Двухфазная модель псевдоожиженного слоя

Интересно отметить, что на основании модели слоя как бесструктурной двухфазной подвижной системы, в которой частицы равномерно распределены по всему объему, в [36] получено уравнение для расчета скорости потока, необходимой при организации однородного псевдоожиженного слоя в широком диапазоне значений Re и Аг [c.50]

Правда, ряд эмпирических выражений [38, 39, 44] для расширения неоднородных псевдоожиженных слоев получен на базе двухфазной теории, согласно простейшей модели которой весь газ сверх необходимого для минимального псевдоожижения прорывается в виде пузырей (прерывной фазы ), а остальная часть слоя (часто называемая непрерывной,, а иногда плотной или эмульсионной фазой ) находится в состоянии минимального псевдоожижения. Такой подход позволил обработать экспе- риментальные данные в виде зависимостей [c.51]

На основании приведенного выше описания поведения слоя представляется довольно обоснованным использование подхода двухфазной теории к определению степени расширения для псевдоожиженного слоя под давлением, т. е. логично полагать, что избыточное, сверх необходимого для минимального псевдоожижения, количество газа проходит в фонтанирующих ядрах, доля которых в слое зависит в основном от свойств системы (размера и плотности частиц, плотности и вязкости газа) остальной газ фильтруется через плотную фазу со скоростью щ, как и требует двухфазная модель. При выводе формулы для расширения псевдоожиженного слоя под давлением как функции скорости фильтрации газа, очевидно, логичней применить понятие об относительной порозности слоя [c.53]

Двухзонное сжигание газа в псевдоожиженном слое 150—152 Двухступенчатое сжигание газа в псевдоожиженном слое 148—150 Двухфазная модель псевдоожиженного слоя 10, И Динамический свод 42 Диффузия тепла — см. Температуропроводность Дорешеточные устройства 218, 219 [c.324]

Таким образом, для слоев как мелких, так и крупных частиц с повышением температуры при постоянной массовой скорости фильтрации число псевдоожижения растет, а следовательно, в соответствии с двухфазной моделью псевдоожижения при прочих равных условиях приходится ожидать увеличения доли газов, проходящей в виде пузырей, и усиления пульсаций слоя. Этот вывод находится лишь в кажущемся противоречии с установленным в (Л. 17] экспериментальным фактом уменьшения пульсаций слоя при переходе от псевдоожижения его холодным воздухом к режиму с прежним расширением слоя, но при сжигании в нем горючего газа и повышении температуры слоя до I 000° С. Кстати, аналогичное успокоение пульсаций в раскаленном псев-доожиженном слое по сравнению с холодным наступало и в опытах [Л. 116] при сжигании в слое не газа, а жидкого то плива (солярового масла) (рис. 1-10). Однако специально проведенные измерения пульсаций давления в слое в условиях, когда ввод жидкого топлива прекращали, а слой, несмотря на подачу прежнего количества холодного воздуха, оставался достаточно долго горячим благодаря аккумулированному при сжигании топлива теплу, показали в соответствии с формулами (1-14) и (1-15) резкое усиление пульсаций. Таким образом, успокоение пульсаций при сжи гании в псевдоожиженном слое топлив и сохранении прежней массовой скорости фильтрации связано не с высокой температурой слоя, как можно предположить по Л. 17,. 36, 147], а с протеканием реакций горения. iB случае сжигания жидкого топлива присоединялся также процесс быстрого испарения его капелек, попавших на раскаленные частицы. Видимо, вспышки газового и жидкого топлив и локальные повышения давления при мгновенном ис- [c.38]

В данной книге мы будем рассматриаать лишь псевдоожижен-ные газом, а потому существенно неоднородные, системы. Для их описания до сих пор наибольшим распространением пользуется давно предложенная в [Л. 626] простейшая двухфазная модель. Согласно этой модели весь газ сверх необходимого для минимального псевдоожижения прорывается в виде пузырей (прерывной фазы ), а остальная часть слоя (часто называемая непрерывной, а иногда плотной или эмульсионной фазой ) находится в состоянии минимального нсевдоожижения. [c.10]

Двухфазная модель полезна для качествеиного анализа многих процессов в псевдоожнженном слое, но ее основные положения количественно не согласуются между собой [Л. 4, 97] и находятся в противоречии с рядом опытных данных [Л. 489]. Так, например, экспериментальным путем установлено, что порозность непрерывной фазы не равна Шо, а может изменяться в довольно широких пределах (например, от 0,35 до 0,48) в одном и том же монодисперсном слое и становится меньше с удалением от решетки. Этот опытный факт показывает некоторую поспешность высказанного в [Л. 35] заключения, что представление о большей плотности верхних частей псевдоожиженных слоев из-за большей скорости пузырей противо- [c.10]

О пузыри в основном разбивались многочисленные теории, выдвигаемые для описания структуры кипящего слоя. Наиболее прочной среди них следует, вероятно, признать предложенную в 1952 г. Р. Тумеем и Г. Джонстоном так называемую двухфазную теорию . Согласно простейшей ее модели, весь газ (сверх необходимого для минимального псевдоожил<ения) прорывается в виде пузырей, а остальная часть слоя, называемая непрерывной или плотной, эмульсионной фазой , находится в состоянии минимального псевдоожижения. [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...