Представление о механизме теплоотдачи

Представление о механизме теплоотдачи [c.180]

Представления о механизме теплоотдачи потока флюидной взвеси [c.255]

Наряду с экспериментальными работами, некоторое представление о которых дано выше, имеется много исследований, опирающихся на теоретические представления о механизме теплоотдачи при кипении. Практическая целенаправленность такого рода исследований заключается в создании обобщенных приемов расчета, пригодных для любых жидкостей и любых параметров, даже не бывших предметом опыта. Чрезвычайная сложность явлений препятствует построению всеобъемлющей теории кипения. Однако ряд частных задач, в особенности относящихся к кипению в большом объеме, можно считать более или менее надежно решенным. Первые шаги в этом направлении были связаны с поиском таких безразмерных комплексов, которые имели бы теоретическое обоснование применительно к отдельным вопросам и дали бы возможность вывода критериальных зависимостей в неявной форме. Последующее определение конкретного вида этих зависимостей производилось путем обработки подходящих экспериментальных данных [20, 21, 22, 24]. [c.177]

Наличие электрического контакта между жидкостью и перегретой поверхностью, а также вид изменения температуры стенки, представленный на рис. 4.16, позволяет сделать предположение о следующем механизме теплоотдачи к капле, падающей на поверхность. В начальный момент вре- [c.159]

Наше представление о механизме теплоотдачи основывается на иной точке зрения эффективная теплопроводность движущегося слоя Яд.с выше э( )фективной теплопроводности неподвижного слоя V , и это превышение, названное коэффициентом движения (конвекции) h, зависит от ряда определяющих безразмерных факторов [c.657]

Гидродинамическая теория теплообмена основана на идее Рейнольдса об единстве процессов переноса тепла и количества движения в турбулентных потоках. Такое представление позволяет установить связь между теплоотдачей и гидравлическим сопротивлением. Несмотря на условность ряда. допущений, значение гидродинамической теории заключается в том, что она вскрывает физическую сущность процесса и объясняет механизм переноса тепла при турбулентном режиме течения жидкости. [c.263]

Под кризисом теплообмена при кипении понимается достаточно резкое снижение интенсивности теплоотдачи при повышении плотности теплового потока вследствие изменения механизма переноса тепла от стенки. Это явление обычно связывают с неустойчивостью структуры пристенного слоя при достижении определенных критических условий, когда отвод тепла не обеспечивается без изменений структуры пристенного слоя. По установившимся представлениям по достижении критических условий происходит уменьшение контакта жидкости со стенкой, что и вызывает быстрый рост температуры обогреваемой поверхности. [c.67]

Изложенные выше физические представления о механизме кризиса теплоотдачи, являющиеся в основных чертах общими для каналов любого типа, положены в основу объяснения результатов экспериментов, которые описаны в настоящей статье. [c.26]

Гидродинамическая теория теплообмена основана на идее О. Рейнольдса об единстве конвективного переноса тепла и механической энергии. Такое представление позволяет установить связь между теплоотдачей и сопротивлением трения. В итоге формулы для расчета теплообмена удается вывести на основании гидродинамических экспериментов или расчетов сопротивления. Гидродинамическая теория достаточно хорошо раскрывает механизм турбулентного теплообмена. [c.182]

Крайние (граничные) по концентрации формы существования дисперсных потоков — потоки газовзвеси и движущийся плотный слой. Истинная концентрация здесь меняется от величин, близких к нулю (запыленные газы), до тысяч кг/кг (гравитационный слой). Будем полагать, что простое увеличение концентрации вызывает не только количественное изменение основных характеристик потока (плотности, скорости, коэффициента теплоотдачи и др.), но — при определенных критических условиях— и качественные изменения структуры потока, механизма движения и теплопереноса. Эти представления оналичии режимных точек, аналогичных известным критическим числам Рейнольдса в однородных потоках, выдвигаются в качестве рабочей гипотезы [Л. 99], которая в определенной мере уже подтверждена экспериментально (гл. 5-9). Так, например, обнаружено, что с увеличением концентрации возникают качественные изменения в теплопереносе и что может происходить переход не только потока газовзвеси в движущийся плотный слой, но и гравитационного слоя в несвязанное состояние — неплотный слой, т. е. осаждающуюся газовзвесь. Это изменение режима гравитационного движения, связанное с падением концентрации, зачастую сопровождается резким изменением интенсивности теплоотдачи. Обнаружено существование критического числа Фруда (гл. 9), ограничивающего область движения плотного гравитационного слоя и определяющего критическую скорость, при которой достигается максимальная теплоотдача слоя. [c.22]

В потоке недогретой воды кризис теплоотдачи является следствием образования паровой пленки между поверхностью нагрева и основным потоком жидкости. Такое представление о механизме кризиса в области недогретой воды базируется не только на старых работах Гюнтера и Крейча, но и подтверждено последними английскими работами [7, 8] (фото- и кинематография), позволившими выявить некоторые новые детали явления. Предполагается, что механизм кризиса теплоотдачи аналогичен и в области малых паросодержаний, когда дисперсно-кольцевое течение еще не сформировалось. [c.26]

Остановимся подробнее на втором случае с более сложным механизмом теплообмена, представляющем наибольщий практический интерес. Как показывает эксперимент [46], [14], распределение значений коэффициента теплоотдачи тепловых потоков по длине канала и во времени для этого случая характеризуется большой неравномерностью. На рис. 10.4 [14]представлены результаты эксперимента, проведенного на модельной установке. График изменения коэффициента конвективной теплоотдачи по длине канала построен в относительных координатах. По оси абсцисс отложено относительное удаление от среза сопла 2г/с с, по оси ординат — отношение локального значения коэффициента теплоотдачи к его значению при гидродинамически стабилизированном течении. Как следует из графика, на полудлине заряда, обращенной к соплу двигателя, коэффициент теплоотдачи имеет значение, близкое к тому, которое определяется зависимостями для теплообмена в длинных трубках (см. табл. 7.1). На начальном участке течения наблюдается взмыв, превышающий указанное значение в 3 раза. На рис. 10.5 представлен экспериментальный график из работы [46], характеризующий изменение теплового потока при использовании струйного воспламенителя во времени и по координате г. Согласно этому графику удельный тепловой поток на начальном участке вдвое превышает его значение на конце канала заряда-имитатора. При этом на начальном участке тепловой поток после резкого подъема в начале работы воспламенителя в дальнейшем остается практически постоянным во времени. Максимальные тепловые потоки на [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...