Теплообмен между телами конечных размеров

ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ТЕЛАМИ КОНЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ [c.128]

Рис. 6-9. К лучи-стому теплообмену между двумя плоскопараллельными телами конечных размеров.

Рассмотренные выше случаи лучистого теплообмена между двумя плоскопараллельными телами конечных размеров показывают, что расчет его в системе ограниченных тел неизбежно требует знания угловых коэффициентов. Нередко наибольшие трудности расчетов по лучистому теплообмену вызываются недостаточностью сведений по угловым коэффициентам и методам их определения. [c.88]

При увеличении размера источника влияние расстояния на теплообмен уменьшается и при бесконечно больших поверхностях расстояние между телами на теплообмен не влияет. Для замкнутых систем (рис. 13.2) это условие удовлетворяется при конечных размерах поверхностей. [c.432]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя произвольно расположенными в пространстве серыми поверхностями с высокой степенью черноты. Имеем два серых тела с выпуклыми или плоскими поверхностями конечных размеров Г] и Л, температуры поверхностей Г1 и Гг, а их степени черноты 81 и ег, при этом ег 0,8. Требуется определить результирующий тепловой поток. [c.413]

Существенным отличием струй несжимаемых СОЖ (масла, водные СОЖ, подаваемые в виде свободнопадающей или напорной струи) является то, что их размеры определяются диаметром сопла и практически не изменяются с удалением от среза сопла. Для несжимаемых СОЖ соотношение между размерами струи и шириной резца играет еще большую роль во влиянии на теплообмен с поверхностями резца (см. рис. 70). Здесь следствием этого является, во-первых, значительное уменьшение интенсивности теплообмена в зоне расходов СОЖ, когда с уменьшением расхода уменьшается диаметр струи (на графиках 5 vl 6 участок АВ), и во-вторых, все полученные зависимости имеют наклон меньший и расположены ниже относительно зависимости для теплообмена при обтекании неограниченными струями тел, подобных резцу (график 5). Показатель степени т при критерии Re для неограниченных струй равеи 0,6—0,7. Уменьшение показателя степени до 0,4—0,55 в опытах со струями конечных размеров (коэффициент перекрытия ( <1,5) объясняется разными условиями охлаждения на поверхностях резца. Расчетное уравнение теплообмена резцов, осуществляющих резание, с ограниченными струями несжимаемых СОЖ (полив водными и масляными СОЖ), когда /ц<1,5, может быть представлено в виде [c.157]

В условиях нашей повседневной деятельности приходится наблюдать совершенно определенное направление переноса тепла, а именно от тел более нагретых к телам менее нагретым. Указанный факт нужно понимать в том смысле, что энергия ограниченной физической области, имеющей более высокую температуру, вследствие теплопередачи убывает, энергия же области с меньшей температурой возрастает, если только указанные изменения энергии не компенсируются каким-либо энергетическим обменом с другими телами. С этой последней оговоркой можно утверждать, что конечный результат теплообмена между ограниченными телами или частями одного и того же тела заключается в уравнивании их температур, после чего процесс прекращается. Если участвующие в теплообмене тела имеют практически неограниченные размеры, то температурные изменения затрагивают в течение конечных периодов времени только внешние, поверхностные слои тел, и повсеместное уравнивание температур не наступает. В вышеуказанных случаях теплообмен имеет нестационарный характер. Стационарность процесса может наблюдаться только при наличии источников тепловыделения и теплопоглощения, имеющих к тому же постоянную мощность. В качестве таковых могут служить, в частности, определенным образом организованные потоки теплоносителей, т. е. потоки жидких [c.7]

Будем считать, что имеется полубесконечное тело с плоской поверхностью, которая перемещается с нормальной скоростью горения Допущение о полубес-конечности твердого вещества не должно вносить ошибки в рассматриваемую задачу в связи с тем, что прогрев к-фазы мал по сравнению с размерами тела. Теплообмен между продуктами сгорания и горящей поверхностью твердого тела происходит конвекцией и радиацией. Задано произвольное на- чальное распределение [ температуры в твердом теле. Поместим начало координат на горящей поверхности тела и будем считать его неподвижным, полагая при этом, что тело непрерывно, перемещается в направлении, обратном координатной оси х со скоростью Ut, равной скорости горения. Таким образом, горящая поверхность постоянно находится в начале координат. [c.87]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...