ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Вероятность деления из "Некоторые вопросы теории ядра Изд.2 " Сравним между собой частичные ширины составного ядра по отношению к делению, вылету нейтрона и испусканию f-кванта. [c.322] Покажем прежде всего, каким образом можно оценить частичную ширину по отношению к делению Г . [c.322] Здесь К и р — энергия и импульс, которые приобретают при разлёте осколки деления (величины К я р заключены в интервалах dK и dp) р — плотность тех уровней составного ядра в переходном состоянии, которые возникают от возбуждения не связанных с делением степеней свободы ядра (энергия возбуждения этих степеней свободы в переходном состоянии равна Е — Ef — К, она и является аргументом функции р ) наконец, dp daj2Ttfl — число квантовых состояний в интервалах dp и d x переменных р к а (эти состояния связаны с переменной, которая определяет деформацию, приводящую к делению ядра). [c.322] При Е—Ef — S радиационная ширина примерно в 10 —100 раз меньше ширины деления с увеличением энергии возбуждения это отношение сильно растёт. [c.324] Сравнение этой формулы с формулой (35.1) для показывает, что при возрастании Е, начиная с Е — Е , Г быстро возрастает с энергией. [c.324] Следует отметить, что если энергия возбуждения превосходит сумму Ef- -En, то сечение деления возрастает благодаря следующему процессу Р , Сильно возбуждённое составное ядро, образующееся благодаря слиянию исходного ядра с быстрым нейтроном, может подвергнуться делению либо сразу, либо после вылета нейтрона, если только энергия возбуждения остаточного ядра превосходит характерную для этого ядра энергию деления. [c.325] Приведём теперь формулы, определяющие эффективное сечение деления. Пусть возбуждение составного ядра создаётся в результате захвата нейтрона. Рассмотрим сначала тот случай, когда энергия нейтрона лежит вне тепловой области (о сечениях в тепловой области см. 36). [c.325] Вернуться к основной статье