Схемы измерений ядерных излучений

ГЛАВА ВТОРАЯ СХЕМЫ ИЗМЕРЕНИЙ ЯДЕРНЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ [c.19]

Ниже излагается краткое описание основных блок-схем измерения интенсивности потока ядерного излучения. [c.20]

СХЕМА ПРЯМОГО ИЗМЕРЕНИЯ ИНТЕНСИВНОСТИ ЯДЕРНЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ [c.21]

Блок-схема прямого измерения показана на рис. 2-1. Основными ее элементами являются источник и приемник ядерного излучения, электронный блок и измеритель. Отличительные особенности установок прямого действия — простота и дешевизна. Однако в таких [c.21]

Разновидностью релейной схемы является схема регистрации частоты или фазы чередования состояний, для которых характерна возникающая периодически с заданной частотой интенсивность ядерного излучения [Л. 93]. Частотный метод обычно применяется для измерения скорости (расхода) рабочей среды в замкнутых циркуляционных контурах (рис. 2-10). По оси трубы круглого сечения или канала иной формы помещается крыльчатка 1 (вертушка), в одной из лопастей которой запрессовано небольшое количество радиоактивного вещества. Поток ядерного излучения /раб, прошедший металлическую стенку трубы, попадает на приемник 2, откуда преобразованные электрические импульсы в виде пакетов поступают на интегратор 4 и затем — в измерительное устройство 3. [c.31]

С помощью методических приемов при использовании приведенной схемы измерений удалось проводить измерения резонансных частот с погрешностью до 0,03% при температуре от -240 до +2500°С и потоках реакторных излучений до 10 нейтрон/(см2 с), характерных для активной зоны нормально эксплуатируемого ядерного реактора на быстрых нейтронах. В ряде случаев акустические свойства определяли при температурах, достигавших 0,98 температуры плавления (в абсолютной шкале температур). [c.155]

Независимо от задачи исследования радиоизотоп-ный метод нуждается в измерении интенсивности потока, поступающего на приемник ядерног о излучения, или установлении факта наличия или отсутствия этого потока. Аппаратура, применяемая для этой цели, очень разнообразна. Схемы измерения ядерного излучения могут быть разделены на следующие группы схемы прямого измерения интенсивности излучения, дифференциальные, автокомпенсационные схемы и релейные схемы. [c.20]

Несмотря на высокую эффективность и точность измерения, к сожалению, не все описанные схемы регистрации ядерного излучения быстро внедряются в практику экспериментального теплофизического исследования. Вместе с тем автокомпенсационные схемы (особенно с динамической компенсацией) открывают перед экспериментатором весьма широкие возможности в отношении повышения быстродействия и точности измерения, удобства экспериментирования и облегчения труда и экономии времени на поддержание режима и обслуживание установки, особенно при длительных экспериментах. [c.30]

Методы радиоактивных индикаторов и просвечивания, получившие широкое применение в исследованиях рабочих процессов парогенераторов, требуют для измерения интенсивности ядерного излучения применения специальных устройств (радиометрических установок), с помощью которых регистрируются импульсы напряжения, генерируемые приемниками (обычно газоразрядными счетчиками) при воздействии на них бета- или гамма-излучений. Реже используются схемы, в которых приемником является сцинтилляционный счетчик. Следует, однако, отметить, что для гамма-излучения схемы со сцинтилляционными счетчиками в ряде случаев оказываются более эффективными и трйбуют препаратов меньшей активности, что, несомненно, будет способствовать более широкому и безопасному применению метода радиоактивных изотопов в исследованиях рабочих процессов парогенераторов. [c.19]

Лучшие результаты достигаются при измерении интенсивности ядерного излучения по автокомпенсацион-ной схеме (рис. 2-3). В этой схеме [Л. 77, 93] на серводвигатель 5 подается разностный сигнал (сигнал неравновесия). Под его действием серводвигатель вращается в ту или иную сторону (в зависимости от полярности сигнала), перемещая компенсирующий клин 4, и останавливается, когда величина этого сигнала становится меньше порога чувствительности прибора. Серводвигатель одновременно перемещает сердечник индукционной катушки 7, являющейся задатчиком вторичного регистрирующего прибора 8. [c.22]

