Работа приведенного момента

В нашем случае работа сил давления газа на поршень — это то же самое, что и работа приведенного момента сил сопротивления. Поэтому упомянутая мощность будет равна [c.171]

В уравнении (15.23) Ар есть работа приведенной силы /= д. Ар — работа приведенной силы F . Левая часть этого уравнения может быть выражена и через работы приведенных моментов. Имеем [c.334]

В уравнении (15.33) Ам есть работа приведенного момента движущих сил и Ам — работа приведенного момента сил сопротивления. [c.334]

Работа приведенного момента /Ид на выбранном интервале равна [c.349]

Уравнение (31.6) изменения кинетической энергии поз-во,ляет получить уравнение движения механизма. Если кинетическую энергию механизма выразить через приведенный момент инерции и скорость си звена приведения, то получим 7 = У о)-2. В 6.3 введено понятие приведенного момента сил, работа которого на элементарном перемещении звена приведения равна работе приводимых сил. Элементарная работа приведенного момента движущих сил с1 элементарная работа [c.389]

Работа всех внешних сил, приложенных к механизму, может быть выражена через положительную работу приведенного момента движущих сил и отрицательную работу приведенного момента сил сопротивления (Гпд—7 пс)с1ф. Формула (31.6) примет вид [c.389]

Приведенный момент внешних сил определяется, как и в механизмах с постоянными массами, т. е. из условия равенства элементарной работы приведенного момента сумме элементарных работ всех внешних сил [c.307]

Таким образом, известное уравнение энергетического баланса оказывается справедливым и для машинных агрегатов с переменными массами звеньев. Смысл его состоит в том, что суммарная работа приведенного момента всех сил, приложенных к звеньям агрегата, вдоль периодического предельного режима Т=Т (ip) за любой полный цикл [tp, звена приведения равна нулю. [c.180]

Рассмотрим теперь работу приведенного момента Л/ (<р, Т) всех действующих сил вдоль любого энергетического режима Т=Т (ф), отличного от периодического Т=Т (tp), на любом полном цикле [(р, p-f I) изменения угла поворота звена приведения [c.182]

Заметим теперь, что работа приведенного момента М (ф, Т) всех действующих сил вдоль периодического режима Т=Т (ф) на участке [срд, ф] изменения угла поворота звена приведения, рассматриваемая как функция его положения ф [c.184]

Что же касается работы приведенного момента М (ф, Т) всех действующих сил вдоль любого режима Т (ср) движения [c.184]

Рассмотрим теперь теоремы, позволяющие оценить характер поведения работы приведенного момента всех действующих сил на полном переменном цикле. [c.184]

Теорема 5.2. На любой, достаточно удаленном участке [ф, ф + ] изменения угла поворота звена приведения работа приведенного момента М (ф, Т) всех действующих сил вдоль любого из возможных режимов Т (ф) Т , (ф) движения машинного агрегата делается и остается как угодно близкой к нулю [c.184]

При решении задачи о расчете маховых масс и вычислении коэффициента неравномерности движения машинного агрегата приобретает важное значение вопрос об избыточной работе приведенного момента М (f, Т) всех действующих сил в тех или других режимах его движения. [c.186]

Теорема 5.4. Переход от периодического предельного режима Т =Т (ф) к низшему (высшему) энергетическому режиму Т = Т (ф) движения машинного агрегата сопровождается увеличением (уменьшением) избыточной работы приведенного момента М ,Т) всех действующих сил [c.186]

По определению работа приведенного момента Л/д (tp, Т) всех движуш,их сил в периодическом режиме движения 7 =Г (tp) за полный цикл [tpd, tp, + изменения угла поворота tp главного вала равна [c.189]

Рис. 11.4. Определение работы приведенного момента силы (или приведенной силы) методом графического интегрирования

Рис. 11.4. <a href="/info/11710">Определение работы</a> <a href="/info/420678">приведенного момента</a> силы (или <a href="/info/367254">приведенной силы</a>) <a href="/info/54001">методом графического</a> интегрирования

На рис. 535, а угол Ф, соответствующий полному времени движения механизма, равен сумме углов Ф = срр сру д - - ср,,, где срр — угол, соответствующий времени разбега, сру д — угол времени установившегося движения и <Рз — угол времени выбега. Угол ср соответствует времени одного оборота звена приведения. Приращение кинетической энергии механизма за какой-либо промежуток времени согласно уравнению (18.33) выражается разностью площадей кривых Л1д = 7Ид(<р) и М,. = М (<р), помноженной на соответствующие масштабы и Например, на участке (1—2) (рис. 535, а) работа приведенного момента Жд выражается площадью [11 2 2] мм, умноженной на масштабы и моментов и угла поворота, а работа приведенного момента —площадью [1Г2"2] мм, умноженной на те же масштабы. Приращение кинетической энергии ДГ представляется тогда площадью [Г2 2"] м , умноженной на те же масштабы. Таким образом, [c.467]

