Сердцевины вихрей

Когда Я,>Ял, появляется много вихрей, которые начинают взаимодействовать. Для того чтобы найти распределение полей н токов в этом случае, а также зависимость В (Я ), воспользуемся тем, что оси вихрей сближаются на расстояние порядка х. " только при Я — H i, а при меньших полях расстояние между вихрями существенно больше. Ввиду этого сердцевины вихрей (порядка н ") будут просто играть роль особенностей в решении, а детальная их структура будет несущественна. Напишем уравнение Максвелла в форме [c.369]

Из этой формулы видно, что при В Х я в с точностью до членов порядка х ", как и должно было быть. На основании предельных выражений (18.68) и (18.27) можно написать интерполяционную ( рмулу, которая передает логарифмическую зависимость Я,—В от В в области, где расстояние между сердцевинами вихрей велико, и переходит в (18.27) при В— -х (х 1) [c.372]

I = 6/х. Эта область называется сердцевиной вихря. Область смешанного состояния отсутствует при х 1/К2 и становится боль- [c.373]

Эта формула согласуется по порядку величины с (18.8) и (18.50). Отметим, что, согласно (18.91), поле в сердцевине вихря с логарифмической точностью равно [c.382]

Последняя формула очень проста и напоминает формулу для теплоемкости (18. Юб). Ее тоже можно было бы интерпретировать как результат того, что сердцевины вихрей с диаметром порядка находятся в нормальном состоянии. Однако если бы вихревая решетка стояла на месте, то сверхпроводящий ток легко обогнул бы нормальные сердцевины и никакое сопротивление не возникало бы. Появление сопротивления является результатом движения вихрей под действием силы Лоренца. [c.397]

Параметр порядка равен нулю на оси К. в. и восстанавливается до равновесного значения без ноля на расстоянии от оси. Эта область наз. сердцевиной (к о р о м) вихря. Вокруг оси К. в. циркулирует незатухающий сверхпроводящий ток, исчезающий на расстоянии б от оси вихря. Из условия минимума свободной энергии сверхпроводника следует, что вихревая нить всегда несёт один квант маги, потока Фц= = z/2e i2,07 10- 5 Вб, т. к. энергия вихревой нити на единице длины есть (пФ,)/4я5)2 In (С 6/ ), и нить с двумя квантами (и=2) имеет вдвое большую энергию, чем две нити с одним квантом потока (и=1). Образование решётки из К. в, обусловлено их взаимным отталкиванием. С существованием К. в. свя.чана характерная линейная температурная зависимость теплоёмкости сверхпроводников II рода при низких темп-рах. [c.268]

Источник необратимости в процессах б , по существу, не отличается от источника необратимости в случае а , поскольку диссипация кинетической энергии направленного движения путем образования и затухания вихрей при прохождении жидкости через отверстие есть результат трения в жидкости, что свидетельствует о ее вязкости. В гипотетическом случае невязкой жидкости вытекающая из отверстия струя жидкости существовала бы в трубе на неограниченно большом расстоянии от отверстия как своеобразная сердцевина быстро перемещающейся жидкости. В процессах диффузионного перемешивания вязкость также играет существенную роль. [c.127]

Поскольку площадь сечения сердцевины одного вихря порядка I , а число вихрей, пронизывающих 1 см, есть п = Б/Ф то доля нормального металла составляет 1 5/0, и, соответственно, плотность состояний [c.387]

Представим себе, что такой вихрь образовался, причем поле и ток затухают на расстоянии, значительно большем . В этом случае вне сердцевины с радиусом порядка можно использовать уравнение Лондонов с вихрем (18.91), которое нам будет удобнее написать в форме [c.390]

Мы рассмотрели один изолированный вихрь. В действительности, конечно, вихри возникают при помещении пластины в перпендикулярное магнитное поле. При этом появляется регулярная вихревая структура. Из симметрии задачи получается, как и раньше, что вокруг каждой сердцевины можно провести контур, [c.393]

Если вихрь проходит через полость, то соответствующая часть энергии сердцевины отсутствует. Значит, полная энергия меньше, т. е. вихрь притягивается к полости. Силу этого притяжения можно найти, если учесть, что вихрь исчезает, сливаясь со своим изображением на расстоянии порядка от края полости ( 18.5). Следовательно, сила, равная градиенту энергии, будет порядка самой энергии, деленной на . Для полости с размером d [c.398]

Если течение является потенциальным движением, т. е. безвихревым движением, то циркуляция постоянна для всех линий тока. Очевидно, что нодобпое движение не может иметь физический смысл, приближаясь к центру, потому что скорость в этой точке была бы бесконечной. Поэтому должна быть сердцевина или ядро, где течение не является нотепциальным. Существуют две физические возможности. Одна возможность состоит в том, что в ядре мы имеем жидкость, которая вращается. Обычно мы допускаем, что ядро вращается приблизительно как твердое тело, т. е. завихренность имеет постоянное значение в пределах ядра (рис. 20). Подобное сочетание мы называем вихрем или завихренностью. Опо состоит из ядра жидкости, вращающегося как твердое тело, и циркуляционного течения с нанравленной наружу уменьшающейся скоростью. Однако вместо ядра жидкости, у нас в качестве сердцевины может быть также твердое тело. Тогда снаружи твердого тела мы можем иметь циркуляционное течение без завихренности. Это тот случай, который мы рассматриваем, например, когда говорим об эффекте Магнуса. Во-нервых, мы допускаем, что вокруг мяча или цилиндра существует циркуляционное течение. Затем мы со- [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...