Закон Шварца

Передается законом Шварца - АУ - Т — Прим. ред. [c.67]

Практически решение Шварца можно использовать для расчета плоских отливок, охлаждающихся в форме яри достаточно плотном контакте между ними, например, при литье в песчаные формы, при литье под давлением и в других аналогичных случаях. Попытки использовать это решение для расчета затвердевания отливок в других случаях следует признать неудачными, так как применение закона квадратного корня потребовало введения в него большого числа уточняющих и поправочных коэффициентов, большинство из которых можно установить лишь опытным путем. [c.152]

I. Предпосылки для выполнения этого закона (по Шварцу) [96] [c.65]

Шварц и Уолкер [209] проводили измерения на кристаллах КС1 и КВг, содержащих Ва + и Sr2+ после закалки от 600°С низкотемпературная теплопроводность кристаллов КС1 вначале менялась по закону Р и имела величину, меньшую, чем для чистого кристалла, а затем менялась по тому же закону Т , но ее величина становилась равной теплопроводности [c.149]

К отдельным случаям многосвязной среды применялся обобщенный алгоритм Шварца, развитый в общей форме С. Г. Михлиным (1949) применительно к основной бигармонической задаче. Первая иллюстрация метода была дана тем же автором (1934) на примере весомой полуплоскости с эллиптическим отверстием, когда напряжения на бесконечности распределены по гидростатическому закону. [c.60]

Шарля закон 26 Шварца Закон 67 Шкала концентрационная 215 -моляльная 215, 217 [c.457]

В. Е. Жуков [1] рассмотрел представляющий интерес для приложений случай специального вида многоугольника с резко меняющимися линейными размерами. Автор, отправляясь от приближенного отображения в виде конечного ряда по Кристофелю — Шварцу, применяет к решению задачи метод Мусхелишвили в несколько измененном виде. Этот видоизмененный метод впервые использовался в работах Д. М. Волкова (например [1]). В одном конкретном примере разрывной нагрузки (к отдельным участкам контура пластинки приложены распределенные по некоторому закону растягивающие усилия) решение доводится до численных результатов, причем в отображающей функции удэрживается член, содержащий [c.595]

С. Д. Смита, П. Ф. Хемблина и Р. В. Берлинга или К. Г. Гибсона и В. Г. Шварца, в первой из которых описываются измерения в воздухе над морем, а во второй—в турбулентном течении воды за решеткой в гидродинамической трубе). Пропорциональные к / участки были обнаружены и Л. Г. Елагиной (1963), выполнившей ряд измерений спектров пульсаций абсолютной влажности (т. е. концентрации водяного пара) в атмосфере, а также некоторыми зарубежными авторами, измерявшими спектры пульсаций концентрации примеси в турбулентных течениях в лаборатории ). Наконец, закон пяти третей хорошо подтверждается и для спектров пуль- [c.500]

Подробное рассмотрение результатов всех перечисленных работ мы отложим до следующего пункта. Здесь же мы лишь отметим, что во всех этих работах было надежно установлено существование инерционного интервала волновых чисел, в котором спектры удовлетворяют закону пяти третей . Если при относительно небольших Ке, порядка (1-г-7)- Ю , отвечающих опытам Гибсона и Шварца, инерционный интервал был очень коротким, то при наибольших Ке, порядка 3-10 , соответствующих измерениям Гранта, Стюарта и Моильета, в пределах инерционного интервала волновые числа к менялись уже по крайней мере на три порядка. Последнее обстоятельство видно, в частности, на заимствованном из работы Гранта, Стюарта и Моильета рис. 74, на котором в билогарифмическом масштабе изображен безразмерный продольный одномерный спектр [c.437]

В работах Гибсона и Шварца (1963а, б) (первая из которых специально посвящена описанию аппаратуры для измерения пульсаций солености) описаны измерения спектров fi (/г) пульсаций температуры и "солености воды в трубе за решеткой, доведенные до значений к, заметно превосходящих верхнюю границу инерционно-конвективного интервала, в котором выполняется закон пяти третей . Согласно теории подобия для локально изотропной турбулентности, при таких больших к спектр Е (к) должен иметь вид (21.88) эту формулу можно переписать также в виде [c.456]

С другой стороны, суммарный опрокидывающий момент всегда превышает величину, подсчитанную исходя из линейного закона распределения давления, и достигает завышения на 11% для давлений, имеющих нулевое значение в носке основания плотины. В том случае, если под основанием плотины имеется один ряд забивной шпунтовой крепи, задача может быть решена аналитическим путем, переведя геометрию системы в вид, тождественный плотине без забивной крепи. Это преобразование производится на основе теоремы Шварца Кристоффеля, которая дает формулу для отображения внешности любого многоуголь- [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...