В уравнении (15.33) Л есть работа приведенного момента [c.345]

Мд движущих сил и — работа приведенного момента Мс сил [c.345]

На рис. 16.1, а угол Ф, соответствующий, полному времени движения механизма, равен сумме углов Ф = фр + фу, д + фв. где угол фр соответствует времени разбега, фу. — угол времени установившегося движения и Фв — угол времени выбега. Угол фо соответствует времени одного оборота звена приведения. Приращение кинетической энергии механизма за какой-либо промежуток времени, согласно уравнению (15.35), выражается разностью площадей кривых Мд = Мд (ф) и Мс — Мс (ф), помноженной на соответствующие масштабы Ил, и ц,<р. Например, на участке (1—2) (рис. 16.1, а) работа приведенного момента Мд выражается площадью 1// 2 2] мм . [c.360]

Условием эквивалентности механизма и его приведенной массы является равенство их кинетических энергий. Вследствие того, что изменение кинетической энергии механизма равно работе внешних сил, работа приведенного момента сил или приведенной силы должна быть равна сумме работ приводимых сил и моментов. Это будет соблюдено, если для любого момента времени будут равны мощности приводимых и приведенной сил. [c.453]

А, Лд, Лп.с, в.с, Аа —соответственно работа приведенных моментов [c.176]

Ордината кривой Ад = Ад(ф) в конце цикла изобража-е г в масштабе Цд работу приведенного момента движущих [c.244]

Обычно удобнее в левую часть уравнения кинетической энергии вводить работу приведенных к шену приведения моментов сил A r [c.341]

Если приведенные моменты /Ид и Мо движущих сил и сил сопротивления являются функциями угловой скорости (О, то механизм всегда работает устойчиво с некоторой угловой скоростью oj начального звена, величина которой определится точкой пересечения кривых уИд = (со) и Л о = Л o ( )- В самом деле, если угловая скорость Юу уменьшится и будет равна Юу (рис. 19.13), то момент Л1д увеличится, а момент уменьшится и, следовательно, возникнет восстанавливающий момент [c.396]

Поскольку вся нагрузка, приложенная к модели, выражается суммарным приведенным моментом /Vfv, то сумма работ равна [c.153]

Проиллюстрируем сказанное графиками. Пусть известны диаграмма (верхняя кривая на рис. 4.22, а, построенная относительно оси (( ) и диаграмма Тц(ц ) (рис. 4.22,6) кинетической энергии И группы звеньев, т. е. тех, приведенные моменты инерции которых переменны. Согласно уравнению (4.56) прибавим к сумме работ значение кинетической энергии 7 ,ч всего механизма в начале цикла. Для этого сместим ось ф на величину Тн ч вниз (рис. [c.169]

Движение агрегата для указанных значений <р сопровон далось бы непрестанным притоком его кинетической энергии Т=Т (ср) за счет того, что работа приведенного момента Ж д (с , Т) движущих сил на любом промежутке изменения угла поворота звена приведения оказалась бы больше соответствующей работы разности [c.263]

На рис. 78, а показано зве1Ю приведения АВ механизма. Это звено начинает движение из положения, когда точка В занимает положение Bj. Кинематический цикл работы механизма равен одному обороту звена АВ. Требуется найти закон движения звена АВ в течение одного его оборота. Заданы графики моментов движущих еил УИд и сил сопротивлении в функции угла ф поворота звена АВ (рис. 7ii, 6) и график приведенного момента ннерции / в функции того же угла (рис. 73, в). [c.135]

Приведенный момент — это пара снл, приложенная к звеиу приведения н определяемая из равенства элементарной работы этой пары сил сумме элементарных работ сил и моментов, действующих на звенья механизма. Из равенства элементарных работ вытекает равенство мгновенных мощностей. Аналогично определяется и приведенная сила Fn- [c.120]

Приведем силу F, т. е. найдем М" . Для этого согласно 4.2 надо записать исходное условие — равенство элементарных работ фактически приложенной силы F и заменяюш,его ее приведенного момента М7 [c.146]

Работу /1, (и определим интегрированием зависимости М, (ф) (рис. 4.18) на участке 0-L Работу Л,.,111 оценим следующим образом. Так как скорс сть о) в процессе движения изменяется, то изменяется и приведенный момент М как это видно из рис. 4.19, а. В каждом новом положении скорость о) начального звена и приведенный момент М, приобретают новые значения, какие — пока неизвестно. Но приближенно можно принять, что в пределах небольнюго интервала 0-1 момент М, при уЕ)еличении угла ((, изменяется линейно и в конце интервала получит некоторое значение M, i (рис. 4,19,6) поэтому [c.163]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...