ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Радиационные процессы и вероятности переходов из "Лазерное дистанционное зондирование " Если квантовая система помещена в поле излучения с частотой V, близкой к пт (насколько должны быть близки частоты, мы вскоре увидим), то возможны два других радиационных процесса. Поле излучения может вызвать (или индуцировать) переход системы, находящейся в состоянии п ), в состояние т с вероятностью В тр(г), где В,,т — коэффициент Эйнштейна для вынужденного излучения, а р(у)—спектральная плотность энергии поля излучения. Важным различием мсжд спонтанным и вынужденным излучением является то, что в последнем случае испутценное вынужденное излучение имеет тс же частоту, направление распространения и фазу, что и падающее излучение. Иными словами, индуцированный фотон идентичен падающему. [c.102] Рис 3 13. Три типа радиационных процессов. [c.103] До сих пор мы рассматривали наиболее общие соотношения, справедливые как для атомов, так и молекул. Хотя мы выразили радиационные коэффициенты Эйнштейна через матричный элемент дипольного момента д т, в литературе по спектроскопии чаще вместо пт используется сила осциллятора для поглощения тп, поэтому ниже мы определим связь между этими величинами и дадим более удобные формы записей приведенных выше соотношений. [c.104] Таблицы сил осцилляторов и радиационных времен жизни приведены, например, в работах [72, 76]. [c.105] Более подробно этот вопрос рассматривается в гл. 4. [c.105] Факторы Франка — Кондона по существу определяют относительную интенсивность переходов между колебательными состояниями двух электронных состояний таким образом, они выступают здесь как аналог правила отбора, обусловленного физически тем, что в приближении Борна — Оппенгеймера электронные и ядерные движения можно разделить. Действительно, примни Франка — Кондона гласит, что ядерные движения ( 10 с) можно считать замороженными за характерные времена электронных переходов (с 10 с). Поэтому переходы (вверх или вниз) между электронными состояниями молекул можно представить на диаграмме потенциальной энергии вертикальными прямыми. Рис. 3.14 иллюстрирует этот принцип и поясняет, почему определенные колебательные переходы являются более предпочтительными по сравнению с другими. Обратившись к рис. 3.14, можно легко понять качественное поведение факторов Франка — Кондона, если вспомнить, что колебательные волновые функции с V О имеют максимум вблизи классических точек поворота (см. рис. 3.5). [c.107] Если необходимо спектрально разрешить тонкую вращательную структуру и исследовать индивидуальные вращательно-колебательно-электронные линии, то следует ввести дополнительный множитель. Этот безразмерный множитель силы вращательных линий 5// называется фактором Гёнля — Лондона 70]. Полезная информация об этих факторах наряду с информацией о факторах Франка — Кондона приведена в работе [77]. [c.108] Вернуться к основной статье