) исследования [61], расширение перегретого и насыщенного пара в сопловых решетках протекает с переохлаждением, близким к предельному (зона Вильсона), после чего начинается интенсивное влагообразо-вание. Важные особенности этого сложного нестационарного процесса были рассмотрены в гл. 3 (по данным экспериментальных исследований). Очевидно, что в рамках изложенного выше подхода (см. 4.2) к расчету спонтанно конденсирующегося конфузорного потока пара влияние пограничного слоя и некоторые аспекты перехода через зону Вильсона не могут быть учтены (см. 3.2). [c.136]

Теоретические исследования [7.11 течений пара с начальными параметрами ро -= 0,6 МПа и Го = в сопловой решетке G-9012A при дозвуковом потоке показали, что по всей длине сопла пар расширяэтся с полным переохлаждением и в косом срезе в дозвуковой части возникает нестационарная конденсация пара. [c.268]

Дальпейшее даже незначительное увеличение подвода тепла должно было бы привести к новому повышению давления в минимальном сечении и, следовательно, к смещению зоны конденсации пара вправо. Одиако в этом случае в расширяющейся части сопла давление повысилось бы, п конденсация стала бы совсем невозможной, так как причина, вызвавшая повышение давления в минимальном сечении, исчезла бы. Процесс конденсации пара и характер протекания кривых давления будет в этом случае следующим. Спонтанная конденсация (подвод тепла) будет находиться там же, где она находилась для крайнего режима 5. Повышение давления приведет к существенному уменьшению ядрообразо-вания, а конденсация пара на образовавшихся ранее ядрах — к дальнейшему повышению е (кривая 6). Как только будет исчерпана возможность конденсации на имевшихся в потоке ядрах, начнется уменьшение давления до кривой 5 (пли несколько ниже, за счет инерции процесса), вновь начнется бурное ядрообразование, повышение давления и т. д. Таким образом, мы приходим к выводу о возникновении нестационарных пульсаций давления при конденсации пара в дозвуковой части сопла. Пульсации давления неизбежно вызовут пульсации плотности, температуры и расхода среды через канал (нредполагает-ся, что начальные параметры перед соплом остаются постоянными). [c.127]

Измерения температур и деформаций при нестационарных тепловых состояниях корпуса были проведены в период пусконаладочных работ во время горячей промывки барабана-сепаратора и в начальный период эксплуатации. Температурная неравномерность прогрева в переходных режимах корпуса сепаратора в достаточно полной мере характеризуется перепадами температур ДГ в верхней и нижней точках барабана и па внутренней и наружной поверхностях. На рис. 1 дан график измерения ва времени температуры I в верхней точке цилиндрического корпуса, перепадов температуры АУ и Аг между указанными точками, а также перемещ,ений корпуса в районе центральной (ш ) и промежуточной (ша) опор. Рассмотрен весь период горячей промывки. Разогрев сепа ратора производился путем подачи подогреваемой воды через патрубки пароводяных каналов, расположенных в нижней части барабана, что приводит к более быстрому прогреву нижней части корпуса, омываемой водой. Расхолалшвание сепаратора, осуш ествляемое путем отбора пара, приводит к существенно большей, чем при разогреве,, неравномерности температурного поля по окружности. барабана. Основные параметры при разогреве и расхолаживании (у — скорость изменения температуры) [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...