Радиолокации уравнение

Величина Р = Рц р наз. эффективным сечением приемной антенны. Ф-ла (4) часто наз. основным уравнением радиолокации. [c.291]

Пример 6. ДИСС, рассмотренный в примере Зь работает в радиолинии, энергетические процессы в которой описываются (после некоторых преобразований) известным уравнением радиолокации [c.47]

Рассмотрим элемент объема 5У в случайной среде. Предположим, что флуктуации свойств среды настолько слабы, что падающая на объем 5У волна почти не отличается от падающей волны в отсутствие случайной среды. Если мощность, рассеянную объемом случайной среды бУ, можно выразить через эквивалентное сечение рассеяния единицы объема о (О, ), то принимаемая мощность Рг будет определяться уравнением радиолокации (разд. 4.1) [c.81]

Используя это соотношение и следуя процедуре, описанной в разд. 4.5, получаем уравнение радиолокации для случайной среды, свойства которой меняются во времени. Временная корреляционная функция рассеянного поля Ях в этом случае определяется формулой [c.93]

Если излучатель и приемник расположены в дальней по отношению друг к другу зоне, то мощность Р, некогерентного рассеяния определяется уравнением радиолокации (рис. 21.3,6) [c.218]

В предыдущем разделе мы обсудили уравнение радиолокации в приближении однократного рассеяния. Рассмотрим теперь это уравнение в первом порядке теории многократного рассеяния. При этом необходимо учесть уменьшение плотности падающей мощности 5 в йУ (рис. 4.2), которое характеризуется полным сечением. Таким образом, [c.87]

Используя (4.7) и (4.8), находим, что принятая мощность Рг определяется уравнением радиолокации [c.87]

В гл. 4—6 для получения приближения первого порядка мы использовали подход, основанный на уравнении радиолокации, учитывая при этом характеристики излучателя и приемника. В данной главе мы дадим альтернативное представление приближения первого порядка на основе развитой в гл. 7 теории переноса. [c.188]

Используем теперь уравнения (26.6) для описания флюктуаций амплитуд и фаз электромагнитных волн в турбулентной атмосфере. Вследствие этих флюктуаций электромагнитные волны, испускаемые теми или иными телами (в частности, звездами, космическими источниками радиоизлучения, искусственными спутниками Земли) или отражаемые предметами (например, при радиолокации), после прохождения через турбулентную атмосферу поступают в приемное устройство в искаженном виде эти искажения проявляются в форме пульсаций спектральной и интегральной интенсивности принимаемых сигналов, а также пульсаций угла прихода волн они создают, например, мерцание, хроматическое мерцание и дрожание изображений звезд в телескопах. [c.552]

При анализе методов калибровки РСА применяют различные формы уравнения радиолокации. Различают относительную и абсолютную калибровку. [c.137]

Если известна величииа оффективного поперечного сечения рассеяния единицы объема q, то поток мощности рассея-1ШЯ жЧ определяется основным уравнением радиолокации [c.339]

Таким образом, полная принимаемая мощность Рг определяется бистатическим уравнением радиолокации [c.85]

Как уже указывалось в начале гл. 4, имеется два предельных случая — разрежен1юе и плотное распределения, — для которых могут быть получены относительно простые решения. Для разреженного распределения рассеивателей мы можем использовать обобщение уравнения радиолокации и получить решение в первом порядке теории многократного рассеяния. Это сделано в гл. 4—6 и дало полезные результаты, касающиеся флуктуаций и корреляционных характеристик. Можно также исходить из изложенной в гл. 7 теории переноса и получить решение в первом порядке теории многократного рассеяния для разреженного распределения рассеивателей. Эти два подхода эквивалентны и для заданной случайной среды дают одну и ту же принимаемую мощность. Однако теория переноса дает решение, выраженное через лучевую интенсивность, что оказывается удобным для некоторых приложений. [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...