Продолжаемая траектория отрицательной) стороны

Для простоты и наглядности расчета разложим колебательное движение электрона в отсутствие поля на следующие компоненты, на которые, как легко видеть, можно разложить гармоническое колебание любого направления. Одной из этих компонент пусть будет гармоническое колебание вдоль направления поля, а двумя другими — круговые равномерные движения, правое и левое, в плоскости, перпендикулярной к этому направлению. Действие магнитного поля на первую компоненту равно О, ибо sin (у,Я) = = 0. Действие же поля на круговые компоненты сведется к добавочной силе evH, направленной вдоль радиуса (круговой траектории) к центру или в противоположную сторону, в зависимости от знака заряда и соотношения направления магнитного поля и скорости движения (рис. 31.3, отрицательный заряд). Таким образом, колебательное движение вдоль поля остается неизменным и продолжает происходить с первоначальной частотой v. Движение же по кругам под действием поля приобретает большую (v -)- Av) или меньшую (v — Av) частоту в зависимости от того, увеличивает ли поле центростремительную силу, действующую на заряд (см. рис. 31.3, а), или уменьшает ее (см. рис. 31.3, б). [c.623]

Зафиксируем радиусы кривизны / ь Дч и будем изменять длину I периодической траектории от нуля до бесконечности. Полученные выше формулы позволяют проследить за динамикой мультипликаторов >.1 и к2 на комплексной плоскости С= Х при изменении I. Когда I—>-+ 0, то 1, Яг—> . Будем увеличивать длину Тогда мультипликаторы начнут двигаться по единичной окружности в разных направлениях. При 1— 1 они столкнутся в точке Х=—1. Если Я <Д2, то при дальнейшем увеличении Гмультипли-каторы продолжат движение по вещественной оси в противоположные стороны, оставаясь все время отрицательными числами. Это движение продолжается до тех пор, пока 1/ 2)/2. В [c.75]

Траектории и перехода самолета в набор высоты, вызванного йз бытком подъемной силы. На некоторой высоте (точка 2 на рис. 5.13) самолет достигнет исходной скорости и избытки подъемной силы и лобового сопротивления станут равными нулю. Однако благодаря наличию вертикальной скорости в этой точке самолет будет продолжать набирать высоту и уменьшать скорость. Снижение скорости обусловит появление, с одной стороны, отрицательного прироста подъемной силы, направлен ного сверху вниз (точка 3 на рис. 5.13), с другой — избытка тяги. Прирост подъемной силы начнет искривлять траекторию вниз, а избыток тяги будет препятствовать уменьшению скорости. Как первое, так и второе воздействие способствуют восстановлению скорости исходного режима. Таким образом, возвращение к скорости исходного режима полета сопровождается колебательным движением самолета (рис. 5.14), период которого пропорционален скорости полета Гп— (0,2ч-0,4)У, где V — истинная скорость полета в метрах в секунду. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...