Чудновский

Кудрявцев П. И. и Чудновский А. Д. О ирименении методов поверхностного упрочнения к деталям, работающим в условиях малоцикловых нагружений.— Вестник машиностроения , 1970, № 1, с, 44—46. [c.425]

Вопросу теплопередачи излучением в слое засыпки (в дисперсных средах) посвящен раздел монографии А. Ф. Чудновского [Л. 185], сделавшего попытку осветить физический механизм и состояние этой проблемы теплообмена. [c.216]

Дальнейшая методика не отличается от решения первой задачи. Ряд решений конкретных задач такого типа приведен в монография.х А. Ф. Чудновского (Л. 5, 6]. В частности, в этих работах, также как и в (Л. 7, 8], приведены решения ряда задач для тепловых волн. Задачи [c.476]

Чудновский А. Д., Кудрявцев И. В. О повышении несущей способности сосудов из низкоугдеродистой стали в условиях малоциклового нагружения внутренним давлением.— Вестник машиностроения, 1965, № 7. [c.289]

Интересным, также учитывающим в мере поврежденности микро-структурную картину разрушения, является предложение С. К. Ка-науна и А. И. Чудновского. Схема поврежденного поликристал-лического тела представлена ими в виде изотропного тела со сферическими анизотропными включениями, имеющими различную ориентацию осей анизотропности. В качестве меры поврежденности (имеются в виду межкристаллические трещины) характерного объема, относящегося к некоторой точке тела, принимается функция р = р(Ф, чЭ, f), представляющая собой объемную концентрацию включений различной ориентации. Здесь ф, и г з —эйлеровы углы, определяющие ориентацию включения относительно некоторой системы осей анизотропия подразумевается полная. [c.596]

С. К. Канауна и А. И. Чудновского. Авторы используют вариационный принцип, согласно которому из всех возможных изменений функции р(ф, А, /), удовлетворяющих уравнению баланса энергии, реальному процессу разрушения соответствуют такие изменения, которые обеспечивают максимум скорости порождения энтропии внутри системы. [c.597]

При прохождении сквозь плотный слой зернистого материала наблюдается перемешивание жидкости (газа), так называемое фильтрационное перемешивание или-диффузия. Простейшей схемой фильтрационного перемешивания является представление, что поток носит струйный характер и каждая струйка разветвляется, огибая разные частицы, и перемешивается с аналогично разветвляющимися соседними струйками [Л. 175 и 744]. Так, в монографии Чудновского Л. 175] отмечается, что на высоте двух рядов частиц Д газово го потока обменивается с соседними отверстиями на расстоянии d (диаметра частиц). Однако, исходя из подобных представлений, трудно объяснить, почему в ламинарной области фильтрации коэффициенты переноса меняются по ино му закону, чем в переходной. По-видимому, лучше выделяет основное в сложном механизме фильтрационного перемешивания иной подход (Л. 9 и 744], довольно четко развитый в работе Аэрова и Умник (Л. 9]. Они отмечают, что в слое уже при относительно малых Re наблюдается турбулизация (или, как они пишут, турбулентность) потока между частицами и в этих ограниченных смежными частицами пространствах преобладающее значение приобретает турбулентный механизм переноса. Конвективная составляющая коэффициента диффузии в слое [c.37]

Для определения коэффициента теплообмена частицы в плотном слое существует довольно большое количество формул. Многие из них и условия соответствующих опытов приведены в монографиях А. Ф. Чудновского [Л. 175] и А. В. Чечеткина [Л. 668]. А. В. Чечеткин, обобщив опытные данные ряда авторов для неметаллических насадок, получил эмпирическую формулу [c.264]

В. Г. Чудновский, Методы расчета колебаний и устойчивости стержневых систем. Изд. АН УССР, 1952. [c.305]

В заключение отметим, что интересные решения для тройного ком-плекса при наличии 1мгновенного 1Источ ника были получены В. Штейн-бсргом [Л. 13], решения для нестационарного температурного поля двух тел, разделенных зазором, дал Е. Микулин [Л. 14] ряд решений для описания нестационарного переноса в слоистых средах при переменных коэффициентах дали А. Ф. Чудновский и его сотрудники [Л. 15, 16]. [c.514]

Первые представления о порядке величины теплопроводности загрязнений с нарушенной структурой для образцов, снятых с труб, и для образцов лабораторной золы были получены экспериментально методом регулярного режима, а также методами расчетной оценки, учи-тываюш,ими фракционный, химический и фазовый состав отложений [Л. 84]. Этими работами было установле о, что при прочих равных условиях химический состав сыпучей золы не влияет на ее теплопроводность. Подобный результат находится в соответствии с данными, полученными Чудновским, Варгафтиком и Олещук, Смолухов-ским и др. [Л. 9, 122]. [c.58]

Чрезвычайно низкие значения коэффициента теплопроводности указанных тонкопористых веществ представляют большой интерес с точки зрения их практического использования в качестве высокоэффективных теплоизо-ляторов и учета влияния больших тепловых сопротивлений золовых отложений на процесс теплообмена в топках паровых котлов. Такие вещества интересны и в теоретическом отношении, поскольку сверхнизкая теплопроводность тонкопористых систем не укладывается в рамки обычных представлений о коэффициенте теплопроводности для крупнопористых материалов. Как отмечает Чудновский [Л. 122], для крупнопористых материалов этот коэффициент является промежуточной величиной между коэффициентами теплопроводности минерального остова и 150 [c.150]

Из сказанного ясно, что для расчетной оценки теплопроводности тонкодисперсных материалов и, в частности, первичного слоя отложений, необходимо выяснить, не оказывается ли более низкой теплопроводность воздуха в порах по сравнению с его обычной молекулярной теплопроводностью. (Кистлер с Колдвеллом и Чудновский показали, что проводимость через твердый остов не превышает 10—20% суммарной проводимости тонкодисперсного вещества, т. е. основным термическим сопротивлением в высокопористом материале является газ, находящийся в порах, который и определяет основные черты механизма теплопереноса. Поэтому теплопередачу через твердый остов, а также теплопередачу конвекцией и излучением, которые в порах незначительны, в первом приближении можно не учитывать.) [c.153]

В монографиях Дэщмана [Л- 37] и Чудновского [Л. 122] приведены формулы Смолуховского для оценки теплопроводности в газах и дисперсных материалах, причем эмпирические коэффициенты в этих формулах не поддаются расчету, поскольку характеризуют конкретную систему, для которой они были получены. [c.154]

Механика композиционных материалов Том 2 (1978) -- [ c.491 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.579 , c.596 , c.597 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 3 (1981) -- [ c.326 ]

Механика в ссср за 50 лет Том3 Механика деформируемого твердого тела (1972) -- [ c.328 , c.337 , c.339 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...