Источники излучения торцевой

Экспериментальное определение коэффициента Я сопровождается рядом побочных явлений (торцевые утечки тепла, конвекция, излучение, температурный скачок на границе твердое тело — газ и др.), которые искажают процесс передачи тепла теплопроводностью и являются источниками погрешностей в определении коэффициента X. Влияние этих явлений необходимо устранять в процессе конструирования установки или учитывать расчетным путем — введением соответствующих поправок. [c.304]

Для получения качественного изображения магнитного поля необходимо следить за равномерностью и однородностью теплового потока, облучающего магнитную ленту в момент ее намагничивания. Для обеспечения данного условия в проведенных экспериментах в качестве источника тепла применяли керамический стержень, сопротивление которого составляло 2,63 Ом при 300° С, коэффициент поглощения поверхности — 0,9, максимальная рассеивающая мощность— 1,5 кВт. Нагревательный элемент крепился на торцевых стенках отражателя, имеющего вид параболического цилиндра. В процессе магнитной записи лента подвергалась воздействию инфракрасного излучения в течение 15 с. [c.229]

Настоящая глава посвящена анализу автомодельной задачи о поршне в предположении, что газ является нетеплопроводным, однако на движение газа влияют нелинейные объемные источники или стоки массы, импульса и энергии. Исследование нестационарного течения газа с учетом объемных источников и стоков различной природы представляет большой интерес. Известно, например, какую роль играют при нагреве и сжатии плотной высокотемпературной плазмы энерговыделение от поглощения лазерного излучения, объемные потери энергии на собственное тепловое излучение, выделение тепла от термоядерных реакций и другие физические эффекты [78]. На сжатие и нагрев плазмы осевым магнитным полем (тета-пинч) существенное влияние оказывают потери массы через торцы плазменного шнура и торцевые потери энергии за счет продольной электронной теплопроводности [19]. Вычислительные эксперименты показали [13, 18], что процессы, происходящие в тета-пинчах, могут быть Удовлетворительно описаны в одномерном приближении при моделировании торцевых потерь объемными стоками. [c.197]

ПП 1 помещают в криостат 2, где он охлаждается (обычно до темп-ры кипения гелия), чтобы исключить термич. ионизацию атомов примеси из осн. состояния. К одной из граней образца с помощью соответствующей оптич. системы или световода (4) подводят модулированное излучение. К электрич. контактам, специально изготовленным на торцевых гранях образца, присоединяют источник напряжения (батарея Б) и нагрузочное сопротивление (рис. i,a). Изменение электропроводности ПП, возникающее в результате фототермич. ионизации атомов примеси, вызывает изменение напряжения на ПП, к-рое и является спектрометрич. сигналом. [c.361]

Хотя коэффициент связи можно увеличить при использовании диффузного источника меньшего размера и линзового согласующего устройства, полная передаваемая мощность не может быть увеличена до тех пор, пока нет возможности поднять плотность тока инжекции. Если то же самое значение полного тока (/ =. /Лист) остается неизменным, в случае источника меньших размеров может быть реализован выигрыш в (Лвол/ ист) раз. Однако если остается неизменной плотность тока /, то преимущества получить не удается. Поэтому приходится при разработке источника малой площади и высокой яркости придавать особое значение диодам с торцевым излучением и инжекционным лазерам, которые рассматриваются в гл. 9...И и обеспечивают высокую направленность излучения. [c.231]

В воздухе при помощи порошков можно наблюдать также и бегущие волны. Это показали Бойль и др. [12, 333, 338], Штраубель [2007] и Гроссман и Гидеман [752]. Благодаря давлению излучения появляется поток воздуха вдоль направления распространения звуковой волны, который сдувает порошок с подложки в тех местах, где имеется звуковое поле. Два характерных примера такого рода показаны на фиг. 148. Источниками звуковых волн здесь служат два одинаковых кварцевых стержня, расположенные на различном расстоянии друг от друга и излучающие своими торцевыми поверхностями. Так же как и в оптике при прохождении света через параллельные щели, мы наблюдаем здесь интерференционные явления, благодаря которым характеристика направленности получается тем более острой, чем ближе друг к другу расположены кварцевые стержни. Строгое исследование распространения звуковых волн при помощи таких простых методов, конечно, невозможно они служат в основном для грубых прикидок и для демонстрационных целей ). [c.132]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...