Холм напряжений

Если от точки холма напряжений с координатами у, z, перейти к соседней точке, то ордината 5 изменится на величину dl, которую можно положить равной [c.73]

Далее, можно показать, что объем, ограниченный поверхностью мыльной пленки (объем холма напряжений), представляет меру углового сопротивления кручению. [c.74]

В этом случае мы также будем говорить о холме напряжений , который, однако, сверху будет теперь ограничен плоскостью пластинки. Ординаты этой поверхности, включая и плоскость пластинки, точно так же, как и в предыдущем случае, и по тем же причинам дают значения функции напряжений в соответствующих точках полого сечения. Здесь верхняя горизонтальная часть поверхности напряжений соответствует полости сечения во всех точках плоскости пластинки уклон [c.87]

Представим себе, что в стенке сосуда опять сделано отверстие, форма которого совпадает с наружным контуром полого сечения. Пусть на надлежащем расстоянии h над стенкой сосуда закреплена пластинка, форма и положение которой по отношению к отверстию в стенке соответствуют внутреннему контуру полого сечения. Теперь натянем мыльную пленку между краями отверстия в стенке и краями пластинки так, чтобы эта пленка вместе с пластинкой закрывала сосуд сверху. Форма этой мыльной пленки будет зависеть от величины избыточного давления воздуха р в резервуаре. Среди всех возможных форм будет существовать и та, которую мы ищем и при которой мыльная пленка и пластинка будут представлять вместе холм напряжений, обладающий всеми доказанными ранее свойствами. К этому можно лишь добавить, что избыточное давление воздуха р должно быть подобрано таким, чтобы полное давление воздуха на пластинку равнялось сумме направленных в прямо противоположную [c.88]

Но уклон холма напряжений дает, как мы нашли прежде, касательное напряжение, действующее в соответственно перпендикулярном направлении, и потому мы можем написать то же равенство в виде формулы, аналогичной формуле (54), [c.90]

Эти рассуждения указывают на тесную связь между аналогией Прандтля, с одной стороны, и теоремой Стокса, с другой. Точно так же и для любой другой горизонтальной плоскости, которую можно провести через холм напряжений, сумма вертикальных составляющих капиллярных натяжений, действующих [c.90]

Выбрав систему, мы должны выразить свободную энергию активации ДС через выбранные переменные и использовать полученное выражение для того, чтобы выразить скорость деформации [115, 174]. Здесь мы рассмотрим случай, когда выполняются соотношения (3.11) и (3.13). Свободная энергия активации процесса обеспечивается тепловым возбуждением и равна разности свободных энергий конечного и начального состояния. В начальном состоянии (1) дислокация равновесна при некотором напряжении перед препятствием (т. е. на склоне холма). [c.105]

Следовательно, крутящий момент М будет равен (в принятом мас-ютабе) удвоеншму объему фигуры ( холма ), ограниченной поверхностью, изображающей функцию напряжений, и плоскостями [c.138]

Большая погрешность в напряжении, чем в геометрической характеристике жесткости, вполне объяснима. Геометрическая характеристика жесткости представляет собой интегральную характеристику и оценивается объемом холма функции напряжений Ф х ), напряжение же впределяетея точечными значениями производных функции Ф (j f, А г), т. е. зависит от рельефа холма , что трудно учесть и не учитывается при выборе функции Ф г)- [c.180]

Сопоставление с мембраной делает очевидными результаты проведенного в пп. 3.1—3.4 рассмотрения задачи о кручении. Так, горизонталям t, = onst рельефа холма, образуемого поверхностью мембраны, соответствует семейство траекторий касательных напряжений Ф(х,у) = onst горизонтали сгущаются в местах резкого изменения рельефа — это места концентрации напряжений в задаче кручения. [c.397]

На реакционной оси (оси абсцисс) отложено расстояние х, которое покрывает дислокация в ходе процесса активации. Энергетический барьер изображается в виде холма высотой овЬ1, возвышающегося над равниной, расположенной на высоте аМ, где Ог — средняя величина флуктуирующих в пространстве крупномасштабных внутренних напряжений, связанных с другими дислокациями. Длина волны внутренних напряжений велика, и дислокация не может преодолеть это расстояние за счет одного только теплового возбуждения. Поэтому приложенное напряжение частично расходуется на преодоление внутреннего напря-щения при движении дислокации. Оставшаяся часть, или эффективное напряжение aeff, помогает дислокации преодолеть препятствие. [c.102]

Приложенное напряжение поднимает дислокацию вверх по склону холма над равниной на высоту Oeftlb a. оставшееся рас- [c.102]

Представим себе, что на пластинку, имеющую форму поперечного сечения скрученного стержня, находящуюся в горизонтальном положении, насьшан сухой мелкий песок. Образуется, холм, есте-г венный откос которого дает представление о функции напряжений Ф. На рис. 10.17 представлены фотографии песчаных насыпей на пластинках, имеющих форму круга, эллипса, прямоугольника, кнадрата и равностороннего треугольника, круга с полукруглой ниточкой и круга с прямоугольной выточкой. [c.221]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...