Общие свойства сверхпроводников

Общие свойства сверхпроводников [c.272]

Процессы переноса энергии играют фундаментальную роль в физике твердого тела. Именно поэтому трудно себе представить монографию, посвященную описанию свойств твердых тел, в которой в той или иной степени не обсуждалась бы проблема теплопроводности. Однако изложение это носит обычно ограниченный характер, связанный с общей тематикой книги, т. е. либо рассказывается только о теплопроводности металлов, либо обсуждается теория теплопроводности и не обсуждаются экспериментальные данные и т. д. В настоящее время накопился обширный теоретический и экспериментальный материал, и поэтому существует необходимость в создании обобщающих монографий, которые ли бы целиком посвящены рассмотрению процессов переноса энергии в различных типах твердых тел (металлах, аморфных телах, полупроводниках, сверхпроводниках и т. д.) и в которых с единой точки зрения был бы описан и проанализирован имеющийся теоретический и экспериментальный материал. Предлагаемая книга Р. Бермана в значительной мере служит этой цели. Автор монографии в течение многих лет занимается изучением процессов теплопроводности в различных типах твердых тел. Известен целый ряд его интересных исследований в этой области. [c.5]

Начнем с критической температуры. Общая формула зависимости А(Т) для чистых сверхпроводников приведена в 16.5 (формула (16.23)). Ее можно переписать в ином виде, пользуясь, свойством гиперболического тангенса [c.431]

Теория сверхпроводимости Бардина — Купера — Шриффера. Выше в простой форме было изложено то основное, что мы знаем о сверхпроводниках интересные экспериментальные данные и феноменологические соотношения. Уже из этого описания можно усмотреть, что нет никакой нужды в каких-то отдельных теориях сверхпроводящих свойств для разных столбцов и строк периодической системы элементов, равно как для чистых металлов, с одной стороны, для сплавов — с другой, или, наконец, для сверхпроводников с различными кристаллическими структурами. Конечно, разные сверхпроводники обнаруживают количественное различие в деталях своих сверхпроводящих свойств, но очевидно также, что эти детали малосущественны при подходе с точки зрения уже существующей общей квантовой теории сверхпроводимости, которую мы будем сейчас обсуждать. Эта общая теория, как уже отмечалось выше, была создана в 1957 г. Бардином, Купером и Шриффером [4]. [c.446]

Промежуточные фазы, рассмотренные в предыдущих разделах, образованы атомами двух сортов, которые в общем имеют сравнимые размеры. В том случае, если один атом значительно меньше другого, также часто образуются соединения, характерной особенностью которых является то, что маленькие атомы внедряются в пустоты между большими атомами, в результате чего образуется плотноупакованная структура с высоким координационным числом. Многие из этих соединений являются фазами переменного состава, сохраняя металлические свойства, некоторые из их даже оказываются сверхпроводниками. [c.179]

Помимо того, что уравнения Г. Лондона и Ф. Лондона (в их окончательном виде) дают общее описание электромагнитного поведения сверхпроводников, они позволяютиредсказатьиекоторыеявления, поддающиеся наблюдению и не содержащиеся в первоначальной формулировке. Наиболее значительным из них является эффект проникновения магнитного поля н глубь сверхпроводника на расстояния порядка 10 см. Этот результат совпадает с нашим интуитивным представлением о том, что индукция не может скачком унасть до нуля на геометрической границе поверхности. Теория предсказывает также наличие сонротивления у сверхпроводников в высокочастотных переменных полях и большие величины критических полей у тонких пленок по сравнению со сплошными образцами того же металла. В этом разделе мы обсудим первые два явления, а также рассмотрим эксперимент ,i, показавшие, что статическое электрическое иоле не проникает в глубь uep.v-проводника. Свойства пленок будут обсуждаться в следующем разделе. Мы увидим, что все предсказания теории Г. Лондона и Ф. Лондона качественно подтверждаются, однако в последние годы стало вполне ясно, что эта теория неприменима для количественного описания свойств сверхпроводников. [c.642]

Аналогично выглядят остальные четыре уравнения. Подстановка их в (39.25) приводит к системе уравнений для величин А (ш). Мы не будем выписывать ее полностью, поскольку в общем виде эта система может быть решена только в случае сферически симметричного рассеяния. Нас, однако, не будет интересовать решение при произвольных соотношениях между величинами. При малых концентрациях сверхпроводяший сплав близок по своим свойствам к чистому сверхпроводнику. Мы уже говорили, что большинство последних принадлежит к пиппардовскому или промежуточному типу. Внесение примесей, уменьшая радиус корреляции, переводит при достаточной концентрации примеси сверхпроводник в сверхпроводящий сплав лондоновского типа, для [c.438]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...