Адиабатическое приближение в металлах

Для упрощения полагают также, что вместо изучения движения всех электронов можно рассматривать движение одного (любого) из них, который движется в поле периодически расположенных ионов. Такой подход называют одноэлектронным. Будем также считать справедливым адиабатическое приближение, согласно которому координаты ядер можно считать фиксированными, поскольку массивные ядра движутся несравненно медленнее,, чем электроны. В случае, когда потенциал взаимодействия электронов с ионами принимается слабым, рассматриваемое приближение нередко называют приближением почти свободных электронов. Отметим, что в целом учет взаимодействия электронов с периодическим полем кристаллической решетки, как будет ясно из дальнейшего, позволил с единых позиций описать характеристики различных типов твердых тел, в том числе металлов, диэлектриков и т. д. Поэтому исходные положения модели и многие ее следствия в определенной мере относятся к любым кристаллическим телам. [c.56]

Адиабатическое приближение нельзя считать упрощающим предположением, поскольку все металлы характеризуются наличием адиабатического параметра (ш/Л1 0. где т и М — соответственно массы электрона и иона. — Прим. ред. [c.191]

Металлы с почти свободными электронами ( простые ) 1 157, 306, 307 Метод Борна — Оппенгеймера см. Адиабатическое приближение Метод вращающегося кристалла 1110,111 [c.420]

При турбулентном течении жидких металлов в кольцевых и щелевых каналах значения чисел Нуссельта и адиабатических температур стенок при одностороннем обогреве можно приближенно определить по следующим формулам [c.126]

В 2.1 было показано, что для линейных синусоидальных волн расширения адиабатическое приближение достаточно при радиальных частотах со, меньших примерно 10 сек для большинства металлов. Однако при (о— схз эффективный модуль расширения достигает своего изотермического значения и волны за -тухают. Характеристические скорости при аднайатнче-ском приближении, равны [(А,- -2 г)/ро1 = н ( 1/ро)Ч а для теплопроводной среды [(Я-[-2ц —роХ /т1)/роЗ / и (ц/ро) все значения приведены для линейных волн. Поскольку последние два значения не зависят от коэффициента теплопроводности к, отсюда следует, что дилатационная характеристическая скорость при к = = О не совпадает со скоростью, получаемой в пределе при /г—>0. В каком-то смысле, еще не до конца [c.127]

Нагрев при однопроходной дуговой сварке продольных и кольцевых швов тонкостенных цилиндрических оболочек, несмотря на кривизну, может быть приравнен к случаю нагрева пластины линейным источником теплоты. Ввиду того, что цилиндр, а также конус являются развертывающимися поверхностями, кривизна не оказывает влияния на распространение теплоты по сравнению с пластинами. На распространение теплоты могут оказать влияние размеры цилиндра или конуса. В цилиндрах малого диаметра (трубах) при сварке продольного шва происходит встреча тепловых потоков на линии, противоположной шву. Эта граница является адиабатической, и данный случай можно рассматривать как сварку двух узких пластин (рис. 17.19, а, б). При сварке кольцевого шва на трубах малого диаметра его конец заваривают по подогретому металлу. При этом температурное поле движущегося источника теплоты при переходе к началу шва накладывается на имеющееся температурное поле, которое подсчитывают приближенно так же, как для области начала шва в бесконечной пластине (рис. 17.19, в). Определение температуры начала шва производят по формулам для периода теплонасыщения ( 17.3). [c.440]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...