Стационарное испарение капли

Переход от нестационарного режима испарения, при котором капля испаряется в течение начального отрезка времени, к стационарному (релаксация) до сих пор исследовался раздельно для плотности пара и температуры капли, в то время как эти два процесса связаны между собой условием теплового баланса на поверхности капли. Совместное рассмотрение тепловых и диффузионных переходных процессов при испарении капли и является темой настоящей работы. [c.65]

Сушильная камера 15 представляет со бой трубу, внутри которой помещается влажная хлопчатобумажная ткань 10, подлежащая сушке. Ткань обтянута вокруг металлического каркаса, который может быть вынут из. сушильной камеры и вновь поставлен в нее через нижнее отверстие трубы после отсоединения выходного патрубка 11. Ткань увлажняется как до опыта, так и во время опыта. Для этого из бачка 12 может в небольшом количестве (по каплям) подаваться вода, расход которой регулируется зажимом 13. Увлажнение ткани во время опыта производится для того, чтобы компенсировать испаренную с ее поверхности влагу и установить стационарный режим сушки. [c.285]

Ниже мы будем рассматривать только первый этап решения задачи, что означает предположение о постоянстве радиуса капли. Поэтому термины стационарный, нестационарный и т. д. будут иметь ограниченный смысл, т. е. будут относиться только к первому этапу. Вследствие такого подхода к решению задачи на первом этапе можно говорить о стационарном режиме испарения, имея в виду, что плотность пара не зависит от времени при постоянном радиусе. При стационарном режиме испарения температура капли оказывается сдвинутой по отношению к температуре среды на величину, определяемую условием равенства тепла, поглощаемого при фазовом переходе, и тепла, подводимого к капле за счет теплопроводности. [c.65]

Формулы (26) и (27) показывают, что действительно и (г, t) и Ti(r, t) соответствуют мгновенной температуре капли, что и означает квазистационарность протекания процессов. Для времен когда неравенство (23) не выполняется, в формуле (22) экспоненциальный член становится малым по сравнению с третьим членом. Но в этом случае оба члена в квадратной скобке (22) будут малы по сравнению с единицей, что означает наступление стационарного режима испарения. [c.72]

Процесс испарения — сложный физический процесс. Сложность его заключается в том, что испарение топлива должно закончиться 8 очень малый промежуток времени (4—8 мсек), в двигателе обычно испаряются не индивидуальные химические вещества, а сложные, многокомпонентные жидкости с различными физикохимическими свойствами. Кроме того, надо учесть то обстоятельство, что процесс испарения при стационарном режиме работы двигателя в условиях турбулентного потока в значительной степени определяется интенсивностью теплопередачи от окружающих продуктов сгорания к каплям, что оценить довольно трудно. [c.111]

Автомодельный рост пузырька в перегретой жидкости. В отличие от стационарного испарения или конденсации капли, где теплота фазового перехода подводится или отводится газом, при псЬарепии или конденсации нузырька теплота фазового перехода подводится или отводится жидкостью, имеющей многократно больший коэффициент теплопроводности, чем в газе Xi Xg). При фиксированных температурных напорах это приводит к большим тепловым потокам и большим скоростям фазовых переходов Ts)/al на стенках пузырька по сравнению [c.321]

В связи с этим имеет смысл рассмотреть отдельно стационарное решение уравнений тепло- и массообмена в газе (например, для случая капли в бесконечном объеме газа (гь= °о)), когда все параметры не зависят от времени, а на поверхности капли фиксированного радиуса а и фиксированной температуры имеется постоянный вдув (испарение) или отсос (конденсация) газа. Это решение в общем виде получено И. X. Рахматулиной. Остановимся для упрощешш на случае, когда газовая фаза состоит из одной компоненты с постоянным коэффициентом теплопроводности [c.318]

Стационарный режим тепло- и массообмена около капли. Анализ процесса показывает, что из-за Pg <С р характерное время изменения радиуса каили за счет испарения и копдепсации во много раз превышает характерное время тепловых процессов в обеих фазах (i = g, I), причем характерное время [c.233]

Дальнейшее возрастание теплового потока за счет испарения и пузырькового уноса существенно уменьшает толщину пленки б dj. Из кинокадров (рис. 3.4, б, кадр 3) видно, что центры парообразования в тонкой пленке, работают, как паровые каналы (кратеры), периодически заливаемые водой. С кромок такого кратера срываются капли. При увеличении Q t образуются стационарные сухие пятна и зоны (рис. 3.4, а, кадр 3), и при 5 ст = 5ст° (при Re2 = 180 = 3,84-10 Вт/м ) пленка разрывается на отдельные струйки (( ст° — тепловой поток, при котором начинается высыхание стенки). На кинокадре 4 дан случай кризиса второго рода для ламинарной пленки без волн. На кадре четко вид[1ы капли, пыброшенные пузырями, однако срыв жидкости с кромки пленки отсутствует, г. е. пленка в зоне перехода выпаривается полностью. [c.103]

Дальнейшее возрастание теплового потока в диапазоне < 5ст и сопутствующее уменьшение расхода жидкости в пленке приводят к дальнейшему утонению пленки жидкости, бщт уменьшается. Пузырь при dio > 6min работает, как стационарный паровой канал ( кратер ), с краев которого срываются капли (см. 3.7, в), идет интенсивное испарение. [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...