Продукты деления и энергия, выделяющаяся при делении

Отдаленные перспективы в отношении получения больших единичных мощностей имеют ядерно-электрические ПЭ. Как известно, 80% энергии, деления ядер выделяется в виде кинетической энергии электрически заряженных осколков. В обычных условиях продукты деления разлетаются равномерно во все стороны, но если их движению придать определенную направленность, то они могут заряжать электроды электростатического генератора, создавая потенциал AZ7= 4 МэВ или несколько меньший. Это обусловлено кинетической энергией осколков, равной примерно 80 МэВ и их средним зарядом -Ь 20 е. Одновременная разрядка такого генератора на внешнюю нагрузку позволит продолжить процесс переноса зарядов, а следовательно, использовать устройство в качестве источника электрической энергии очень большой удельной мощности. [c.88]

Образовавшиеся после торможения осколков деления продукты деления перегружены нейтронами и служат началами цепочек р-пре-вращений, заканчивающихся стабильными ядрами. Первые р-частицы испускаются в течение секунд, или долей секунды, в то время как последние продукты деления могут существовать в течение многих лет. В среднем на каждый акт деления выделяется девять частиц с общей энергией 9 МэВ. [c.235]

Уран-235 — единственный встречающийся в природе делящийся изотоп. Он захватывает нейтрон, образуя уран-236, который с большой вероятностью делится на два атома с массовыми числами приблизительно между 70 и 160. Число выделяющихся нейтронов различно и зависит от того, какая образуется пара продуктов деления. Соответствующее выделение энергии может быть вычислено из потерн массы, найденной по разности массы урана-235 плюс масса нейтрона и массы продуктов деления плюс масса выделившихся пси-тропов. Таки.м образом, если взять наиболее вероятные осколочные элемен- [c.818]

В процессе ядерных реакций энергия выделяется в виде у-излучения, кинетической энергии продуктов деления и энергии р-частиц, испущенных этими продуктами при их последующих превращениях. Эта энергия превращается в тепловую вследствие взаимодействия частиц с атомами окружающего вещества. При этом температура реактора повышается возникает необходимость охлаждения реактора. Это необходимо прежде всего для сохранности материалов, из которых он сооружен, а также для того, чтобы скорость тепловых нейтронов не превысила вследствие теплового нагрева оптимальное значение для деления [c.130]

Освобождение энергии при делении ядер. Так же как и в других ядерных реакциях, энергия, освобождающаяся при делении, эквивалентна разности масс взаимодействующих частиц и конечных продуктов. Так как энергия связи нуклона в уране 7,6 Мэв, а энергия связи одного нуклона в осколках 8,5 Мэв при делении, урана должна выделяться энергия [c.207]

Мэъ и 11 Мэв выделяется с задержкой по времени (Р- и -излучение продуктов деления). Энергия, локализованная вблизи места деления, составляет 173 из которой 167 приходится на долю кинетической энергии продуктов деления (89% полной энергии). Этот расчет показывает, что с точностью до 10% можно считать источник тепла 1, прямо пропорциональным источнику нейтронов In(lg = nln). Коэффициент пропорциональности г , равный отношению источника тепла к источнику нейтронов, можно назвать удельной энергией (теплотой) ядер-ного превращения. [c.67]

Деление тяжелого ядра на два осколка сопровождается выделением огромной энергии. На один нуклон в акте деления рыхлого , неустойчивого ядра выделяется энергия, равная разности удельных энергий связи в ядрах — продуктах деления и исходного ядра,т.е.8,7МэВ—7,6МэВ= = 1,1 МэВ (VI.4.2.2°). Всего в ядре урана содержащего 238 нуклонов, при делении выделяется энергия порядка 220 МэВ. При делении ядер, содержащихся в 1 г урана выделяется энергия 8-10 Дж, или 22 ООО кВт-ч. [c.489]

Остаточное тепловыделение активной зоны реактора после останова реактора, последовавшего за его эксплуатацией в течение многих дней с высоким уровнем мощности, не зависит от теплоносителя. Определяющим здесь является то, что продукты деления прадолжа-ют распадаться и при этом распаде топливные элементы выделяют энергию. Исследования показали, что энергия деления в секунду за время распада i выражается в среднем для большинства изотопов в следующем виде, МэВ/с [c.170]

Зная величину энергии связи ядер, являющихся начальным и конечным продуктами реакции деления, можно подсчитать примерное количество выделяемой энергии в этом процессе. Ранее мы проделали расчет выделяемой энергии при делении ядра дейтерия. Он является наиболее простым примером подобных расчетов, поскольку протон и нейтрон, будучи самостоятельными частицами, не имеют собственной энергии связи. Для оценки энергии, выделяемой при делении большого ядра на два меньших, можно использовать зависимость В от А (см. рис. 7). Предположим, что ядро с Л = 236 (например, уран-236) делится на два одинаковых ядра с А = 118. Из рис. 7 получаем, что В равно примерно 7,5 МэВ при А — 236 и около 8,3 МэВ при Л = 118. Следовательно, общая энергия свяэв ядра урана-236 составляет 7,5 X 236 = 1770 МэВ, а полная энергия связи каждого из ядер-осколков составляет 8,3 X X 118 = 979,4 МэВ. Разница между суммарной энергией связи ядер-осколков и энергией связи ядра урана-236, приблизительно равная 189 МэВ, и есть искомая энергия, выделяющаяся при делениг данного ядра (она примерно в 100 раз больше энергии, выделяющейся при радиоактивном распаде ядра). Таким образом, деление ядра является источником огромной энергии. Например, в результате деления всех ядер в одном грамме урана, где содержится 2,6-10 атомов, выделится 2,3-10 кВт-ч энергии, или около одного мегаватт X дня. Этого количества энергии достаточно для того, чтобы миллион ламп мощностью в один киловатт горели в течение целого дня. [c.42]

Бьерж и др. [29] нашли, что кривая распада для продуктов деления тория имеет ту же форму, что и для осколков урана. Из этого можно заключить, что при деления урана и тория образуются примерно одни и те же осколки и выделяется одинаковая энергия. [c.332]

При анализе Я. р. с тяжёлыми ядрами принято выделять реакции квазиделеыия. Они заполняют переходную область между глубоконеупругимй столкновениями и реакциями слияния. Для продуктов квазиделения характерны полная релаксация кинетич. энергии и типичные для деления угл, распределения. Однако в отличие от реакций слияния, к-рые проходят стадию составного ядра, форма системы не успевает стать равновесной до момента развала на 2 фрагмента.. [c.669]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...