Плазма горячая разреженная

Плазму, удовлетворяющую этому уеловию, называют горячей разреженной плазмой. [c.339]

Плазма содержит два сорта частиц электроны и ионы с зарядом 2е. В приближении горячей разреженной электронейтральной плазмы найти 1) дебаевский радиус [c.340]

Последнее соотношение показывает, что средняя кинетическая энергия частицы должна быть большой по сравнению со средней потенциальной энергией. Системы, в которых вьшолняется это условие, называются горячей разреженной плазмой. [c.382]

Для горячей разреженной плазмы найти выражение для дебаевской длины в смеси ионизованных газов. [c.383]

Основное понятие термодинамики — понятие температуры, которая характеризует значение энергии и ее распределение между частицами вещества. В разреженной или в горячей плазме электронная Те й ионная Ti температуры не равны между собой (рис. 2.16), но с увеличением давления газа их значение и распределение по сечению столба дуги становятся почти одинаковыми (рис. 2.17). Ионная температура близка к температуре газа Ti T . [c.49]

Пренебрегая экранировкой, для достаточно разреженной и горячей плазмы для потенциальной энергии и К) можно взять кулоновский вид [c.78]

Впервые на важность процесса Д. р. было указано А. Бёрджессом [1, 2]. Д. р. играет определяющую роль в ионизационном paetUMe uu многозарядных ионов в горячей разреженной плазме ряда астрофиз. объектов (короны звёзд, остатки вспыпгек сверхновых и др.) и лаб. установок (типа Токамак , Стелларатор и др.). [c.703]

Взаимовлияние излучения и вещества характерно для излучающей плазмы. Действителыю, с одной стороны, само излучение обусловлено ускорением частиц и его спектр формируется их тепловым движением, а с др. стороны, радиац. потери плазмы ограничивают её темп-ру, т. е. интенсивность движения частиц. В горячей разреженной плазме И. п. имеет определяющее значение также и в формировании распределения ионов по кратностям ионизации (см. Ионизационное равновесие), а для данного Z/ — по возбуждённым уровням. Эти распределения вместе с максвелловским распределением электронов по скоростям (к-рое обычно легко поддерживается их частыми взаимными столкновениями и потому не искажается излучением) образуют полный набор излучателей для ЛИ, ТИ, ФИ и ЦИ. В свою очередь, частицы плазмы влияют на форму излучаемых спектров, приводя к уширению спектральных линий, й на распространение излучения в среде (см. ниже Запирание излучения, а также Перенос излучения). Наиб, полным взаимовлияние плазмы и излучения оказывается для ЛИ дискретность спектра предопределяет его чувствительность к многообразным уширяющим воздействиям электронов и ионов, а ко1[центрацня излучающих электронов на возбуждённых уровнях в сильной степени определяется скоростью радиац. процессов девозбуждения и возбуждения. [c.108]

Причиной значит. Т. и. может быть тепловое движение частиц в горячей разреженной плазме (при темп-рах 10 —10 К н выше). Элементарные акты Т. и., называемые в этом случае тепловым излучением, обусловлены столкновениями заряж. частиц плазмы. Космич. рентг. излучение, наблюдение к-рого стало возможным с появле- [c.149]

В этой лекции из всего многообразия различных аспектов процесса взаимодействия лазерпого излучения с плазмой кратко будет рассмотрено лишь состояние исследований по лазерному термоядерному синтезу. Основное впимапие при этом будет уделено общим вопросам взаимодействия лазерного излучения с плазмой — зависимости характера взаимодействии от диэлектрической проницаемости плазмы, нагреванию плазмы за счет поглощения лазерного излучения, передаче энергии от горячей разреженной плазмы к холодной плотной плазме. Содержапие этой лекции является естественным развитием предыдущих трех лекций, и, в первую очередь, лекции 21, посвященной образованию плазмы при взаимодействии лазерпого излучения с непрозрачными твердыми телами. [c.261]

СОЛНЕЧНАЯ KOPOHA — внешняя, наиболее горячая и разреженная часть атмосферы Солнца, простирающаяся до Земли и далее. Она отделена от хромосферы тонким переходным слоем, в к-ром темп-ра резко возрастает от хромосферных (a 1(Н К) до корональных (a 10 К) значений. Темп-ра С. к, достигает максимума ((5 2.10 К) на высоте ок. Vjo радиуса Солнца от его поверхности и очень медленно падает (до —10 , К вблизи орбиты Земли) во внеш. короне (части С. к. выше температурного максимума), непрерывно расширяющейся в межпланетное пространство в виде солнечного ветра. Корональная плазма полностью ионизована, её хим. состав практически такой же, как в солнечной фотосфере. Средняя ки-нетич. темп-ра С. к. превышает 10 К. В полярных областях короны темп-ра ниже средней (возможно, в результате чрезвычайно сильного солнечного ветра, исходящего из полярных корональных дыр). В активных областях (см. Солнечная активность) темп-ра повышена примерно на 0,5.10 К, в корональвой части вспышки на Солнце — может достигать десятков млн. К. [c.579]

Для увеличения проводимости плазмы выгодно использовать одноатомный разреженный газ, т. к. элект-poinj в нем, нагреваемые из-за выделения джо) лева тепла /2/сг, оказываются значительно горячее газа, столкновения электронов в оснбвном упругие, а нри упругих столкновениях электроны теряют очень мало энергии ( г У/))о, где т — масса электрона, т — масса атома газа). Проводимость такой неизотерми-ческой плазмы уже пе зависит от темн-ры газа и при [c.27]

Предотвращение потерь энергии, связанных с теплопроводностью, не означает, что энергоперенос на стенку будет прекращен. Остаются потери энергии, обусловленные излучением. Собственное тепловое излучение такой разреженной субстанции, как термоядерная плазма, будет невелико - на много порядков ниже, чем у черного тела при той же температуре. Главным механизмом, вызывающим интенсивное электромагнитное излучение горячей плазмы, является тодаожение [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...