Таунсенд

Пробой. Плоский промежуток длиной d в пост, поле E Vjd при pd<2Wi—1000 тор см пробивается путём размножения лавин через вторичную эмиссию. От каждого электрона, вышедшего с катода, рождается exp aJ)—1 электрон-ионных пар. Попав на катод, ион выбивает из него 7 вторичных электронов (коэф. эмиссии у 10" — 10 ), Если вторичных электронов будет больше, чем первичных, ионизация будет неудержимо нарастать и произойдёт пробой. Порог пробоя или потенциал зажигания разряда V, определяется из условия Таунсенда [c.511]

В уравнении (7-2) Ко — универсальная постоянная, имеющая величину того же порядка, что и к в уравнении (8-18), однако, по данным А. А. Таунсенда [Л. 351], величина хо должна быть несколь.ю больше, а именно у.о=0,48 0,03 Со—постоянная интегрирования, которая может иметь значение 1—2. [c.190]

Таунсенд A. A., Структура турбулентного потока с поперечным сдвигом. Изд. иностранной литературы, 1959. [c.320]

Аналитический вид зависимости a/po — f E/po) был предложен Таунсендом [c.96]

Первые попытки определения е. Первая попытка непосредственного определения величины элементарного заряда принадлежит ученику Томсона Д. Таунсенду. В 1897 г. он установил, что некоторые молекулы газа, выделяющиеся при электролизе с электродов, заряжены. Если пузырьки заряженного газа пропускать через воду, то при выходе его в воздух образуется устойчивое видимое облако. Полагая, что в насыщенном водяном паре каждый ион является центром конденсации и что число ионов равно числу капелек, Таунсеач определил электрический заряд в 1 см газа и число капелек воды, т. е. число ионов. Деление полного заряда на число ионов дает средний заряд одного иона. Метод основ111вался на большом числе предположений, что не позволило определить величину элементарного заряда со всей определенностью. [c.102]

Эффект Рамзауэра-Таунсенда [c.47]

Эффект Рамзауэра Таунсенда 55 [c.55]

Эффект Рамзауэра и Таунсенда обуслов- [c.55]

Чем определяется энергия эпектрона, при которой наблюдается эффект Рамзауэра и Таунсенда [c.55]

Интерпретация эффекта Рамзауэра-Таунсенда. В течение нескольких лет после открытия эффект Рамзауэра-Таунсенда не находил удовлетворительной интерпретации. Лишь несколько лет спустя стало ясно, что он является доказательством наличия у электронов волновых свойств. [c.55]

Интересно отметить, что точно такой же эффект наблюдали примерно за 100 лет до опытов Рамзауэра-Таунсенда с рассеянием корпускул, которые, по теории Ньютона, образовывали световые пучки. Но в то время это привело к почти мгновенному отказу от корпускулярной теории света Ньютона и торжеству волновой теории Френеля, которая была прямой наследницей теории Гюйгенса, вытесненной примерно за полтора века до этого из науки корпускулярной теорией Ньютона. Корпускулярная теория Ньютона была господствующей примерно в течение полутора веков, но после экспериментального обнаружения эффекта, аналогичного эффекту Рамзауэра-Таунсенда, была в течение нескольких месяцев всеми отвергнута. Напомним эту историю. [c.55]

Пельтье 349 Рамзауэра Таунсенда [c.439]

Пробой воздуха и других газов следует рассматривать с точки зрения Таунсенда, по теории ударной ионизации. По этой теории небольшое количество содержащихся в газе положительных и отрицательных ионов и электронов, находящихся как и нейтральные молекулы в беспорядочном движении, при наложений поля получает добавочную скорость и частично перемещается в направленш действия поля. Каждая заряженная частица газа при этом приобретает, помимо тепловой, дополнительную электрическую энергию [c.29]

Этот результат был получен независимо друг от друга В. Томсоном и Таунсендом (Townsend) в 1846 г. [c.69]

Линейная плотность ионизации. Двигаясь в электрическом поле, электрон приобретает способность ионизовать газ. Число ионизаций а/, которые в среднем производит электрон на едшмце своего пути в направлении поля, называется линейным коэффициентом ионизации или первым коэффициентом Таунсенда. Второе название обусловлено тем, что этот коэффициент был введен Таунсендом в его теор.чи несамостоятельного разряда в газе. Измеряется Л единицами длины в минус первой степени (м , см" ). [c.333]

Л. э. развивается более или мепее неяависимо в каждом небольшом элементе пространства только в быстро-осциллирующпк ПОЛЯХ (СВЧ-ноле, оптическом), когда амплитуда колебаний электронов мала. В пост, поле Е Л. э. развивается гл. обр. вдоль направления поля, и к этом случае она характеризуется ионизационным коэффициентом Таунсенда а (см 1) — чнс. гом электронов, к-рое электрон рождает на 1 см пути вдоль поля a—vi v, , где г д — скорость дрейфа электрона в поле, а, как и v , можно сравнительно легко измерить на опыте, а затем найти V(. [c.540]

Константы С для разных газов различаются в 2—3 раза. Для Аг, напр., С,= 2 10 см /эВ. В случае пост, поля удобнее оперировать иониэац. коэф, а—числом ионизаций, к-рые электрон совершает на 1 см дрейфового пути вдоль поля а = Обычно экспериментально измеряют а и Уд, а не v,. Для этих параметров также существует закон подобия ot/N, Vi/N—ф-ции E/N (рис. 2). Для определения ос широко используется полуэмпирич. ф-ла Таунсенда , [c.511]

Напряжение пробоя длинных промежутков ( 10 м) достигает MB, но ср. поля в промежутке кВ/см атм — 1 В/см тор) в десятки раз меньше, чем при таунсендов-ском пробое. Ионизация газа идет только в областях сильного собств. ПОЛЯ лидерной и стримерных вершин. Когда лидер достигает заземлённого электрода, по его каналу, всё ещё находящемуся под высоким потенциалом, со скоростью 10 см/с проходит обратная волна снятия напряжения (возвратный удар). Благодаря сильнейшему полю на фронте волны ионизация в канале резко возрастает и он превращается в искровой с равновесной плазмой при К. [c.514]

Наблюдаемое на участке ВС ВАХ отсутствие зависимости тока несамостоятельного разряда от напряжения сохраняется до тех пор, пока ионизация частиц обусловлена только внешними причинами и не зависит от условий в разряде. С ростом напряженности электрического поля энергия электронов возрастает и становится заметной вероятность процесса ионизации газа их ударами (3.10), (3.11). Мерой интенсивности этого процесса служит коэффициент Таунсенда а, равный среднему числу вторичных электронов, образуемых каждым электроном при ионизации газа на 1 см пути в направлении действующей на него силы электрического поля. Коэффициент а, по определению, можно представить в виде а=й(Ла/Ме. Значения ki и Ue зависят только от параметра Е/ро. Поэтому для каждого газа отношение а/роооа/Па должно быть функцией только одного параметра /ро- [c.95]

Как видно из (3.66), Us зависит от роН, а также от сорта газа [через коэффициенты Л и fi в формуле Таунсенда] и материала электрода (через у). Зависимости UsipoH), называемые кривыми Пашена, показаны на рис. 3.8 [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...