Область солнечной системы внешняя

Внутренняя и внешняя области солнечной системы показаны на рис. 6.3 и 6.4. Физические параметры планет и некоторые другие сведения, необходимые для астронавтики, собраны в табл. 6.1 и 6.2. В табл. 6.3 помещены данные о спутниках планет. [c.149]

Как было показано ранее, полеты во внешнюю область солнечной системы по траекториям минимального расхода топлива характеризуются крайне продолжительными временами перелета, особенно при полетах за орбиту Юпитера. Здесь даже такие малые начальные ускорения, как Ио-< 10" , могут помочь в убыстрении этих перелетов. На рис. 6.63 даны два примера траекторий перелетов с малой тягой к Юпитеру и Сатурну. [c.235]

Вступая во внешнюю область Солнечной системы, занятую орбитами планет юпитерианской группы, мы оказываемся в области колоссальных расстояний планет от Солнца и от Земли, а также между собой. Теперь радиусы сфер действия планет измеряются десятками миллионов километров, длительности полетов — годами и десятками лет. Мощные атмосферы планет юпитерианской группы в сочетании с сильным тяготением совершенно по-новому ставят вопрос о посадке на планеты. Делается затруднительным выход космических аппаратов на низкие орбиты вокруг планет из-за все того же их мощного тяготения, а зоны высокой радиации, существующие по крайней мере вокруг Юпитера и Сатурна, грозят целости научной аппаратуры, не говоря уже о жизни человека, даже на пролетных траекториях, если они проходят чересчур близко от планеты. [c.402]

Рис. 6.50. Возможные кеплеровы переходные орбиты для полетов во внутренние и внешние области солнечной системы.

Быстрые перелеты во внешние области солнечной системы. Из всех профилей, изображенных на рис. 6.50, последние два 14 и 15), представляющие собой траектории кеплерова движения, в основном предназначены для полетов во внешние районы солнечной системы. По всей вероятности, такие баллистические траектории больше подходят для полетов автоматизированных зондирующих ракет к Юпитеру и Сатурну (задачи 4-й группы), чем для полетов человека в необъятные глубины внешней части солнечной системы. Так как полет по траекториям профиля О требует колоссальных затрат времени, как это видно из рис. 6.43, в данном случае желательно, чтобы переходная гелиоцентрическая траектория была почти параболической или даже гиперболической. На рис. 6.58 представлена зависимость времени перелета от начальной гелиоцентрической скорости (взятой по отношению к величине круговой скорости на орбите Земли) при одностороннем полете к планетам юпитеровой группы. Кружки с точками в центре, находящиеся в левой части графика, соответствуют полетам к Юпитеру, Сатурну и Урану по минимальным траекториям. Наиболее характерной особенностью этих графиков является резкое уменьшение времени перелета при возрастании начальной скорости до параболической. Выход на параболическую траекторию требует добавления к круговой орбитальной скорости на орбите Земли, равной 97 700 фут/сек, еще около 40 ООО фут/сек, это значит, что скорость после выхода с заданной спутниковой орбиты высотой 300 морских миль должна быть равной примерно 53 100 фут/сек, т. е. требуемое приращение скорости должно составить 53 100—24 900 = 28 200 фут/сек. Из графика на рис. 6.42 видно, что для профиля О начальный прирост скорости при полете к Юпитеру равен примерно 21 500 фут/сек, при полете к Сатурну —27 ООО фут/сек и к Урану — 25 ООО фут/сек. Поэтому добавочная ступень, обеспечивающая прирост Лу = 6700 фут/сек, могла бы уменьшить время перелета к Юпитеру с 2,9 года до 2,1 года при приросте Аг = 3200 фут/сек — время перелета к Сатурну с 6 лет до 2,7 года при приросте [c.227]

Напротив, примеры, представленные на рис. 6.63, подчеркивают важность использования плазменных и ионных двигателей для быстрых разведывательных полетов во внешнюю область солнечной системы, так как они позволяют достигнуть начальных ускорений порядка 6-10 " g и более. Использование таких систем для полетов во внутренней области солнечной системы представляется целесообразным лишь для малоскоростных грузовых ракет, служащих для доставки полезных грузов большой величины к планетам назначения (задачи 5-й группы). Быстрые пассажирские перелеты, по-видимому, удобнее осуществлять с помощью двигательных систем с ядерным нагревом. Наряду с системами непосредственного ядернога нагрева существуют промежуточные системы с дуговым нагревом (низко-проводящая плазма), позволяющие достигнуть ускорений до 10 g, достаточных для осуществления быстрых перелетов во внутренней области солнечной системы (по крайней мере, например, к Марсу) удельный импульс таких систем может, в принципе, превзойти удельный импульс систем с непосредственным ядерным нагревом. Реализация этих возможностей существенно зависит от дальнейшего улучшения элементов конструкции таких систем, а также от усовершенствования методов превращения энергии и создания легковесного и высокоэффективного электрооборудования. Обсуждение этих вопросов выходит за рамки настоящего изложения. [c.238]

Системы для быстрых межорбитальных полетов во внешние области солнечной системы (>10 ф). [c.238]

Турбулентность представляет собой широко распространенное и весьма сложное физическое явление, присутствующее в разнообразных природных средах и технических системах. Характерными примерами таких турбулизованных природных сред являются атмосферы планет Солнечной системы, в том числе внешние газовые оболочки этих небесных тел, лежащие в пограничных областях между атмосферой и космосом. [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...