Диффузия в импульсном пространстве

Оператор Фоккера—Планка, стоящий в правой части уравнения, описывает необратимость поведения частицы, связанную с трением (первый член) и диффузией в импульсном пространстве (второй член). Нетрудно убедиться, что стационарное решение, релаксацию к которому описывает уравнение Фоккера—Планка, соответствует распределению Максвелла—Больцмана [c.73]

Из выражения (3.4.58) видно, что интеграл столкновений описывает диффузию в импульсном пространстве. Величины играют роль коэффициентов диффузии, а можно рассматривать как коэффициенты трения. [c.229]

Теперь обобщенные коэффициенты диффузии и трения в импульсном пространстве даются формулами [c.230]

Показать, что коэффициент диффузии в импульсном пространстве для импульсов тяжелых молекул, находящихся в газе из легких молекул, имеет порядок величины [c.22]

Итак, столкновения электрона с фотонами прн низких температурах приводят к двухмерной диффузии электрона по граничной поверхности Ферми в импульсном пространстве. При каж- [c.94]

Определить коэффициент диффузии в импульсном пространстве (В в уравнении (21,9)) для примеси тяжелого газа в легком, предполагая скорости тяжелых частиц малыми по сравнению со скоростями легких. [c.119]

Поскольку коэффициент диффузии является следом оператора, явно зависящего от импульса, удобнее вести вычисления не в координатном, а в импульсном пространстве. Переход в импульсное пространство и обратно производится при помощи преобразования Фурье. Так, все выкладки 3—6 можно было с тем же успехом провести и в импульсном пространстве. Более подробно этот вопрос мы обсудим в 13. [c.265]

Специфика этого случая связана с медленностью убывания сил кулоновского взаимодействия между заряженными частицами. При буквальном применении больцмановского интеграла столкновений это обстоятельство приводит к появлению расходимостей в интегралах на больших расстояниях между сталки-ваюш,имися частицами. Это значит, что существенную роль играют именно далекие столкновения. Но на больших расстояниях частицы отклоняются лишь с малым изменением их импульсов. Это обстоятельство позволяет придать интегралу столкновений вид, подобный тому, какой он имеет в уравнении Фоккера — План-ка> В отличие от последнего, однако, интеграл столкновений теперь не линеен по искомым функциям распределения. Но относительная малость изменений импульса при столкновениях во всяком случае означает, что описываемый интегралом столкновений процесс можно рассматривать как диффузию в импульсном пространстве. Соответственно этому интеграл столкновений может быть представлен в виде [c.207]

Поскольку речь идет о релаксации в интервале At), расположенном вблизи значения и в котором содержится лишь относительно малая доля всех электронов, то ситуация аналогична той, с которой мы имели дело в задаче об убегаюш,их электронах. Процесс представляет собой диффузию в импульсном пространстве с коэффициентом диффузии [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...