Метеорологическая аппроксимация

Подход, связанный с рассмотрением вихря скорости, часто оказывается более удобным, чем решение уравнений для простейших физических переменных одно из наиболее интересных приближений состоит в определении зависящей от времени функции тока и, следовательно, поля конвективных скоростей только по вычисленному распределению вихря. Граничные условия для расчетов в некоторой выделенной области на мелкой сетке удобно определять по результатам предыдущих расчетов на более грубой сетке. В метеорологических задачах стационарные решения обычно не представляют интереса, однако они могут представлять интерес в других геофизических задачах (например, ячеечная конвекция, вызванная солнечной радиацией). Обычно в метеорологических задачах требуется по крайней мере второй порядок аппроксимации по времени. Интересной особенностью этих задач является то, что гидростатическое давление р иногда принимается за независимую переменную вместо вертикальной координаты h, которая представляется как h(p). [c.455]

Таким образом, распределение примеси по вертикали не зависит от профиля ветра и коэффициентов горизонтального обмена и определяется единственной функцией Кгг(1) (и ВЫСОТОЙ источника Я). Решения уравнения (11.76) при условиях (11.92) для некоторых функций Кгх(1), пригодных для аппроксимации коэффициента вертикального обмена в приземном слое при различных метеорологических условиях, были найдены, в частности, Лайхтманом в 40-х годах позже они исследовались и многими другими авторами (см., например, Монин (1956а)). При Kzz — K Z такое решение имеет вид [c.572]

Несмотря на очевидную сложность, данная схема обладает некоторыми пренмуществами. У нее формальная ошибка аппроксимации составляет = О (А 2, Ах , Ау ). Это одношаговая схема, и поэтому здесь не возникает проблем, связанных с граничными условиями. Для этой схемы тождественно выполняется равенство 0 = 1 и тождественно сохраняются величины и кинетическая энергия v , эти свойства схемы делают ее особенно удобной для решения задач гидродинамической устойчивости. Поскольку схема сохраняет величину , она не подвержена нелинейной неустойчивости Филлипса [1959], возникающей из-за обусловленных неразличимостью ошибок (такие ошибки имеют место, но остаются ограниченными, так как остается ограниченным). Хорошие свойства этой схемы, относящиеся к фазовой ошибке и обобщающие ее на случай метеорологических уравнений в приближении р-плоскости , рассмотрены Граммельтведтом [1969]. Используя подход Дюфорта— Франкела (разд. 3,1.7), Феста [1970] включил в данную схему диффузионные члены. [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...