Отрицательные температуры, условия существования

Орнштейна—Цернике соотношение 378 Ослабление корреляций условие 298, 300 Отрицательные температуры, условия существования 278 [c.429]

Состояния с отрицательными абсолютными температурами не только возможны, но и существуют в действительности. Многочисленные эксперименты по ядерному магнитному резонансу привели в 1951 г. к созданию состояний с отрицательными абсолютными температурами. Условия для существования системы при отрицательных абсолютных температурах, как мы увидим ниже, являются настолько жесткими, чю такие системы редко встречаются в практике, исключая некоторые системы ядерных спинов. [c.137]

В условиях существования отрицательных абсолютных температур [2] из того же выражения (1.91) следует (при Тв < 0) [c.54]

Из последнего выражения (в) следует, что сумма 5Q " + 8Q " может иметь любой знак, однако принцип возрастания энтропии остается неизменным. Это значит, что в условиях существования и взаимодействия во Вселенной систем с положительной и отрицательной абсолютной температурой энтропия уже не может для всей Вселенной рассматриваться как мера деградации энергии и за ней остается только физический признак необратимости течения времени. [c.55]

В условиях существования отрицательных абсолютных температур из выражения (5.23) следует (при Тв<0) [c.68]

Искусственно можно, представить, что после прекращения действия источника теплоты д продолжают действовать одновременно в одной и той же точке фиктивный источник теплоты д и фиктивный сток теплоты — д. Под стоком теплоты будем понимать такой источник теплоты, действие которого вызывает отрицательную температуру. Фиктивный источник теплоты и фиктивный сток теплоты будут взаимно уничтожаться, т. е. будет соблюдаться условие о прекращении существования действительного источника теплоты, начиная с момента времени Температура в период выравнивания определится, как разность температур источника Ги и стока Тс теплоты. [c.413]

Сформулируем в качестве итога нашего рассмотрения основные условия существования отрицательных абсолютных температур для описания квазиравновесных состояний статистических систем. [c.278]

Процесс нитроцементации в электротермической среде идет при более низких температурах и дает большую толщину диффузионного слоя, чем цементация. Так, например, после нитроцементации стали 20 при 1123 К в течение 0,5 ч при отрицательной поляризации и плотности тока 0,6 А/см толщина слоя составила 0,75 мм, а после цементации при прочих равных условиях 0,4 мм. Возможно, что азот, диффундируя в сталь вместе с углеродом, понижает температурную область существования у-фазы и сно-166 [c.166]

Таким образом, у системы ядерных спинов LiF в магнитном поле выполняются все условия существования равновесных состояний с отрицательной температурой. Перселл и Паунд перевели эту систему из состояния с положительной температурой в состояние с отрицательной температурой, направив напряженность внешнего магнитного поля против ядерных магнитных моментов. [c.117]

Из выражения (5.27) следует, что сумма бQл -бQв может иметь любой знак, однако принцип возрастания энтропии остается неизменным. Это значит, что в условиях существования и взаимодействия во Вселенной систем с положительной и отрицательной абсолютной температурой энтропия уже не может для всей Вселенной раесматриваться как мера деградации энергии и за ней остается только физический признак необратимости течения времени. Одновременно это означает исключение для Вселенной такого понятия, как тепловая смерть Вселенной. [c.68]

В несколько различных направлениях (хотя и удовлетворяющих условиям фазового синхронизма). Это накладывает верхний предел на длину взаимодействия основного пучка конечного поперечного сечения в кристалле. Данное ограничение можно преодолеть, если возможно использовать угол 0т = 90°, т. е. реализовать случай Ле(2ш, 90°) = Ло(ш). Такой тип фазового синхронизма называется 90°-ным фазовым синхронизмом, и в некоторых случаях его можно получить, изменяя температуру кристалла, поскольку в общем случае Пе и По по-разному зависят от температуры. Подводя итоги проведенному выше рассмотрению, можно утверждать, что в отрицательном одноосном кристалле (с достаточной величиной двулучепреломле-ния) фазовый синхронизм достижим, когда обыкновенный луч на частоте [луч Ех в (8.55в)] соединяется с обыкновенным лучом, имеющим также частоту [луч Еу в (8.55в)], в результате чего образуется необыкновенный луч с частотой 2ш, или в соответствующих обозначениях Ощ + Om->- 2w Этот процесс называется генерацией второй гармоники типа I. В отрицательном одноосном кристалле при наличии фазового синхронизма возможно также существование другого вида ГВГ, называемого процессом типа II. В этом случае обыкновенная волна на частоте ш может соединиться с необыкновенной волной, имеющей также частоту , вследствие чего возникнет необыкновенная волна с частотой 2 , или в соответствующих обозначениях Ощ + [c.500]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...