Случай малого центрального отверстия

Случай малого центрального отверстия [c.755]

СЛУЧАЙ МАЛОГО ЦЕНТРАЛЬНОГО ОТВЕРСТИЯ [c.755]

Случай малого центрального отверстия........................755 [c.8]

Формула (3) приближенно справедлива и для случая цилиндра с малым центральным отверстием без теплообмена на поверхности отверстия. [c.306]

Для проверки достоверности полученных результатов обсудим два граничных случая. В первом из них определим коэффициенты интенсивности напряжений для кольца с двумя краевыми разрезами, когда центральное отверстие мало Rq< Ru т. е. фактически решим задачу о круговом диске с центральной треш,и-ной, берега которой раскрываются сосредоточенными силами. Сравнение результатов вычислений с данными для диска с центральным разрезом [95] показало, что при / o/ i = 0,l и равной 0,6 и 0,7, относительные отклонения решений соответственно 1,9 и 3,4 %. [c.195]

Результаты замеров показывают, что амплитуда ускорений в течение всего процесса изменяется мало, что подтверждает результаты ранее проведенных исследований. Повышение ее среднего значения объясняется увеличением собственной частоты колебательной системы под нагрузкой, а также введением дополнительной жесткости в центральную часть диска, что приводит к повышению амплитуды продольных колебаний по сравнению со случаем, когда центральная часть диска — отверстие. [c.169]

При т < 1 перекрывается малая часть первой зоны и возникает практически важный случай дифракции Фраунгофера или дифракции в дальней зоне (плоскости 6 и 7), Условной границей между двумя видами дифракции считают дистанцию Рэлея 7 , соответствующую расстоянию, на котором круглое отверстие диаметра О, освещенное плоской монохроматической волной, открывает для центральной точки наблюдения олну первую зону, то есть [c.134]

Поправочный член в уравнении (1), отражающий влияние сдвига, неприменим к случаю пластинки без отверстия. Поправка для пластинки без отверстия, как можно ожидать, должна быть несколько меньшей, вследствие расклинивающего действия сосредоточенной нагрузки Р, приложенной в центре верхней поверхности пластинки. Представим себе, что центральная часть пластинки, выделенная цилиндрическим сечением малого радиуса Ь, удалена и что действие ее на остальную часть пластинки заменено вертикальными перерезывающими силами, эквивалентными Р, и радиальными силами S, отражающими расклинивающее действие нагрузки, и распределенными по верхнему краю пластинки, как показано на рис. 45. Очевидно, последние силы производят растяжение срединной поверхности пластинки и одновременно с этим некоторый выгиб ее вверх. Это указывает на то, что в применении к случаю пластинки без отверстия поправочный член в уравнении (к) должен быть уменьшен. Чтобы получить представленне о величине радиальных сил S, рассмотрим пластинку в двух условиях загружения, показанных на рис. 46. В первом случае пластинка сжата двумя равными и противоположно направленными силами Р, действующими по оси симметрии z. Во втором случае пластинка подвергнута равномерному сжатию в ее плоскости давлением р. [c.92]

Переход неподвижного слоя в псевдоожиженное состояние может быть осложнен плохим начальным газораспределением. Так, например, если мы имеем простой цилиндрический слой, но газ подводится через небольшое число крупных отверстий решетки с малым живым сечением, то, очевидно, вблизи отверстий поле скоростей не успевает выравняться и скорость над отверстием много больше средней то всему сечению слоя. Следовательно, аналогично случаю конических аппаратов минимальная скорость псевдоожижения в верхней части слоя может быть достигнута при потерях давления в нижней части, больших, чем АР=(ум—Y )(l—т)Н. Псевдоожижение в силу неравномерности газораспределения произойдет лишь в узком конусе. Сразу же после этого, еще при повышенном давлении, частицы из центральной зоны конуса будут вьйрошены вверх на поверхность слоя, образуя там бугор, и тогда давление резко упадет, так как газ будет свободно проходить по образовавшемуся каналу . В отличиие от конических аппаратов бугор выброшенного материала не будет быстро оседать, образуя циркуляцию, так как здесь он прочно опирается на более широкое, не ограниченное близостью стенок основание из неподвижных частиц. Таким образом, кратковременное достижение предела устойчивости в узкой зоне над отверстием приведет к выбросу некоторой доли материала и образованию канала, а не к псевдоожнжению всего слоя. Забегая 74, [c.74]

Искажение диффракционных пятен взаимной интерференцией. Исследуя все намеченные точки зеркала одновременно можно получить заметное п очень сильное искажение пятен на внефокальных снимках, благодаря взаимной интерференции, если не удалить пластинки при съем1се достаточно далеко от фокуса. Пятна могут потерять при этом свою круглую форму. Примеры очень резких искажений мы видим на рис. 6 стр. 15. Гораздо более опасны при измерении менее заметные искажения при налегании одного из диффракционных колец на центральный максимум соседнего отверстия. Последний случай, впрочем будет существовать всегда остается рассчитать, какой по счету максимум может налегать на центральное пятно второго отверстия, искажая его интенсивность так мало, что изменение не может быть уловлено глазом чли фотографической пластинкой. [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...