Исследование зависимости давления насыщенного пара от температуры

Для измерения давления паров над жидкостями и твердыми веществами в настоящее время разработано большое число методов. В этом разделе мы остановимся лишь на наиболее простых методах, применяемых для исследования зависимости давления насыщения от температуры в наиболее важном для техники интервале давлений — от миллиметров ртутного столба до сотен атмосфер. Большое число других способов измерения, особенно для очень низких давлений, описано в специальной монографии, посвященной этому вопросу Л. 5-11. [c.133]

При низких давлениях чрезвычайно трудно экспериментально определить удельный объем сухого насыщенного пара V". Тогда, проведя исследование кривой насыщения, т. е. определив зависимость давления насыщения от температуры и измерив теплоту парообразования г, можно рассчитать величину v"—v по (1.9). При высоких же давлениях затруднено точное измерение г, и она может быть вычислена по результатам исследования кривой насыщения и удельных объемов. [c.14]

Другим возможным методом исследований жидкостей, содержащих составляющие с высоким давлением насыщенных паров, является использование системы потока газа для контроля давления паров, а не состава. В этом случае состав должен быть определен из отдельного исследования зависимости давления паров от состава и температуры [251]. [c.80]

При проведении расчетов параметры жидкости, сухого насыщенного или перегретого пара находят обычно по специальным таблицам, где приводятся эти данные (v, v", h, h", s, s" и T. П.), вычисленные на основе опытов и теоретических исследований. Обычно эти параметры состояния приводятся в зависимости от давления (табл. 3) или температуры. [c.89]

Отмеченные выше результаты работ с магнитными термометрами и газовым термометром НФЛ позволили найти, а затем устранить термодинамическое несоответствие известных температурных шкал по давлению паров Не и Не с температурной шкалой, лежащей выше 13,81 К- Недавно в КОЛ разработаны новые таблицы зависимости давлений насыщенных паров гелия от температуры, соответствующие температурам по ПТШ-76. Представляется весьма вероятным, что новая МПТШ будет иметь своей основой для воспроизведения температур ниже 4,2 К температурную зав-исимость давления паров гелия вплоть до температур порядка 0,5 К. В качестве реперных температур для этого интервала возможно также применение переходов сверхпроводник-нормальный металл в чистых веществах. Однако исследования последних лет показали, что эти устройства требуют чрезвычайно осторожного обращения и приписанные температуры переходов могут оказаться сдвинутыми на величину, превышающую 1 мК- Кроме того, материалы из разных источников обнаруживают различающиеся величины Тс, что затрудняет применение этого способа в МПТШ. [c.7]

Уравнения состояния и таблицы. Впервые уравнение состояния для области перегретых паров до плотности ПО кг/м давления до 2 МПа, температур до 473 К было разработано Бен-нингом и Мак-Харнессом [2.35] на основе полученных ими опытных данных. Этими же авторами была предложена аналитическая зависимость давления насыщенных паров от температуры, экстраполяцией которой до критической точки получено значение критического давления. Применяя правило прямолинейного диаметра и используя экспериментальные данные об ортобари- ческих плотностях в работе [2.35] получено значение критической плотности. Температурные зависимости упругости пара, ортобарических плотностей предложены авторами экспериментальных исследований этих свойств [2.60, 2.56, 2.21], точность описания которых соответствует случайной погрешности экспериментов. В дальнейшем [5.47, 2.62, 2.13, 2.14] предлагались и другие уравнения, описываюш.ие уже совокупность опытных данных, указанных выше. [c.60]

В 1906 г. в Мюнхенской лаборатории Кноблаух и Якоб провели экспериментальное исследование теплоемкости пара при постоянном давление от р = 2 кг1см до р = 8 кг см и в пределах температур от состояния насыщения до температуры перегрева t = 350° С. Этими опытами впервые установлена зависимость теплоемкости от давления. [c.19]

Несмотря на непрерывно расширяющееся применение фре-она-22, теплофизические свойства его изучены недостаточно. Наиболее полные исследования термодинамических свойств этого рабочего тела были проведены Беннингом с соавторами [4—7], которые измерили упругость насыщенного пара (при шести температурах), р, V, Т-зависимость до давления 20 бар, плотность [c.3]

На созданной в Физической лаборатории Всесоюзного теплотехнического института (ВТИ) экспериментальной установке были проведены измерения коэффициента динамической вязкости водяного пара при телше-ратурах от 175 до 450° С и давлениях до 350 бар [1]. Эти измерения подтвердили существование аномальной зависимости вязкости водяного пара от давления на изотермах в области, ранее исследованной Кестнным [2], и позволили получить надежные данные в ранее практически не исследованной области параметров состояния. Результаты проведенных опытов показали, что принятая при составлении Международной скелетной таблицы (МСТ) однозначная зависимость избыточной вязкости (fi — Hi) от плотности Н8 соблюдается и что эта таблица нуждается в существенной переработке, поскольку расхождение данных МСТ и опытных достигает 13%, т. е. более чем в 3 раза превышает допуск МСТ. Наши измерения, результаты которых приведены в [1], не охватывали, однако, области параметров состояния, прилегающей к линии насыщения. Следует также отметить, что в МСТ не были зафиксированы значения коэффициента динамической вязкости воды и пара на линии насыщения при температурах выше 300 С, так как данные для этой области были немногочисленными и противоречивыми. В связи с осуществлением Международной программы исследований, направленных наразработку новых скелетных таблиц коэффициентов переноса воды и водяного пара, в Физической лаборатории ВТИ была поставлена работа по подробному исследованию вязкости воды и пара вблизи линии насыщения. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...