Принцип наложения малых колебаний

Из общего решения следует, что каждая обобщенная координата системы совершает сложное колебательное движение, которое является наложением двух главных колебаний системы различных частот ki и 2. Этот результат называют принципом наложения малых колебаний. Так как в общем случае ki и fes несоизмеримы, то движение механической системы не будет периодическим. [c.214]

Так как система (4) 146 — четвертого порядка, то решение (8), в которое входят четыре произвольные постоянные а , a. , Рз является самым общим решением рассматриваемых уравнений. Отсюда следует, что самое общее колебательное движение нашей системы является результатом наложения двух главных ее колебаний, в этом состоит принцип наложения малых колебаний. [c.430]

Взаимно противоположный характер влияния частоты колебаний и динамических деформаций, как было показано в работе [3.7], аналогичен уже изученному для частоты колебаний и температуры. Для нелинейных резиноподобных материалов влияние больших амплитуд динамических деформаций эквивалентно влиянию низких частот колебаний, тогда как влияние малых амплитуд динамических деформаций эквивалентно влиянию высоких частот колебаний. Таким образом, принцип наложения частоты колебаний и динамических деформаций можно-использовать почти точно так же, как и в случае температуры [c.121]

Так как система (3) 152 — 2k-ro порядка, то решение (8), содержащее 2k произвольных постоянных a , 9 (г = 1,2,..., k), является самым общим решением этой системы. Отсюда следует, что самое общее колебательное движгнае нашей системы является результатом наложения ее k главных колебаний. В этом состоит принцип наложения малых колебаний. [c.456]

Всякое излучение кроме всех прочих характеристик (яркость, спектральный состав, поляризация и т.д.) характеризуется и энтропией (опять той самой проклятой энтропией, которую на горе всем инверсионщикам придумал Р. Клаузиус). Она равна нулю только у монохроматического (одноцветного) когерентного излучения, где все кванты имеют совершенно одинаковую частоту синхронных колебаний. Такое высококачественное излучение имеет эксергию, равную энергии, и может, следовательно, в принципе целиком быть преобразовано в работу. Если же поток излучения характеризуется широким спектром разных частот, то его энтропия может быть значительной она тем больше, чем больше беспорядок , получающийся при наложении разных частот в одном общем потоке излучения. Так вот, антистоксова люминесценция как раз характеризуется тем, что накачка люминофора энергией ведется излучением с узким спектром частот (т. е. с малой энтропией), а выдает он излучение с широким (т. е. с большой энтропией) поэтому радоваться тому, что W2>Wu а Q извлечено из окружающей среды и концентрируется , нет оснований. Наоборот, следует признать, что процесс идет с ухудшением энергии уходящий поток излучения уносит большую энтропию, чем приносят входящие потоки энергии (рис. 5.9,6). Прирост энтропии AS связан с необратимостью реального процесса в люминофоре. Налицо явная, как говорят шахматисты, потеря качества . Это видно и из эксергетического баланса (рис. 5.9, в) выходящая эк-сергия меньше входящей на величину потери D. [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...