Все рассмотренные схемы относятся к тому случаю, когда в качестве контролируемого параметра измеряется интенсивность ядерного излучения. В ряде случаев нет необходимости в точном измерении интенсивности потока излучения. Важен только факт резкого изменения этого потока. В этих условиях весьма эффективны схемы релейного действия, которые отличаются простотой конструкции, повышенным быстродействи м и позволяют решать разнообразные экспериментальные задачи. [c.30]

Радиоизотопные излучения применяются также для решения такой экспериментальной задачи, как исследование качества пара в кипящих реакторах, когда приходится считаться с возможным присутствием в пробе ряда радиоактивных изотопов, подлежащих раздельному определению. В иных случаях для измерения ядер-ного излучения, особенно при малой активности источника, в целях повышения точности полезно избавиться от влияния посторонних источников ядерного излучения (фона) или хотя бы уменьшить это влияние. В зависимости от задачи эксперимента применяют схему регистрации совпадений или антисовпадений. [c.32]

Теоретическая оценка давала для этой реакции сечение о еор 6-10 см (для антинейтрино, вылетающих из реактора), что примерно на 20 порядков ниже сечений, обычно измеряемых в ядерной физике. Эти 20 порядков были выиграны за счет следующих факторов. Во-первых, в качестве источника был использован мощный реактор, дававший поток антинейтрино, равный примерно lOi ча-стиц/см -с. Во-вторых, для регистрации был использован-жидкий сцинтиллятор с колоссальным объемом 5000 литров. В-третьих, вся установка была помещена глубоко под землей и отделена мощной защитой от реактора. В результате фон от космических лучей и от других (не антинейтринных) излучений из реактора был столь низким, что можно было регистрировать очень редкие события. В опыте был использован жидкий сцинтиллятор с высоким содержанием водорода и обогащенный кадмием. На ядрах водорода шла реакция (9.22). Возникающий в этой реакции позитрон аннигилировал с электроном вещества на два Кванта (см. гл. VII, 6), дававших первую вспышку. Нейтрон за несколько микросекунд замедлялся до надтепловых скоростей, после чего захватывался кадмием (см. гл. XI, 3, п. 4). Получившееся ядро, возбужденное при захвате на 9,1 МэВ, испускало каскад 7-квантов, которые давали вторую вспышку. Эти пары вспышек регистрировались схемой запаздывающих совпадений (см. ниже 6, п. 3), что позволяло уверенно отделять нужные события от фоновых излучений. Регистрировались примерно 3 события в час, и проведение всего опыта заняло около полугода. В результате для экспериментального сечения было получено значение сТэксп = = (11 4)- 1(И см , хорошо согласующееся с теоретическим. Это — самое маленькое сечение, измеренное человеком. [c.502]

Надежность и высокое качество проектов радиационной защиты ядерно-технических установок прямо зависят от качества моделей расчетов их адекватности реальным условиям и надежности константного обеспечения. Эти свойства расчетных моделей могут быть проверены только в результате измерений наиболее общей характеристики поля излучения за макетом радиационной защиты — спектра излучения в необходимом энергетическом интервале, обработанном по методике, дающей возможность вычислить погрешности восстановления спектра, а также погрешность определения любого линейного функционала от спектра. Для измерений спектра в области энергий нейтронов от 0,4—1 до 10— 5 МэВ в настоящее время применяют сцинтилляционный спектрометр быстрых нейтронов с кристаллом стильбена различных размеров и электронной схемой дискриминации импульсов от Y-фона по фронту нарастания импульсов. При измерении и обработке (восстановлении) спектра из измеренных амплитудных распределений возникают погрешности, обусловленные методикой эксперимента (неправильный учет фона, различных поправок и т. п.), применяемым методом обработки, а также статистические погрешности. Здесь описываются алгоритмы и программа восстановления спектров быстрых нейтронов и вычисления статистических погрешностей, вызванных статистикой отсчетов в каналах анализатора и нестабильностью регистрирующей аппаратуры спектрометра, приводящей к нестабильности энергетической шкалы анализатора импульсов. Проверку использованных алгоритмов и программы обработки проводили при измерении спектра быстрых нейтронов, образующихся при спонтанном распаде f. Этот спектр хорошо известен по результатам многочисленных экспериментов с использованием различных методик и является своеобразным международным стандартом . Измерения и обработки результатов проводили на измерительно-вычислительном комплексе (мини-ЭВМ 328 [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...