Куперовские пары и бозоны

Температура конденсации бозонов, вычисленная для концентраций электронов, типичных для металлов, порядка температуры Ферми, т. е. 10 —10 °К. Температура перехода из сверхпроводящего состояния в нормальное во много раз меньше при температуре перехода каждая электронная пара распадается на два фермиона. Модель сверхпроводника в виде системы из невзаимодействующих бозонов не следует понимать слишком буквально, поскольку объем, приходящийся на одну куперовскую пару, содержит около 10 электронов. [c.749]

Именно поэтому пара фермионов может вести себя с точки зрения статистики как бозон. Действительно, если бы энергия связи каждой пары была бы столь велика, что размеры пары оказались бы меньше среднего расстояния между частицами то в основном состоянии имелось бы N/2 бозонов, сконденсированных на одном и том же двухэлектронном уровне. Однако, как мы увидим ниже, размеры куперовской пары велики по сравнению с г,, и было бы неправильным рассматривать куперовские пары как независимые бозоны. [c.355]

См. также Дальнодействующее взаимодействие Экранирование Куперовские пары II 354—356 грубый расчет II 369 и бозоны II 355 (с) размер II 355 (с), 356 [c.400]

Ряд М. к. э. наблюдается в сверхпроводящих металлах. Поскольку электроны подчиняются статистике Ферми — Дирака, в одном квантовом состоянии не может находиться больше одного электрона. Однако при переходе в сверхпроводящее состояние в металле образуются пары из двух электронов с противополож-ныаш импульсами и спинами — т. н. куперовские пары. Эти дары, являющиеся бозонами, ниже точки перехода находятся в состоянии бозе-конденсации и характеризуются макроскопич. волновой ф-цией фо = = ф 1ехр(гос). Для описания М. к. э. в свмхпровод-никах существенно поведение фо при калибровочных (градиентных) преобразованиях векторного А и скалярного ф потенциалов эл.-магн. поля. Волновая ф-ция пары ведёт себя при этих преобразованиях как волновая ф-ция частицы с зарядом 2е (е — заряд электрона). Соответственно никакие имеющие прямой физ. смысл величины не должны меняться при след, преобразовании А, Ц) и фазы волновой ф-ции а [c.30]

Основное состояние сверхпроводника построено из слабо связанных электронных пар, называемых куперовскими парами. Электронная пара будет вести себя как бозон ), хотя отдельный электрон является фермноном. Приведенные соображения применимы к бозонному газу при очень большом числе [c.749]

См. также Дальнодействуюш ее взаимодействие Экранирование Куперовские пары II354—356 грубый расчет П 369 и бозоны П 355 (с) размер П 355 (с), 356 Лазеры и определение фононного спектра П 108 [c.417]

КУПЕРА ЭФФЕКТ, объединение эл-нов проводимости в металле в пары (куперовские пары), приводящее к появлению сверхпроводимости предсказан в 1956 амер. физиком Л. Купером (L. ooper). К. э. лежит в основе совр. теории сверхпроводимости. Без учёта К. э. в осн. состоянии металла (при темп-ре Т- 0 К) эл-ны заполняют в пр-ве импульсов объём, ограниченный Ферми поверхностью. Распределение по импульсам таково, что в металле имеются электроны с равными и противоположно направленными импульсами. Согласно Куперу, эл-ны, находящиеся вблизи поверхности Ферми и имеющие противоположно направленные импульсы и спины, могут объединяться в пары благодаря вз-ствию через решётку, к-рое возникает в результате обмена виртуальными фононами и имеет хар-р притяжения. Куперовские пары имеют целочисленный (нулевой) спин, т. е. явл. бозе-частицами (бозонами). Система куперовских пар обладает поэтому сверхтекучестью, к-рая для заряж. ч-ц проявляется как сверхпроводимость. [c.335]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...