Гамильтониан лазера

После включения лазера гамильтониан системы изменяется и описывается формулой (15.10). Теперь временная эволюция произвольного состояния атома [c.205]

Одномодовый лазер. Рассмотрим кинетические процессы в одномодовом лазере на двухуровневых активных атомах. В данном случае мы имеем дело с открытой системой, описываемой гамильтонианом (7.3.2), где Hg — гамильтониан двух динамических подсистем поля излучения и активных атомов. Оператор Н описывает взаимодействие этих подсистем с соответствующими термостатами. Гамильтониан Я , в свою очередь, может быть записан как сумма [c.127]

В этом разделе мы выведем квантовые уравнения лазера из первых принципов . Для этого рассмотрим лазерную систему более подробно. Прежде всего лазер состоит из вещества, содержащего активные атомы (или другие квантовые системы). Мы знаем, что в резонаторе может быть поле. Далее мы знаем, что атомы и поле взаимодействуют друг с другом. При квантовомеханической формулировке вначале всегда следует написать гамильтониан, который в классической трактовке представляет собой энергию. В квантовомеханическом описании гамильтониан становится оператором Га- [c.250]

Сумма гамильтонианов (10.4), (10.13) и (10.21) дает нам гамильтониан, который описывает взаимодействие поля с набором атомов. Но этого суммарного гамильтониана еще недостаточно для описания лазера, так как поле и атомы связаны с соответствующими им термостатами (резервуарами). Действие термостатов на операторы поля и на атомные операторы можно учесть с помощью дополнительных слагаемых в полном гамильтониане (10.1) — операторов Яв,, //в,-/, Нв,, Ив -А- В отличие от операторов Я/, На и Я , явный вид этих дополнительных гамильтонианов нам не понадобится. Нам достаточно знать только некоторые, весьма общие свойства этих гамильтонианов. Основная идея следующего шага состоит в исключении переменных термостата, неявно содержащихся в операторах Яв,,. ... Нв,-А- Это можно сделать двумя способами либо в рамках квантовомеханического уравнения Ланжевена, либо в рамках уравнения для матрицы плотности. В разд. 10.3 и 10.4 мы будем следовать первому подходу, а разд. 11.1 посвятим второму. [c.254]

Примем для простоты, что лазер возбужден в единственной моде электромагнитного поля с частотой о- Тогда гамильтониан поля для этой моды равен [c.160]

Чтобы лучше понять ситуацию, рассмотрим сначала самый элементарный случай статического поля Ео. Тогда полный гамильтониан остаётся независящим от времени и можно использовать формальное решение (2.27). Однако если электрическое поле создаётся, например, полем лазера, оно зависит от времени, и поэтому гамильтониан взаимодействия также зависит от времени. В этом случае не так то просто решить зависящее от времени уравнение Шрёдингера. [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...