Частные случаи бокового давления

Хотя этот вопрос и является почти самым простым вопросом подобного рода, однако его трудно решить, исходя из неопределенных (32) и определенных (35) дифференциальных уравнений, даже для частного случая призмы с прямоугольным основанием, одинаковой упругостью во всех направлениях и при отсутствии бокового давления Q — 0 [c.77]

Так как трудности, непреодолимые при интегрировании в случае заданных сил, исчезают, когда имеем дело с заданными перемещениями, и значительно уменьшаются, когда принимают заданными одновременно часть сил и часть перемещений или их зависимости, разыскивая остальное, то это приводит к тому смешанному методу, который особенна удобен в изложенном вопросе и который мы применяли в другом месте ). Использовав его в случае простого растяжения ( 12) и вновь напомнив прямое ( 13), но лишь приближенное решение для случая изгиба, которое было предложено двумя блестящими математиками и послужило исходной точкой для наших исследований, мы устанавливаем принимаемые условия для нашей смешанной задачи ( 14) и узнаем путем первого и простого интегрирования ( 16), что ее решение сводится к решению уравнения в частных производных второго порядка при определенном условии, что никакое давление не действует на боковые поверхности призм в продольном направлении. [c.391]

Рассмотрим частный случай, когда стснка вертикальна, и выясним, как велика сила, действующая на какую-нибудь часть этой стенки. Так как зависимость давления от высоты - -линейная, то сделаем следующее построим на площади впрямую призму (фиг. 12) и отсечем часть эчой призмы плоскостью, наклоненной к стенке на 45 и пересекающейся со свободной поверхностью жидкости но прямой ЕЕ. Объем отсеченной части призмы (V), умноженный на удельный вес жидкости, и будет равен давлению на площадь F. Высоты призмы для различных мест основания / соответствуют, согласно построению, давлениям, испытываемым в этих местах боковой стенкой. [c.28]

ГПа, = От = == 0. На границе контакта задавалось условие равенства перемещений точек ударника и преграды, прилегающих к границе (условие примораживания ). В качестве краевых условий использовались предположение о неподвижности боковой поверхности преграды и условие свободной поверхности на всех остальных границах. Начальная скорость ударника задана выше, остальные параметры задачи при / = О считались невозмущенными. На рисунках 62—65 приведены результаты расчетов изолиний напряжений, зон разрушения, свободной поверхности жидкости в радиальном сечении ударника и преграды. На рис. 62 дана половина сечения, на остальных рисунках показаны только те части сечения, на которых представлены результаты расчетов. Характерное время расчета со-ставлялодля всех вариантов около 120 мкс. При используемых геометрических размерах влияние краевых условий на тыльной и боковой поверхностях мишени за это время не успевает сказаться на характере процессов, происходящих вблизи контактной границы и представляющих главный интерес. Результаты расчета для преграды, состоящей только из жидкости, приведены как иллюстрации к частному случаю, следующему из сформулированной в параграфе задачи гидроупруго-пластичности. На рис. 62 для двух моментов времени / = 57 10 с (а) и t = 83 10- с (б) построены изолинии гидродинамического давления, отнесенные к первоначальной конфигурации соударяющихся тел. Максимальное давление составляло 1,7 ГПа. Цифрами обозначены изолинии 1 — 0,9Р , 2 — 0,8Р , 3 — 0,5Я , 4 — [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...