Предварительные соображения и замечания

Необходимо все же отметить, что предварительные соображения, приводящие к упрощению выражений кинетической и потенциальной энергий, нельзя полагать достаточно обоснованными. Действительно, напомним замечания А. Н. Крылова по поводу приближенного метода интегрирования дифференциального уравнения движения сферического маятника ( 229 первого тома). [c.230]

Развитие изложенных выше предварительных соображений будет предметом последующих публикаций, здесь же мы ограничимся несколькими общими замечаниями. [c.198]

Предварительные соображения и замечания [c.123]

ПРЕДВАРИТЕЛЬНЫЕ СООБРАЖЕНИЯ И ЗАМЕЧАНИЯ 125 [c.125]

ПРЕДВАРИТЕЛЬНЫЕ СООБРАЖЕНИЯ И ЗАМЕЧАНИЯ 127 [c.127]

ПРЕДВАРИТЕЛЬНЫЕ СООБРАЖЕНИЯ И ЗАМЕЧАНИЯ 129 [c.129]

ПРЕДВАРИТЕЛЬНЫЕ СООБРАЖЕНИЯ И ЗАМЕЧАНИЯ 131 [c.131]

Сделав эти предварительные замечания, перейдем теперь к расчету эффективности передачи г (. Вначале рассмотрим случай эллиптической полости осветителя (рис. 3.9). В этом случае г ( можно найти с помощью относительно простых геометрических соображений [5]. Рассмотрим произвольную точку Р на поверхности осветителя, расположенную на расстоянии 1, от центра стержня и на расстоянии h от центра лампы. Пусть [c.118]

Предварительно сделаем одно замечание по исходным предпосылкам, которые привели к уравнению (2.61). Оно выведено на основании использования уравнения состояния для газа, в частности, применения уравнения Пуассона для адиабатического процесса и связи универсальной газовой постоянной с удельными теплоемкостями Ср и Су. Эти соображения для жидкости неприменимы, более того, для жидкости отсутствует выражение, аналогичное уравнению состояния. В связи с этим Тэт, в частности, экспериментально установил, что при адиабатических процессах, в диапазоне давлений р<2-10 атм, для воды справедливы уравнения [15] [c.58]

Автоколебательный характер некоторых простейших систем с одной степенью свободы может быть иногда обнаружен из рассмотрения уравнений движения системы. Существуют многочисленные критерии, позволяющие по некоторым свойствам коэффициентов дифференциального уравнения системы доказать возможность существования в этой системе незатухающих периодических колебаний. Ограничимся здесь формулировкой двух таких критериев — Льенара и Бендиксона >, сделав предварительно следующее замечание. На фазовой плоскости периодические движения автоколебательной системы с одной степенью свободы изображаются замкнутыми траекториями, которые, по соображениям, приведенным дальше, называются предельными циклами. [c.503]

В первой части данного пункта мы подробнее остановимся на то. Гько что сд.еланном замечании и распространим понятие слабой -топологии на алгебру 91, двойственную С -алгебре 91. Строго говоря, такое расширение не является необходимым для понятия физической эквивалентности, поскольку последнее должно формулироваться и действительно формулируется лишь в терминах алгебры 91 и множества . Но мы проводим здесь это расширение для полноты, а также из практических Соображений, поскольку впоследствии нам понадобится эта топология на Большинство результатов, излагаемых (для освежения памяти) ниже в предварительном обзоре, обычно сообщается в курсах теории банаховых пространств и вообще топологических линейных пространств. Читателю, которого заинтересуют доказательства, относящиеся к общей математической основе изложения, мы рекомендуем обратиться к курсу Данфорда и Шварца [91, гл. И и V], Дея [67, гл. I] или Бурбаки [46, гл. IV]. Главный пункт этого нашего предварительного обзора — теорема об аппроксимации (теорема 6) и следствие из нее. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...