Каустика обычного и дифракционного луче

Из сказанного выше видна близкая аналогия поведения стационарных точек, а значит, и геометрии лучей в двух случаях при перемещении точки наблюдения в окрестности каустики обычного и дифракционного лучей (случай а) и гладкой или имеющей несколько точек заострения каустики обычных лучей ( 17) (случай б). Существует, однако, и качественное отличие. В случае (а) каустика отвечает переходу 1 в числе лучей, а в случае (б) при пересечении любой ветви каустики количество лучей, приходящих в точку наблюдения, меняется на четное число [149,150, 261]. [c.303]

Каустика обычного и дифракционного лучей не подпадает под классификацию на основе теории особенностей дифференцируемых отображений (см. п. 17.3). К сожалению, во многих работах упускается из виду специ фика каустики, образованной при участии дифракционного луча, и предпринимаются попытки описать поле в ее окрестности функциями Эйри, как в окрестности гладкой каустики обычных лучей. Примеры неудачных попыток такого рода дают статьи [424, 526]. [c.305]

Знания геометрической волновой поверхности на выходе оптической системы или, что эквивалентно, семейства лучей, ортогональных к этой поверхности, во многих случаях достаточно для описания системы. Оно позволяет найти фокальные точки, каустики, другие характеристики. Однако в некоторых случаях геометрическая оптика неприменима, например в окрестности фокальной точки, т. е. там, где радиус кривизны волновой поверхности сравним с длиной волны. В этой области волновое уравнение решают с помощью интеграла Кирхгофа — Френеля. Обычно применяют комбинированный подход, заключающийся в том, что методами геометрической оптики на выходе оптической системы определяют волновую поверхность, используя ее для вычисления дифракционного интеграла в окрестности фокальной точки. Практика подтверждает допустимость и плодотворность такого метода. [c.10]

Используя результаты 17, дадим краткую сравнительную характеристику поведения поля в окрестностях каустик, образованных двумя обычными лучами и обычным и дифракционным (боковым) лучами. В первом случае поля, соответствующие лучам, имеют вблизи каустики одинаковую амплитуду, которая стремится к бесконечности при приближе- НИИ к каустике (сосвещенной стороны). Во втором случае к бесконечности стремится лишь поле- бокового луча, а старший член асимптотического [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...